Štruktúra elektrónových obalov atómov. Štruktúra elektrónových obalov atómov Kľúčové slová a frázy

  • 1.7. Energia elektrického náboja v elektrickom poli
  • 1.8. Potenciál a potenciálny rozdiel elektrického poľa. Vzťah intenzity elektrického poľa s jeho potenciálom
  • 1.8.1. Potenciál a potenciálny rozdiel elektrického poľa
  • 1.8.2. Vzťah intenzity elektrického poľa s jeho potenciálom
  • 1.9. Ekvipotenciálne plochy
  • 1.10. Základné rovnice elektrostatiky vo vákuu
  • 1.11.2. Pole nekonečne rozšírenej, rovnomerne nabitej roviny
  • 1.11.3. Pole dvoch nekonečne rozšírených, rovnomerne nabitých rovín
  • 1.11.4. Pole nabitej guľovej plochy
  • 1.11.5. Pole objemovo nabitej gule
  • Prednáška 2. Vodiče v elektrickom poli
  • 2.1. Vodiče a ich klasifikácia
  • 2.2. Elektrostatické pole v dutine ideálneho vodiča a blízko jeho povrchu. Elektrostatická ochrana. Rozloženie nábojov v objeme vodiča a po jeho povrchu
  • 2.3. Elektrická kapacita osamelého vodiča a jej fyzikálny význam
  • 2.4. Kondenzátory a ich kapacita
  • 2.4.1. Kapacita plochého kondenzátora
  • 2.4.2. Kapacita valcového kondenzátora
  • 2.4.3. Kapacita guľového kondenzátora
  • 2.5. Kondenzátorové pripojenia
  • 2.5.1. Sériové zapojenie kondenzátorov
  • 2.5.2. Paralelné a zmiešané zapojenie kondenzátorov
  • 2.6. Klasifikácia kondenzátorov
  • Prednáška 3. Statické elektrické pole v hmote
  • 3.1. Dielektrika. Polárne a nepolárne molekuly. Dipól v homogénnych a nehomogénnych elektrických poliach
  • 3.1.1. Dipól v rovnomernom elektrickom poli
  • 3.1.2. Dipól v nehomogénnom vonkajšom elektrickom poli
  • 3.2. Voľné a viazané (polarizačné) náboje v dielektrikách. Polarizácia dielektrika. Vektor polarizácie (polarizácia)
  • 3.4. Podmienky na rozhraní medzi dvoma dielektrikami
  • 3.5. Elektrostrikcia. Piezoelektrický efekt. Feroelektrika, ich vlastnosti a aplikácie. Elektrokalorický efekt
  • 3.6. Základné rovnice elektrostatiky dielektrík
  • Prednáška 4. Energia elektrického poľa
  • 4.1. Energia interakcie elektrických nábojov
  • 4.2. Energia nabitých vodičov, dipól vo vonkajšom elektrickom poli, dielektrické teleso vo vonkajšom elektrickom poli, nabitý kondenzátor
  • 4.3. Energia elektrického poľa. Objemová hustota energie elektrického poľa
  • 4.4. Sily pôsobiace na makroskopické nabité telesá umiestnené v elektrickom poli
  • Prednáška 5. Jednosmerný elektrický prúd
  • 5.1. Konštantný elektrický prúd. Základné úkony a podmienky existencie jednosmerného prúdu
  • 5.2. Hlavné charakteristiky jednosmerného elektrického prúdu: hodnota /sila/ prúdu, hustota prúdu. Sily tretích strán
  • 5.3. Elektromotorická sila (emf), rozdiel napätia a potenciálu. ich fyzikálny význam. Vzťah medzi emf, napätím a potenciálnym rozdielom
  • Prednáška 6. Klasická elektrónová teória vodivosti kovov. Zákony DC
  • 6.1. Klasická elektronická teória elektrickej vodivosti kovov a jej experimentálne zdôvodnenia. Ohmov zákon v diferenciálnych a integrálnych formách
  • 6.2. Elektrický odpor vodičov. Zmena odporu vodičov od teploty a tlaku. Supravodivosť
  • 6.3. Odporové pripojenia: sériové, paralelné, zmiešané. Posunovanie elektrických meracích prístrojov. Dodatočné odpory elektrických meracích prístrojov
  • 6.3.1. Sériové zapojenie odporov
  • 6.3.2. Paralelné zapojenie odporov
  • 6.3.3. Posunovanie elektrických meracích prístrojov. Dodatočné odpory elektrických meracích prístrojov
  • 6.4. Pravidlá (zákony) Kirchhoffa a ich aplikácia na výpočet najjednoduchších elektrických obvodov
  • 6.5. Joule-Lenzov zákon v diferenciálnych a integrálnych formách
  • Prednáška 7. Elektrický prúd vo vákuu, plyny a kvapaliny
  • 7.1. Elektrický prúd vo vákuu. Termionická emisia
  • 7.2. Sekundárna a poľná emisia
  • 7.3. Elektrický prúd v plyne. Ionizačné a rekombinačné procesy
  • 7.3.1. Nesamostatné a samovodivé plyny
  • 7.3.2. Paschenov zákon
  • 7.3.3. Druhy výbojov v plynoch
  • 7.3.3.1. žeravý výboj
  • 7.3.3.2. iskrový výboj
  • 7.3.3.3. korónový výboj
  • 7.3.3.4. oblúkový výboj
  • 7.4. Koncept plazmy. Plazmatická frekvencia. Debye dĺžka. Elektrická vodivosť plazmy
  • 7.5. elektrolytov. Elektrolýza. Zákony elektrolýzy
  • 7.6. Elektrochemické potenciály
  • 7.7. Elektrický prúd cez elektrolyty. Ohmov zákon pre elektrolyty
  • 7.7.1. Využitie elektrolýzy v technike
  • Prednáška 8. Elektróny v kryštáloch
  • 8.1. Kvantová teória elektrickej vodivosti kovov. Fermiho hladina. Prvky pásovej teórie kryštálov
  • 8.2. Fenomén supravodivosti z pohľadu Fermi-Diracovej teórie
  • 8.3. Elektrická vodivosť polovodičov. Pojem vodivosti otvoru. Vnútorné a vonkajšie polovodiče. Pojem p-n - prechod
  • 8.3.1. Vlastná vodivosť polovodičov
  • 8.3.2. Nečistotné polovodiče
  • 8.4. Elektromagnetické javy na rozhraní medzi médiami
  • 8.4.1. P-n - prechod
  • 8.4.2. Fotovodivosť polovodičov
  • 8.4.3. Luminiscencia látky
  • 8.4.4. Termoelektrické javy. Voltov zákon
  • 8.4.5. Peltierov efekt
  • 8.4.6. Seebeckov fenomén
  • 8.4.7. Thomsonov fenomén
  • Záver
  • Bibliografický zoznam Hlavný
  • Dodatočné
  • Prednáška 8. Elektróny v kryštáloch

    Kvantová teória elektrickej vodivosti kovov. Fermiho hladina. Prvky pásovej teórie kryštálov. Fenomén supravodivosti z pohľadu Fermi-Diracovej teórie. Elektrická vodivosť polovodičov. Pojem vodivosti otvoru. Vnútorné a vonkajšie polovodiče. Koncept p-n-križovatka. Vlastná vodivosť polovodičov. Nečistotné polovodiče. Elektromagnetické javy na rozhraní medzi médiami. p-n-križovatka.Fotovodivosť polovodičov. Luminiscencia látky. Termoelektrické javy. Seebeckov fenomén. Peltierov efekt. Thomsonov fenomén.

    8.1. Kvantová teória elektrickej vodivosti kovov. Fermiho hladina. Prvky pásovej teórie kryštálov

    Klasická elektrónová teória vodivosti kovov poskytuje uspokojivú kvalitatívnu zhodu s experimentom. Vedie to však k výraznému rozporu so skúsenosťami pri vysvetľovaní množstva dôležitých zákonitostí a javov, ako napr.

    a) zákon závislosti elektrického odporu od teploty;

    b) zákon Dulong a Petit;

    c) zákon závislosti tepelnej kapacity kovov a zliatin od teploty;

    d) javy supravodivosti.

    Takže napríklad podľa klasickej elektrónovej teórie vodivosti kovov si voľné vodivé elektróny vymieňajú energiu s kryštálovou mriežkou iba pri zrážkach, takže atómová tepelná kapacita kovu C m musí byť súčtom tepelných kapacít. kryštálová mriežka C mk a tepelná kapacita elektrónového plynu C me, t.j.

    Tepelná kapacita kryštálovej mriežky

    . (8.2)

    Pre tepelnú kapacitu elektrónového plynu máme

    . (8.3)

    Podľa klasickej elektrónovej teórie vodivosti kovov teda pre atómovú tepelnú kapacitu kovov a zliatin máme

    . (8.4)

    Atómová tepelná kapacita kovov a dielektrík, ktoré nemajú voľné vodivé elektróny, sa podľa Dulongovho a Petitovho zákona výrazne nelíši a rovná sa

    . (8.5)

    Dulongov a Petitov zákon je potvrdený experimentálne.

    Obmedzenie klasickej teórie vodivosti kovov je dôsledkom skutočnosti, že za ideálny klasický elektrónový plyn považuje súbor voľných elektrónov, ktorý podlieha určitej funkcii (Boltzmannovo rozdelenie) charakterizujúcej pravdepodobnosť ich výskytu v jednotkovom objeme. s určitou energiou a pri danej teplote:

    , (8.6)

    kde W je energia elektrónu;

    T je absolútna teplota;

    k je Boltzmannova konštanta;

    A je koeficient charakterizujúci stav elektrónov ako celku.

    Zo vzorca (8.6) je zrejmé, že pre T0 a W0 je funkcia
    . To znamená, že celková energia vodivých elektrónov môže mať akúkoľvek hodnotu. Každý elektrón je iný ako ostatné. Je individuálny. V tomto prípade musia byť všetky elektróny na nulovej úrovni a v každom stave s danou energiou ich môže byť neobmedzený počet. To je v rozpore s experimentálnymi údajmi. V dôsledku toho distribučná funkcia (8.6) nie je vhodná na popis stavu elektrónov v tuhých látkach.

    Na odstránenie rozporov navrhli nemecký fyzik Sommerfeld a sovietsky teoretický fyzik Ya. I. Frenkel použiť Pauliho princíp, formulovaný skôr pre elektróny v atómoch, na opis stavu elektrónov v kovoch. V kove, ako v každom kvantovom systéme, na každej energetickej úrovni nemôžu byť viac ako dva elektróny s opačnými rotáciami - mechanickými a magnetickými momentmi.

    Popis pohybu voľných vodivých elektrónov v kvantová teória uskutočnené štatistikou Fermi-Dirac, ktorá zohľadňuje ich kvantové vlastnosti a vlastnosti korpuskulárnych vĺn.

    Podľa tejto teórie môže hybnosť (hybnosť) a energia vodivých elektrónov v kovoch nadobudnúť iba diskrétny rozsah hodnôt. Inými slovami, existujú určité diskrétne hodnoty rýchlosti elektrónov a energetických hladín.

    E Tieto diskrétne hodnoty tvoria tzv. povolené zóny, sú od seba oddelené zakázanými zónami (obr. 8.1). Na obrázku sú rovné vodorovné čiary úrovne energie;
    je pásmová medzera; A, B, C - povolené zóny.

    Pauliho princíp tento prípad sa realizuje nasledovne: na každej energetickej úrovni nemôžu byť viac ako 2 elektróny s opačnými spinmi.

    Plnenie energetických hladín elektrónmi nie je náhodné, ale riadi sa Fermi-Diracovým rozložením. Rozdelenie je určené hustotou pravdepodobnosti populácií úrovní
    :

    (8.7),

    kde
    je Fermi-Diracova funkcia;

    W F je Fermiho hladina.

    Fermiho hladina je najvyššie zaľudnená hladina pri T=0.

    Graficky môže byť Fermi-Diracova funkcia znázornená tak, ako je znázornené na obr. 8.2.

    Hodnota Fermiho hladiny závisí od typu kryštálovej mriežky a chemické zloženie. Ak
    , potom sa naplnia úrovne zodpovedajúce danej energii. Ak
    , potom sú úrovne voľné. Ak
    , potom môžu byť takéto úrovne voľné aj obývané.

    o
    Fermi-Diracova funkcia sa stáva nespojitou funkciou a krivka
    - krok. Viac , čím je sklon krivky miernejší
    . Avšak pri reálnych teplotách je oblasť rozmazania Fermi-Diracovej funkcie niekoľko kT.

    P teplota
    , ak
    , potom
    , čo znamená, že všetky úrovne s takýmito energiami sú obsadené. Ak
    , potom
    , t.j. Viac a viac vysoké úrovne neobývané (obr. 8.3).

    Fermiho hladina vysoko prevyšuje energiu tepelný pohyb, t.j. W F >>kT. Veľký význam energia elektrónového plynu v kovoch je spôsobená Pauliho princípom, t.j. je netepelného pôvodu. Nedá sa odstrániť znížením teploty.

    o
    Fermi-Diracova funkcia sa stáva spojitou. Ak
    o niekoľko kT možno jednotku v menovateli zanedbať a potom

    Fermi-Diracovo rozdelenie sa tak stáva Boltzmannovým rozdelením.

    V kovoch pri T0 K funkcia f(W) v prvej aproximácii prakticky nemení svoju hodnotu.

    Stupeň obsadenia energetických hladín v pásme elektrónmi je určený obsadením zodpovedajúcej atómovej úrovne. Napríklad, ak je nejaká úroveň atómu úplne naplnená elektrónmi v súlade s Pauliho princípom, potom zóna z nej vytvorená je tiež úplne vyplnená. V tomto prípade môžeme hovoriť o valenčnom páse, ktorý je úplne vyplnený elektrónmi a je tvorený z energetických hladín vnútorných elektrónov voľných atómov, a o vodivom páse (voľná zóna), ktorý je buď čiastočne vyplnený elektrónmi. alebo je voľný a je tvorený z energetických hladín vonkajších kolektivizovaných elektrónov izolovaných atómov (obr. 8.4).

    AT V závislosti od stupňa zaplnenia pásov elektrónmi a zakázaného pásma sú možné nasledujúce prípady. Na obrázku 8.5 je najvrchnejšia zóna obsahujúca elektróny vyplnená len čiastočne, t.j. má voľné úrovne. V tomto prípade elektrón, ktorý dostal ľubovoľne malú energiu (napríklad v dôsledku tepelného pôsobenia alebo elektrické pole), budú môcť prejsť na vyššiu energetickú hladinu tej istej zóny, t.j. oslobodiť sa a zúčastniť sa vedenia. Vnútropásmový prechod je celkom možný, keď je energia tepelného pohybu oveľa väčšia ako energetický rozdiel medzi susednými úrovňami pásma. Ak teda v pevnom telese existuje zóna čiastočne vyplnená elektrónmi, potom toto teleso bude vždy vodičom. elektrický prúd. To je typické pre kovy a ich zliatiny.

    P vodič elektrického prúdu pevný môže to byť aj v prípade, keď je valenčné pásmo prekryté voľným pásom. Objaví sa neúplne vyplnená zóna (obr. 8.6), ktorá sa niekedy nazýva hybrid. Hybridný pás je vyplnený valenčnými elektrónmi len čiastočne. Prekrývanie zón sa pozoruje v prvkoch alkalických zemín.

    Z hľadiska Fermi-Diracovej teórie dochádza k vypĺňaniu pásov elektrónmi nasledovne. Ak je energia elektrónu W>W F , potom pri T=0 je distribučná funkcia f(W)=0, čo znamená, že na úrovniach za Fermiho hladinou nie sú žiadne elektróny.

    Ak je energia elektrónu W

    Pri T0 sa tepelná energia kT prenáša na elektróny a následne môžu elektróny z nižších úrovní prejsť na úroveň nad Fermiho hladinu. Dochádza k tepelnej excitácii vodivých elektrónov.

    AT Všetky úrovne valenčného pásma sú vyplnené. Všetky elektróny však nie sú schopné prijať dodatočnú energiu na energetický skok. Len malá časť elektrónov, ktoré osídľujú oblasť „fuzziness“ Fermi-Diracovej funkcie rádovo niekoľko kT, môže opustiť svoje hladiny a prejsť na vyššie (obr. 8.7). V dôsledku toho sa len malá časť voľných elektrónov nachádzajúcich sa vo vodivom pásme podieľa na vytváraní prúdu a môže prispievať k tepelnej kapacite kovu. Príspevok elektrónového plynu k tepelnej kapacite je zanedbateľný, čo je v súlade s Dulongovým a Petitovým zákonom.

    K zvýšeniu energie vodivých elektrónov môže dôjsť nielen v dôsledku „tepelných“ účinkov, ale aj v dôsledku pôsobenia elektrického poľa (potenciálneho rozdielu), v dôsledku čoho získajú usporiadaný pohyb.

    Ak je zakázané pásmo kryštálu rádovo niekoľko elektrónvoltov, potom tepelný pohyb nemôže preniesť elektróny z valenčného pásma do vodivého pásma a kryštál je dielektrikum, ktoré tak zostáva pri všetkých skutočných teplotách.

    Ak je zakázané pásmo kryštálu asi 1 eV, t.j. dostatočne úzke, potom je možný prechod elektrónov z valenčného pásma do vodivého pásma. Môže sa to uskutočniť buď v dôsledku tepelného budenia alebo v dôsledku vzhľadu elektrického poľa. V tomto prípade je pevné teleso polovodič.

    Rozdiel medzi kovmi a dielektrikami z pohľadu teórie pásma je v tom, že pri 0 K sú elektróny vo vodivom pásme kovov, ale nie sú vo vodivom pásme dielektrík. Rozdiel medzi dielektrikami a polovodičmi je určený zakázaným pásmom: pre dielektrikum je dosť široký (pre NaCl napr. W = 6 eV), pre polovodiče je dosť úzky (pre germánium W = 0,72 eV). Pri teplotách blízkych 0 K sa polovodiče správajú ako izolanty, keďže nedochádza k prechodu elektrónov do vodivého pásma. S nárastom teploty v polovodičoch narastá počet elektrónov, ktoré vplyvom tepelného budenia prechádzajú do vodivého pásma, t.j. elektrická vodivosť polovodičov sa v tomto prípade zvyšuje.

    V kvantovej teórii sa vodivé elektróny považujú za častice s vlnovými vlastnosťami a ich pohyb v kovoch sa považuje za proces šírenia elektrónových vĺn, ktorých dĺžka je určená de Broglieho vzťahom:

    , (8.9)

    kde h je Planckova konštanta;

    p je hybnosť elektrónu.

    V dokonalom kryštáli, v uzloch kryštálovej mriežky, v ktorej sú nepohyblivé častice (ióny), nedochádza k interakciám (rozptylovaniu) vodivých elektrónov (elektrónových vĺn) a takýto kryštál, a teda kov, neodolá prechod elektrického prúdu. Vodivosť takéhoto kryštálu má tendenciu k nekonečnu a elektrický odpor má tendenciu k nule.

    V reálnych kryštáloch (kovoch a zliatinách) sú rôzne centrá rozptylu elektrónov, nehomogenity (skreslenia), ktoré sú väčšie ako dĺžka elektrónových vĺn. Takýmito centrami sú fluktuácie v hustote skreslenia mriežky vznikajúce z tepelného pohybu (tepelnej vibrácie) jej uzlov; rôzne štruktúrne defekty, intersticiálne a substitučné atómy, atómy nečistôt a iné.

    Pri náhodnom pohybe elektrónov sa medzi uzlami kryštálovej mriežky nachádzajú tie, ktoré sa v súčasnosti pohybujú k sebe. Vzdialenosť medzi nimi v tomto okamihu je menšia ako ich vzdialenosť v pevnej mriežke. To vedie k zvýšeniu hustoty látky v mikroobjeme pokrývajúcom tieto atómy (nad priemernú hustotu látky). V susedných oblastiach vznikajú mikroobjemy, v ktorých je hustota látky menšia ako jej priemerná hodnota. Tieto odchýlky hustoty hmoty od strednej hodnoty predstavujú kolísanie hustoty. Výsledkom je, že kov (tuhá látka) je v akomkoľvek danom čase mikroskopicky nehomogénny. Táto heterogenita je tým výraznejšia, čím sú mikroobjemy menšie (čím menej atómov uzlov pokrýva mikroobjemy).

    Veľkosť takýchto mikroobjemov je spravidla väčšia ako dĺžka elektrónových vĺn, v dôsledku čoho sú efektívnymi centrami rozptylu týchto vĺn. Tok voľných elektrónov v kove zažíva rovnaký rozptyl ako svetelné vlny na suspendovaných časticiach zakaleného média. To je dôvod pre elektrický odpor absolútne čistých kovov.

    Sila rozptylu kovov v dôsledku kolísania hustoty je charakterizovaná koeficientom rozptylu  T .

    Pre voľné elektróny koeficient rozptylu

    , (8.10)

    kde<>je stredná voľná dráha elektrónu.

    Hodnota koeficientu rozptylu cez charakteristiky tepelného pohybu uzlov kryštálovej mriežky a jej elastických konštánt sa rovná:

    , (8.11)

    kde n je počet atómov (uzlov) na jednotku objemu (v 1 m3);

    E je modul pružnosti;

    d je mriežkový parameter;

    T je absolútna teplota;

    k je Boltzmannova konštanta.

    v dôsledku toho

    . (8.12)

    Berúc do úvahy rovnicu (8.12), elektrickú vodivosť kovu

    . (8.13)

    Z výrazu (8.13) je vidieť, že elektrická vodivosť kovov je nepriamo úmerná absolútnej teplote. Preto by mal byť rezistivita kovov priamo úmerná absolútnej teplote, čo dobre súhlasí s experimentom. Výraz (8.17) získal Sommerfeld na základe Fermi-Diracovej kvantovej teórie.

    Rozdiel medzi výrazom (8.13) a vzorcom
    je to? < m > v Sommerfeldovom vzorci stredná voľná dráha elektrónu s Fermiho energiou; je rýchlosť takéhoto elektrónu. Vo vzorci pre klasickú elektrónovú vodivosť kovov<>je stredná voľná dráha, nezávislá od teploty, číselne rovná parametru mriežky; priemerná rýchlosť tepelný pohyb vodivého elektrónu. V čom nezávisí od teploty, ale - závisí.

    Tepelné vibrácie mriežkových miest nie sú jedinými zdrojmi skreslenia, ktoré vedie k rozptylu elektrónových vĺn. Rovnakými zdrojmi sú rôzne štrukturálne deformácie (defekty): nečistoty, deformácie atď. Preto sa koeficient rozptylu skladá z dvoch častí:

    , (8.14)

    kde  T je faktor rozptylu tepla;

     st =  pr +  d – koeficient rozptylu v dôsledku štrukturálnych deformácií;

     pr – koeficient rozptylu v dôsledku nečistôt;

     d – koeficient rozptylu v dôsledku deformácie.

    Pre príliš nízke teploty  T  T (pri nízkych teplotách  T  T 5), bez deformácie sv je úmerná koncentrácii nečistôt a nezávisí od teploty, preto

    . (8.15)

    Potom sa elektrický odpor môže určiť takto:

    Pri T0,  T 0 a  st k takzvanému zvyškovému odporu, ktorý nezmizne pri teplote rovnajúcej sa absolútnej nule. Pretože počet vodivých elektrónov v kove nezávisí od teploty, charakteristika prúdového napätia kovového vodiča má tvar priamky.

    Samostatná práca z chémie Štruktúra elektrónových obalov atómov pre žiakov 8. ročníka s odpoveďami. Samostatná práca pozostáva zo 4 možností, každá s 3 úlohami.

    1 možnosť

    1.

    Prvok Elektronický vzorec

    2. Napíšte elektronické vzorce prvkov kyslík a sodík. Pre každý prvok uveďte:



    3.

    a) maximálny počet elektrónov vo vonkajšej energetickej hladine atómov ktoréhokoľvek prvku sa rovná číslu skupiny,
    b) maximálny počet elektrónov v druhej energetickej hladine je osem,
    v) celkový počet elektrónov v atómoch akéhokoľvek prvku sa rovná atómovému číslu prvku.

    Možnosť 2

    1. Vyplňte tabuľku. Určte prvok a jeho elektronický vzorec.

    Distribúcia elektrónov podľa energetických hladín Prvok Elektronický vzorec

    Ktoré prvky majú atómy, ktoré majú podobné vlastnosti? prečo?

    2. Napíšte elektronické vzorce prvkov uhlík a argón. Pre každý prvok uveďte:

    a) celkový počet energetických hladín v atóme,
    b) počet naplnených energetických hladín v atóme,
    c) počet elektrónov vo vonkajšej energetickej hladine.

    3. Vyberte správne tvrdenia:

    a) počet energetických hladín v atómoch prvkov sa rovná počtu periód,
    b) celkový počet elektrónov v atóme chemického prvku sa rovná číslu skupiny,
    c) počet elektrónov na vonkajšej úrovni atómov prvkov jednej skupiny hlavnej podskupiny je rovnaký.

    3 možnosť

    1. Vyplňte tabuľku. Určte prvok a jeho elektronický vzorec.

    Distribúcia elektrónov podľa energetických hladín Prvok Elektronický vzorec

    Ktoré prvky majú atómy, ktoré majú podobné vlastnosti? prečo?

    2. Napíšte elektronické vzorce pre prvky chlór a bór. Pre každý prvok uveďte:

    a) celkový počet energetických hladín v atóme,
    b) počet naplnených energetických hladín v atóme,
    c) počet elektrónov vo vonkajšej energetickej hladine.

    3. Vyberte správne tvrdenia:

    a) atómy prvkov rovnakého obdobia obsahujú rovnaký počet energetických hladín,
    b) maximálny počet elektrónov na s- orbitál sa rovná dvom,
    c) atómy majú podobné vlastnosti chemické prvky s rovnakým počtom úrovní energie.

    4 možnosť

    1. Vyplňte tabuľku. Určte prvok a jeho elektronický vzorec.

    Distribúcia elektrónov podľa energetických hladín Prvok Elektronický vzorec

    Ktoré prvky majú atómy, ktoré majú podobné vlastnosti? prečo?

    2. Napíšte elektronické vzorce pre prvky hliník a neón. Pre každý prvok uveďte:

    a) celkový počet energetických hladín v atóme,
    b) počet naplnených energetických hladín v atóme,
    c) počet elektrónov vo vonkajšej energetickej hladine.

    3. Vyberte správne tvrdenia:
    a) všetky energetické úrovne môžu obsahovať až osem elektrónov,
    b) izotopy jedného chemického prvku majú rovnaký elektrónový vzorec,
    c) maximálny počet elektrónov na R-orbitál je šesť.

    Odpovede samostatná práca v chémii Štruktúra elektrónových obalov atómov
    1 možnosť
    1.
    1) B - 1s 2 2s 2 2p 1
    2) H - 1 s 1
    3) Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    B a Al majú podobné vlastnosti, keďže atómy týchto prvkov majú na vonkajšej energetickej úrovni tri elektróny.
    2.
    O - 1s 2 2s 2 2p 4
    a) 2,
    b) 1,
    pri 6;
    Na-1s 2 2s 2 2p 6 3s 1,
    a) 3,
    b) 2,
    v 1.
    3. b, c.
    Možnosť 2
    1.
    1) F - 1s 2 2s 2 2p 5
    2) Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1
    3) Li - 1s 2 2s 1
    Na a Li majú podobné vlastnosti, pretože tieto prvky majú každý jeden elektrón na vonkajšej energetickej úrovni.
    2. C - 1s 2 2s 2 2p 2
    a) 2,
    b) 1,
    pri 4;
    Ar - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6
    a) 3,
    b) 2,
    o 8.
    3. a, c.
    3 možnosť
    1.
    1) P - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 3
    2) N - 1s 2 2s 2 2p 3
    3) Nie - 1 s 2
    P a N majú podobné vlastnosti, pretože tieto prvky majú päť elektrónov na vonkajšej energetickej úrovni.
    2. Cl - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 5
    a) 3,
    b) 2,
    na 7;
    B - 1s 2 2s 2 2p 1
    a) 2,
    b) 1,
    o 3.
    3. a, b.
    4 možnosť
    1.
    1) Mg - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2
    2) C - 1s 2 2s 2 2p 2
    3) Be - 1s 2 2s 2
    Be a Mg majú podobné vlastnosti, keďže tieto prvky majú na vonkajšej energetickej úrovni dva elektróny.
    2.
    Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    a) 3,
    b) 2,
    na 3;
    Ne - 1s 2 2s 2 2p 6 ,
    a) 2,
    b) 2,
    o 8.
    3. b, c.

    Vynikajúci dánsky fyzik Niels Bohr (obr. 1) navrhol, že elektróny v atóme sa môžu pohybovať nie po akejkoľvek, ale po presne definovaných dráhach.

    Elektróny v atóme sa líšia svojou energiou. Ako ukazujú experimenty, niektoré z nich sú priťahované k jadru silnejšie, iné - slabšie. Hlavným dôvodom je rozdielne odstraňovanie elektrónov z jadra atómu. Čím sú elektróny bližšie k jadru, tým silnejšie sú k nemu viazané a tým ťažšie je ich vytiahnuť z elektrónového obalu. So zväčšujúcou sa vzdialenosťou od jadra atómu sa teda zvyšuje energia elektrónu.

    Elektróny pohybujúce sa v blízkosti jadra takpovediac blokujú (tienia) jadro pred ostatnými elektrónmi, ktoré sú priťahované k jadru slabšie a pohybujú sa vo väčšej vzdialenosti od neho. Takto vznikajú elektronické vrstvy.

    Každá elektrónová vrstva pozostáva z elektrónov s blízkymi energetickými hodnotami; Preto sa elektronické vrstvy nazývajú aj energetické hladiny.

    Jadro sa nachádza v strede atómu každého prvku a elektróny, ktoré tvoria elektrónový obal, sú umiestnené okolo jadra vo vrstvách.

    Počet elektrónových vrstiev v atóme prvku sa rovná počtu periód, v ktorých sa prvok nachádza.

    Napríklad sodík Na je prvkom 3. periódy, čo znamená, že jeho elektrónový obal zahŕňa 3 energetické hladiny. V atóme brómu Br sú 4 energetické hladiny, keďže bróm sa nachádza v 4. perióde (obr. 2).

    Model atómu sodíka: Model atómu brómu:

    Maximálny počet elektrónov v energetickej hladine sa vypočíta podľa vzorca: 2n 2 , kde n je číslo energetickej hladiny.

    Maximálny počet elektrónov na:

    3. vrstva - 18 atď.

    Pre prvky hlavných podskupín sa počet skupín, do ktorých prvok patrí, rovná počtu vonkajších elektrónov atómu.

    Vonkajšie elektróny sa nazývajú posledná elektrónová vrstva.

    Napríklad v atóme sodíka je 1 externý elektrón (pretože je to prvok podskupiny IA). Atóm brómu má na poslednej elektrónovej vrstve 7 elektrónov (ide o prvok podskupiny VIIA).

    Štruktúra elektrónových obalov prvkov s 1-3 periódami

    V atóme vodíka je jadrový náboj +1 a tento náboj je neutralizovaný jediným elektrónom (obr. 3).

    Ďalším prvkom po vodíku je hélium, tiež prvok 1. periódy. Preto je v atóme hélia 1 energetická hladina, na ktorej sú umiestnené dva elektróny (obr. 4). Toto je maximum možné číslo elektróny pre prvú energetickú hladinu.

    Prvok #3 je lítium. V atóme lítia sú 2 elektrónové vrstvy, keďže ide o prvok 2. periódy. Na prvej vrstve v atóme lítia sú 2 elektróny (táto vrstva je dokončená) a na druhej vrstve - 1 elektrón. Atóm berýlia má o 1 elektrón viac ako atóm lítia (obr. 5).

    Podobne je možné znázorniť schémy štruktúry atómov zvyšných prvkov druhej periódy (obr. 6).

    V atóme posledného prvku druhej periódy - neónu - je úplná posledná energetická hladina (má 8 elektrónov, čo zodpovedá maximálnej hodnote pre 2. vrstvu). Neón je inertný plyn, ktorý nevstupuje do chemické reakcie preto je jeho elektrónový obal veľmi stabilný.

    Americký chemik Gilbert Lewis podal vysvetlenie a predložil oktetové pravidlo, podľa ktorého je osemelektrónová vrstva stabilná(s výnimkou 1 vrstvy: keďže nemôže obsahovať viac ako 2 elektróny, bude pre ňu stabilný dvojelektrónový stav).

    Po neóne nasleduje prvok 3. periódy – sodík. V atóme sodíka sú 3 elektrónové vrstvy, na ktorých je umiestnených 11 elektrónov (obr. 7).

    Ryža. 7. Schéma štruktúry atómu sodíka

    Sodík je v skupine 1, jeho valencia v zlúčeninách je I, podobne ako lítium. Je to spôsobené tým, že na vonkajšej elektrónovej vrstve atómov sodíka a lítia je 1 elektrón.

    Vlastnosti prvkov sa periodicky opakujú, pretože atómy prvkov periodicky opakujú počet elektrónov vo vonkajšej elektrónovej vrstve.

    Štruktúru atómov zvyšných prvkov tretej periódy možno znázorniť analogicky so štruktúrou atómov prvkov 2. periódy.

    Štruktúra elektrónových obalov prvkov 4 periódy

    Štvrté obdobie zahŕňa 18 prvkov, medzi ktorými sú prvky hlavnej (A) aj vedľajšej (B) podskupiny. Znakom štruktúry atómov prvkov vedľajších podskupín je to, že postupne vypĺňajú predvonkajšie (vnútorné), a nie vonkajšie elektronické vrstvy.

    Štvrté obdobie začína draslíkom. Draslík je alkalický kov, ktorý v zlúčeninách vykazuje valenciu I. To je v úplnom súlade s nasledujúcou štruktúrou jeho atómu. Ako prvok 4. periódy má atóm draslíka 4 elektrónové vrstvy. Posledná (štvrtá) elektrónová vrstva draslíka má 1 elektrón, Celkom elektrónov v atóme draslíka je 19 (poradové číslo tohto prvku) (obr. 8).

    Ryža. 8. Schéma štruktúry atómu draslíka

    Po draslíku nasleduje vápnik. Atóm vápnika bude mať 2 elektróny na vonkajšej elektrónovej vrstve, ako je berýlium a horčík (sú tiež prvkami podskupiny II A).

    Ďalším prvkom po vápniku je skandium. Toto je prvok sekundárnej (B) podskupiny. Všetky prvky sekundárnych podskupín sú kovy. Znakom štruktúry ich atómov je prítomnosť nie viac ako 2 elektrónov na poslednej elektrónovej vrstve, t.j. postupne naplnená elektrónmi bude predposlednou elektrónovou vrstvou.

    Pre skandium si teda môžeme predstaviť nasledujúci model štruktúry atómu (obr. 9):

    Ryža. 9. Schéma štruktúry atómu skandia

    Takéto rozloženie elektrónov je možné, keďže maximálny povolený počet elektrónov na tretej vrstve je 18, t.j. osem elektrónov na 3. vrstve je stabilný, ale nie úplný stav vrstvy.

    V desiatich prvkoch sekundárnych podskupín 4. periódy od skandia po zinok sa postupne napĺňa tretia elektrónová vrstva.

    Schéma štruktúry atómu zinku môže byť znázornená nasledovne: na vonkajšej elektrónovej vrstve - dva elektróny, na predvonkajšej vrstve - 18 (obr. 10).

    Ryža. 10. Schéma štruktúry atómu zinku

    Prvky nasledujúce po zinku patria k prvkom hlavnej podskupiny: gálium, germánium atď. až po kryptón. V atómoch týchto prvkov sa postupne vypĺňa 4. (t.j. vonkajšia) elektrónová vrstva. V atóme inertného plynu kryptónu bude na vonkajšom obale oktet, t.j. stabilný stav.

    Zhrnutie lekcie

    V tejto lekcii ste sa naučili, ako je usporiadaný elektrónový obal atómu a ako vysvetliť fenomén periodicity. Zoznámili sme sa s modelmi štruktúry elektrónových obalov atómov, pomocou ktorých je možné predpovedať a vysvetliť vlastnosti chemických prvkov a ich zlúčenín.

    Bibliografia

    1. Oržekovskij P.A. Chémia: 8. ročník: učebnica pre všeobecné vzdelávanie. inšt. / P.A. Oržekovskij, L.M. Meshcheryakova, M.M. Šalašovej. - M.: Astrel, 2013. (§44)
    2. Rudzitis G.E. Chémia: anorganická. chémia. Organ. chémia: učebnica. pre 9 buniek. / G.E. Rudzitis, F.G. Feldman. - M.: Osveta, JSC "Moskva učebnice", 2009. (§37)
    3. Khomchenko I.D. Zbierka úloh a cvičení z chémie pre stredná škola. - M.: RIA "Nová vlna": Vydavateľstvo Umerenkov, 2008. (s. 37-38)
    4. Encyklopédia pre deti. Zväzok 17. Chémia / Kapitola. vyd. V.A. Volodin, vedúci. vedecký vyd. I. Leenson. - M.: Avanta +, 2003. (s. 38-41)
    1. Chem.msu.su().
    2. Dic.academic.ru ().
    3. Krugosvet.ru ().

    Domáca úloha

    1. s. 250 č. 2-4 z učebnice P.A. Orzhekovsky "Chémia: 8. ročník" / P.A. Oržekovskij, L.M. Meshcheryakova, M.M. Šalašovej. - M.: Astrel, 2013.
    2. Napíšte rozloženie elektrónov vo vrstvách v atóme argónu a kryptónu. Vysvetlite, prečo atómy týchto prvkov vstupujú do chemickej interakcie veľmi ťažko.

    Atómy, pôvodne považované za nedeliteľné, sú zložité systémy.

    Atóm sa skladá z jadra a elektrónového obalu

    Elektrónový obal – súbor elektrónov pohybujúcich sa okolo jadra

    Jadrá atómov sú kladne nabité, pozostávajú z protónov (kladne nabitých častíc) p + a neutrónov (bez náboja) č.

    Atóm ako celok je elektricky neutrálny, počet elektrónov e– sa rovná počtu protónov p+, rovná sa poradovému číslu prvku v periodickej tabuľke.

    Na obrázku je znázornený planetárny model atómu, podľa ktorého sa elektróny pohybujú po stacionárnych kruhových dráhach. Je to veľmi názorné, ale neodráža to podstatu, pretože v skutočnosti podliehajú zákonitosti mikrokozmu klasickej mechaniky, ale kvantový, ktorý zohľadňuje vlnové vlastnosti elektrónu.

    Podľa kvantovej mechaniky sa elektrón v atóme nepohybuje po určitých trajektóriách, ale môže byť v akýkoľvekčasti jadrového priestoru pravdepodobnosť jeho umiestnenie v rôznych častiach tohto priestoru nie je rovnaké.

    Priestor okolo jadra, v ktorom je dostatočne veľká pravdepodobnosť nájdenia elektrónu, sa nazýva orbitál. (nezamieňať s obežnou dráhou!) alebo elektrónovým oblakom.

    To znamená, že elektrón nemá pojem "dráha", elektróny sa nepohybujú ani po kruhových dráhach, ani po žiadnych iných. Najväčší problém kvantovej mechaniky spočíva v tom, že si to nemožno predstaviť, všetci sme zvyknutí na javy makrokozmu, ktorý sa riadi klasickou mechanikou, kde každá pohybujúca sa častica má svoju vlastnú trajektóriu.

    Elektrón má teda zložitý pohyb, môže sa nachádzať kdekoľvek v priestore blízko jadra, ale s rôznymi pravdepodobnosťami. Uvažujme teraz tie časti vesmíru, kde je pravdepodobnosť nájdenia elektrónu dostatočne vysoká – orbitály – ich tvary a postupnosť zapĺňania orbitálov elektrónmi.

    Predstavte si trojrozmerný súradnicový systém, v strede ktorého je jadro atómu.

    Najprv je vyplnený orbitál 1s, nachádza sa najbližšie k jadru a má tvar gule.

    Označenie akéhokoľvek orbitálu pozostáva z čísla a latinského písmena. Číslo ukazuje úroveň energie a písmeno ukazuje tvar orbitálu.

    Orbitál 1s má najnižšiu energiu a elektróny v tomto orbitále majú najnižšiu energiu.

    Tento orbitál môže obsahovať nie viac ako dva elektróny. Elektróny atómov vodíka a hélia (prvé dva prvky) sú v tomto orbitále.

    Elektronická konfigurácia vodíka: 1s 1

    Elektronická konfigurácia hélia: 1s 2

    Horný index ukazuje počet elektrónov v tomto orbitále.

    Ďalším prvkom je lítium, má 3 elektróny, z ktorých dva sú umiestnené v 1s orbitáloch, ale kde sa nachádza tretí elektrón?

    Zaberá ďalší najenergetickejší orbitál, orbitál 2s. Má tiež tvar gule, ale s väčším polomerom (1s orbital je vnútri 2s orbitalu).

    Elektróny v tomto orbitále majú viac energie v porovnaní s 1s orbitálom, pretože sú umiestnené ďalej od jadra. V tomto orbitále môžu byť tiež maximálne 2 elektróny.
    Elektronická konfigurácia lítia: 1s 2 2s 1
    Elektronická konfigurácia berýlia: 1s 2 2s 2

    Ďalší prvok, bór, má už 5 elektrónov a piaty elektrón vyplní orbitál, ktorý má ešte viac energie – orbitál 2p. P-orbitály majú tvar činky alebo osmičky a sú umiestnené pozdĺž súradnicových osí navzájom kolmých.

    Každý p-orbitál môže obsahovať maximálne dva elektróny, takže tri p-orbitály môžu obsahovať maximálne šesť. Valenčné elektróny nasledujúcich šiestich prvkov vypĺňajú p-orbitály, preto sa označujú ako p-prvky.

    Elektrónová konfigurácia atómu bóru: 1s 2 2s 2 2p 1
    Elektrónová konfigurácia atómu uhlíka: 1s 2 2s 2 2p 2
    Elektrónová konfigurácia atómu dusíka: 1s 2 2s 2 2p 3
    Elektrónová konfigurácia atómu kyslíka: 1s 2 2s 2 2р 4
    Elektrónová konfigurácia atómu fluóru: 1s 2 2s 2 2p 5
    Elektrónová konfigurácia neónového atómu: 1s 2 2s 2 2p 6

    Graficky sú elektronické vzorce týchto atómov znázornené nižšie:


    Štvorec je orbitálny alebo kvantový článok, elektrón je označený šípkou, smer šípky je špeciálna charakteristika pohybu elektrónu - spin (dá sa zjednodušiť ako rotácia elektrónu okolo svojej osi v smere a proti smeru hodinových ručičiek ). Musíte vedieť, že na tom istom orbitále nemôžu byť dva elektróny s rovnakými spinmi (nemôžete nakresliť dve šípky rovnakým smerom v jednom štvorci!). Tak to je Vylučovací princíp W. Pauliho: „V atóme nemôžu byť ani dva elektróny, v ktorých by boli všetky štyri kvantové čísla rovnaké“

    Existuje ešte jedno pravidlo Gundovo pravidlo), pozdĺž ktorých sa najprv jeden po druhom usádzajú elektróny v orbitáloch rovnakej energie, a až keď každý takýto orbitál už obsahuje jeden elektrón, začína sa vypĺňanie týchto orbitálov druhými elektrónmi. Keď je orbitál obsadený dvoma elektrónmi, tieto elektróny sa nazývajú spárované.

    Atóm neónu má dokončenú vonkajšiu úroveň ôsmich elektrónov (2 s-elektróny + 6 p-elektrónov = 8 elektrónov v druhej energetickej hladine), táto konfigurácia je energeticky priaznivá a všetky ostatné atómy sa ju snažia získať. Preto sú prvky skupiny 8 A - vzácne plyny - tak chemicky inertné.

    Ďalším prvkom je sodík, poradové číslo 11, prvý prvok tretej periódy, má ešte jednu energetickú úroveň – tretiu. Jedenásty elektrón obsadí ďalší orbitál s najvyššou energiou -3s orbitál.

    Elektrónová konfigurácia atómu sodíka: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1

    Ďalej sa vyplnia orbitály prvkov tretej periódy, najprv sa naplní podúroveň 3s dvoma elektrónmi a potom podúroveň 3p šiestimi elektrónmi (podobne ako v druhej perióde) vzácneho plynu argónu, ktorý, podobne ako neón, má ukončenú osemelektrónovú externú úroveň. Elektrónová konfigurácia atómu argónu (18 elektrónov): 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6

    Štvrtá perióda začína prvkom draslík (atómové číslo 19), ktorého posledný vonkajší elektrón sa nachádza v orbitále 4s. 20. elektrón vápnika vypĺňa aj 4s orbitál.

    Po vápniku nasleduje séria 10 d-prvkov, počnúc skandiom (atómové číslo 21) a končiac zinkom (atómové číslo 30). Elektróny týchto atómov vypĺňajú 3d orbitály, ktorých vzhľad je znázornený na obrázku nižšie.

    Tak si to zhrňme:


    © 2022. srcaltufevo.ru. Sebarozvoj. Zdravie. Úspešné príbehy. Vzťahy. Naše deti.