Structura învelișurilor electronice ale atomilor. Structura învelișurilor de electroni ale atomilor Cuvinte și expresii cheie

  • 1.7. Energia unei sarcini electrice într-un câmp electric
  • 1.8. Diferența de potențial și potențial a câmpului electric. Relația intensității câmpului electric cu potențialul său
  • 1.8.1. Diferența de potențial și potențial a câmpului electric
  • 1.8.2. Relația intensității câmpului electric cu potențialul său
  • 1.9. Suprafețe echipotențiale
  • 1.10. Ecuații de bază ale electrostaticii în vid
  • 1.11.2. Câmp al unui plan infinit extins, încărcat uniform
  • 1.11.3. Câmpul a două plane întinse la infinit, încărcate uniform
  • 1.11.4. Câmpul unei suprafețe sferice încărcate
  • 1.11.5. Câmpul unei sfere încărcate volumetric
  • Curs 2. Conductori într-un câmp electric
  • 2.1. Conductoare și clasificarea lor
  • 2.2. Câmp electrostatic în cavitatea unui conductor ideal și lângă suprafața acestuia. Protecție electrostatică. Distribuția sarcinilor în volumul conductorului și pe suprafața acestuia
  • 2.3. Capacitatea electrică a unui conductor solitar și semnificația sa fizică
  • 2.4. Condensatorii și capacitatea acestora
  • 2.4.1. Capacitatea condensatorului plat
  • 2.4.2. Capacitatea unui condensator cilindric
  • 2.4.3. Capacitatea unui condensator sferic
  • 2.5. Conexiuni condensatoare
  • 2.5.1. Conectarea în serie a condensatoarelor
  • 2.5.2. Conectarea paralelă și mixtă a condensatoarelor
  • 2.6. Clasificarea condensatorului
  • Curs 3. Câmp electric static în materie
  • 3.1. Dielectrice. Molecule polare și nepolare. Dipol în câmpuri electrice omogene și neomogene
  • 3.1.1. Dipol într-un câmp electric uniform
  • 3.1.2. Dipol într-un câmp electric extern neomogen
  • 3.2. Sarcini libere și legate (polarizare) în dielectrici. Polarizarea dielectricilor. Vector de polarizare (polarizare)
  • 3.4. Condiții la interfața dintre doi dielectrici
  • 3.5. Electrostricția. Efect piezoelectric. Feroelectrice, proprietățile și aplicațiile lor. Efect electrocaloric
  • 3.6. Ecuații de bază ale electrostaticii dielectricilor
  • Curs 4. Energia câmpului electric
  • 4.1. Energia de interacțiune a sarcinilor electrice
  • 4.2. Energia conductoarelor încărcate, un dipol într-un câmp electric extern, un corp dielectric într-un câmp electric extern, un condensator încărcat
  • 4.3. Energia câmpului electric. Densitatea energiei volumetrice a câmpului electric
  • 4.4. Forțe care acționează asupra corpurilor încărcate macroscopice plasate într-un câmp electric
  • Curs 5. Curent electric continuu
  • 5.1. Curent electric constant. Acțiuni și condiții de bază pentru existența curentului continuu
  • 5.2. Principalele caracteristici ale curentului electric continuu: valoarea / puterea / curentul, densitatea curentului. Forțe terțe
  • 5.3. Forța electromotoare (emf), tensiunea și diferența de potențial. sensul lor fizic. Relația dintre fem, tensiune și diferența de potențial
  • Curs 6. Teoria electronică clasică a conductivității metalelor. Legile DC
  • 6.1. Teoria electronică clasică a conductivității electrice a metalelor și justificările sale experimentale. Legea lui Ohm în forme diferențiale și integrale
  • 6.2. Rezistența electrică a conductorilor. Modificarea rezistenței conductoarelor de la temperatură și presiune. Supraconductivitate
  • 6.3. Conexiuni de rezistență: serie, paralelă, mixtă. Manevrarea instrumentelor electrice de masura. Rezistențe suplimentare la instrumentele electrice de măsură
  • 6.3.1. Conectarea în serie a rezistențelor
  • 6.3.2. Conectarea în paralel a rezistențelor
  • 6.3.3. Manevrarea instrumentelor electrice de masura. Rezistențe suplimentare la instrumentele electrice de măsură
  • 6.4. Regulile (legile) lui Kirchhoff și aplicarea lor la calculul celor mai simple circuite electrice
  • 6.5. Legea Joule-Lenz în forme diferențiale și integrale
  • Curs 7. Curentul electric în vid, gaze și lichide
  • 7.1. Curentul electric în vid. Emisia termoionică
  • 7.2. Emisia secundară și de câmp
  • 7.3. Curentul electric în gaz. Procese de ionizare și recombinare
  • 7.3.1. Neauto-susținut și auto-conductibilitatea gazelor
  • 7.3.2. legea lui Paschen
  • 7.3.3. Tipuri de evacuări în gaze
  • 7.3.3.1. descărcare strălucitoare
  • 7.3.3.2. descărcare de scânteie
  • 7.3.3.3. descărcare corona
  • 7.3.3.4. descărcare cu arc
  • 7.4. Conceptul de plasmă. Frecvența plasmatică. Debye lungime. Conductibilitatea electrică a plasmei
  • 7.5. electroliti. Electroliză. Legile electrolizei
  • 7.6. Potențiale electrochimice
  • 7.7. Curentul electric prin electroliți. Legea lui Ohm pentru electroliți
  • 7.7.1. Utilizarea electrolizei în tehnologie
  • Curs 8. Electronii în cristale
  • 8.1. Teoria cuantică a conductivității electrice a metalelor. Nivelul Fermi. Elemente ale teoriei benzilor a cristalelor
  • 8.2. Fenomenul de supraconductivitate din punctul de vedere al teoriei Fermi-Dirac
  • 8.3. Conductibilitatea electrică a semiconductorilor. Conceptul de conductivitate a găurii. Semiconductori intrinseci și extrinseci. Conceptul de p-n - tranziție
  • 8.3.1. Conductibilitatea intrinsecă a semiconductorilor
  • 8.3.2. Semiconductori impuri
  • 8.4. Fenomene electromagnetice la interfața dintre medii
  • 8.4.1. P-n - tranziție
  • 8.4.2. Fotoconductivitatea semiconductorilor
  • 8.4.3. Luminescența unei substanțe
  • 8.4.4. Fenomene termoelectrice. legea lui Volta
  • 8.4.5. Efectul Peltier
  • 8.4.6. Fenomenul Seebeck
  • 8.4.7. fenomenul Thomson
  • Concluzie
  • Lista bibliografică Principal
  • Adiţional
  • Curs 8. Electronii în cristale

    Teoria cuantică a conductivității electrice a metalelor. Nivelul Fermi. Elemente ale teoriei benzilor a cristalelor. Fenomenul de supraconductivitate din punctul de vedere al teoriei Fermi-Dirac. Conductibilitatea electrică a semiconductorilor. Conceptul de conductivitate a găurii. Semiconductori intrinseci și extrinseci. Conceptul de joncțiune p-n. Conductibilitatea intrinsecă a semiconductorilor. Semiconductori impuri. Fenomene electromagnetice la interfața dintre medii. joncțiune p-n.Fotoconductibilitatea semiconductorilor. Luminescența unei substanțe. Fenomene termoelectrice. Fenomenul Seebeck. Efectul Peltier. fenomenul Thomson.

    8.1. Teoria cuantică a conductivității electrice a metalelor. Nivelul Fermi. Elemente ale teoriei benzilor a cristalelor

    Teoria electronică clasică a conductivității metalelor oferă un acord calitativ satisfăcător cu experimentul. Cu toate acestea, duce la o discrepanță semnificativă cu experiența în explicarea unui număr de legi și fenomene importante, cum ar fi:

    a) legea dependenței rezistivității electrice de temperatură;

    b) legea Dulong și Petit;

    c) legea dependenţei capacităţii termice a metalelor şi aliajelor de temperatură;

    d) fenomenele de supraconductivitate.

    Deci, de exemplu, conform teoriei electronice clasice a conductivității metalelor, electronii de conducție liberă schimbă energie cu rețeaua cristalină numai în timpul ciocnirilor, astfel încât capacitatea termică atomică a metalului C m trebuie să fie suma capacităților termice. rețea cristalină C mk și capacitatea termică a gazului de electroni C me, adică.

    Capacitatea termică a rețelei cristaline

    . (8.2)

    Pentru capacitatea termică a gazului de electroni, avem

    . (8.3)

    Astfel, conform teoriei electronice clasice a conductivității metalelor, pentru capacitatea termică atomică a metalelor și aliajelor avem

    . (8.4)

    Conform legii Dulong și Petit, capacitatea de căldură atomică a metalelor și dielectricilor, care nu au electroni de conducție liberă, nu diferă semnificativ și este egală cu

    . (8.5)

    Legea Dulong și Petit este confirmată experimental.

    Limitarea teoriei clasice a conductivității metalelor este o consecință a faptului că aceasta consideră un set de electroni liberi drept un gaz ideal clasic de electroni, supus unei anumite funcții (distribuția Boltzmann) care caracterizează probabilitatea de a se afla într-o unitate de volum. cu o anumită energie și la o anumită temperatură:

    , (8.6)

    unde W este energia electronilor;

    T este temperatura absolută;

    k este constanta Boltzmann;

    A este un coeficient care caracterizează starea electronilor în ansamblu.

    Din formula (8.6) se poate observa că pentru T0 și W0 funcția
    . Aceasta înseamnă că energia totală a electronilor de conducție poate lua orice valoare. Fiecare electron este diferit de ceilalți. El este individual. În acest caz, toți electronii trebuie să fie la nivelul zero și un număr nelimitat dintre ei poate fi în fiecare stare cu o anumită energie. Acest lucru contrazice datele experimentale. În consecință, funcția de distribuție (8.6) nu este adecvată pentru a descrie starea electronilor din solide.

    Pentru a elimina contradicțiile, fizicianul german Sommerfeld și fizicianul teoretician sovietic Ya. I. Frenkel au propus să aplice principiul Pauli, formulat mai devreme pentru electronii din atomi, pentru a descrie starea electronilor din metale. Într-un metal, ca în orice sistem cuantic, la fiecare nivel de energie nu pot exista mai mult de doi electroni cu spini opuși - momente mecanice și magnetice.

    Descrierea mișcării electronilor de conducție liberă în teoria cuantica realizat de statistica Fermi-Dirac, care ia în considerare proprietățile lor cuantice și proprietățile undelor corpusculare.

    Conform acestei teorii, impulsul (momentul) și energia electronilor de conducere din metale pot lua doar un interval discret de valori. Cu alte cuvinte, există anumite valori discrete ale vitezei electronilor și ale nivelurilor de energie.

    E Aceste valori discrete formează așa-numitele zone permise, ele sunt separate unele de altele prin zone interzise (Fig. 8.1). În figură, liniile drepte orizontale sunt niveluri de energie;
    este band gap; A, B, C - zone permise.

    principiul lui Pauli acest caz se implementează astfel: la fiecare nivel de energie nu pot exista mai mult de 2 electroni cu spini opuși.

    Umplerea nivelurilor de energie cu electroni nu este întâmplătoare, dar se supune distribuției Fermi-Dirac. Distribuția este determinată de densitatea de probabilitate a populațiilor de nivel
    :

    (8.7),

    Unde
    este funcția Fermi-Dirac;

    W F este nivelul Fermi.

    Nivelul Fermi este cel mai înalt nivel populat la T=0.

    Grafic, funcția Fermi-Dirac poate fi reprezentată așa cum se arată în Fig. 8.2.

    Valoarea nivelului Fermi depinde de tipul rețelei cristaline și compoziție chimică. În cazul în care un
    , apoi se populează nivelurile corespunzătoare energiei date. În cazul în care un
    , atunci nivelurile sunt gratuite. În cazul în care un
    , atunci astfel de niveluri pot fi atât libere, cât și populate.

    La
    funcţia Fermi-Dirac devine o funcţie discontinuă, iar curba
    - Etapa. Cu atât mai mult , cu atât panta curbei este mai blândă
    . Cu toate acestea, la temperaturi reale, regiunea de estompare a funcției Fermi-Dirac este de câțiva kT.

    P temperatura
    , dacă
    , apoi
    , ceea ce înseamnă că toate nivelurile cu astfel de energii sunt ocupate. În cazul în care un
    , apoi
    , adică Mai mult și mai mult niveluri înalte nelocuit (Fig. 8.3).

    Nivelul Fermi depășește cu mult energia mișcarea termică, adică W F >>kT. Mare importanță energia gazului de electroni din metale se datorează principiului Pauli, adică. este de origine netermică. Nu poate fi îndepărtat prin scăderea temperaturii.

    La
    funcţia Fermi-Dirac devine continuă. În cazul în care un
    cu câțiva kT se poate neglija unitatea din numitor și apoi

    Astfel, distribuția Fermi-Dirac devine distribuția Boltzmann.

    În metale la T0 K, funcția f(W) din prima aproximare practic nu își schimbă valoarea.

    Gradul de ocupare a nivelurilor energetice din bandă de către electroni este determinat de ocuparea nivelului atomic corespunzător. De exemplu, dacă un anumit nivel al unui atom este complet umplut cu electroni în conformitate cu principiul Pauli, atunci zona formată din acesta este de asemenea complet umplută. În acest caz, putem vorbi despre banda de valență, care este complet umplută cu electroni și este formată din nivelurile de energie ale electronilor interni ai atomilor liberi și banda de conducție (zona liberă), care este fie parțial umplută cu electroni, sau este liberă şi se formează din nivelurile energetice ale atomilor izolaţi electroni colectivizaţi (Fig. 8.4).

    LA În funcție de gradul de umplere a benzilor cu electroni și de banda interzisă, sunt posibile următoarele cazuri. În figura 8.5, zona superioară care conține electroni este doar parțial umplută, adică. are niveluri vacante. În acest caz, electronul, care a primit o energie arbitrar mică (de exemplu, datorită acțiunii termice sau câmp electric), va putea trece la un nivel de energie mai înalt al aceleiași zone, adică. deveniți liberi și participați la conducere. O tranziție intrabandă este foarte posibilă atunci când energia mișcării termice este mult mai mare decât diferența de energie dintre nivelurile adiacente ale benzii. Astfel, dacă există o zonă parțial umplută cu electroni într-un corp solid, atunci acest corp va fi întotdeauna un conductor. curent electric. Acest lucru este tipic pentru metale și aliajele lor.

    P conductor de curent electric solid poate fi și în cazul în care banda de valență este suprapusă de banda liberă. Apare o zonă incomplet umplută (Fig. 8.6), care se numește uneori hibrid. Banda Hibridă este umplută cu electroni de valență doar parțial. Suprapunerea zonelor se observă în elementele alcalino-pământoase.

    Din punctul de vedere al teoriei Fermi-Dirac, umplerea benzilor cu electroni se produce astfel. Dacă energia electronului este W>W F , atunci la T=0 funcția de distribuție f(W)=0, ceea ce înseamnă că nu există electroni la niveluri situate dincolo de nivelul Fermi.

    Dacă energia electronului W

    La T0, energia termică kT este transferată către electroni și, în consecință, electronii de la niveluri inferioare pot ajunge la un nivel peste nivelul Fermi. Are loc excitația termică a electronilor de conducere.

    LA Toate nivelurile benzii de valență sunt umplute. Cu toate acestea, toți electronii nu sunt capabili să primească energie suplimentară pentru saltul de energie. Doar o mică parte din electronii care populează regiunea de „neclaritate” a funcției Fermi-Dirac de ordinul mai multor kT își pot părăsi nivelurile și merge la cele mai înalte (Fig. 8.7). În consecință, doar o mică parte din electronii liberi aflați în banda de conducere este implicată în crearea curentului și poate contribui la capacitatea de căldură a metalului. Contribuția electronilor la capacitatea termică este nesemnificativă, ceea ce este în concordanță cu legea Dulong și Petit.

    O creștere a energiei electronilor de conducție poate apărea nu numai din cauza efectelor „termice”, ci și din cauza acțiunii unui câmp electric (diferență de potențial), în urma căreia aceștia capătă o mișcare ordonată.

    Dacă banda interzisă a unui cristal este de ordinul mai multor electroni volți, atunci mișcarea termică nu poate transfera electroni din banda de valență în banda de conducție, iar cristalul este un dielectric, rămânând astfel la toate temperaturile reale.

    Dacă banda interzisă a cristalului este de aproximativ 1 eV, i.e. suficient de îngust, atunci este posibilă tranziția electronilor de la banda de valență la banda de conducție. Poate fi realizat fie din cauza excitației termice, fie din cauza apariției unui câmp electric. În acest caz, corpul solid este un semiconductor.

    Diferența dintre metale și dielectrici, din punctul de vedere al teoriei benzilor, este că la 0 K există electroni în banda de conducție a metalelor, dar nu sunt în banda de conducție a dielectricilor. Diferența dintre dielectrici și semiconductori este determinată de banda interzisă: pentru dielectrici este destul de largă (pentru NaCl, de exemplu, W = 6 eV), pentru semiconductori este destul de îngustă (pentru germaniu W = 0,72 eV). La temperaturi apropiate de 0 K, semiconductorii se comportă ca niște izolatori, deoarece nu există tranziție a electronilor la banda de conducție. Odată cu creșterea temperaturii în semiconductori, crește numărul de electroni, care, datorită excitației termice, trec în banda de conducție, adică. conductivitatea electrică a semiconductorilor în acest caz crește.

    În teoria cuantică, electronii de conducție sunt considerați particule cu proprietăți de undă, iar mișcarea lor în metale este considerată un proces de propagare a undelor de electroni, a cărui lungime este determinată de relația de Broglie:

    , (8.9)

    unde h este constanta lui Planck;

    p este impulsul electronului.

    Într-un cristal perfect, în nodurile rețelei cristaline în care există particule imobile (ioni), electronii de conducere (undele de electroni) nu experimentează interacțiuni (împrăștiere), iar un astfel de cristal și, prin urmare, metalul, nu rezistă trecerea curentului electric. Conductivitatea unui astfel de cristal tinde spre infinit, iar rezistența electrică tinde spre zero.

    În cristalele reale (metale și aliaje) există diverse centre de împrăștiere a electronilor, neomogenități (distorsiuni), care sunt mai mari decât lungimea undelor electronice. Astfel de centre sunt fluctuații ale densității de distorsiune a rețelei care decurg din mișcarea termică (vibrația termică) a nodurilor sale; diverse defecte structurale, atomi interstițiali și de substituție, atomi de impurități și altele.

    Odată cu mișcarea aleatorie a electronilor, printre nodurile rețelei cristaline, există și cei care se deplasează în prezent unul spre celălalt. Distanța dintre ele în acest moment de timp este mai mică decât distanța lor în rețeaua fixă. Aceasta duce la o creștere a densității substanței în microvolumul care acoperă acești atomi (peste densitatea medie a substanței). În zonele învecinate, apar microvolume în care densitatea substanței este mai mică decât valoarea medie. Aceste abateri ale densității materiei față de valoarea medie reprezintă fluctuații ale densității. Ca rezultat, la un moment dat, metalul (solidul) este microscopic neomogen. Această eterogenitate este cu atât mai semnificativă, cu atât microvolumele sunt mai mici (cu cât mai puțini atomi ai nodurilor acoperă microvolumele).

    De regulă, dimensiunea unor astfel de microvolume este mai mare decât lungimea undelor de electroni, drept urmare ele sunt centre efective de împrăștiere a acestor unde. Fluxul de electroni liberi într-un metal experimentează aceeași împrăștiere pe ei ca și undele de lumină pe particulele suspendate dintr-un mediu tulbure. Acesta este motivul rezistenței electrice a metalelor absolut pure.

    Puterea de împrăștiere a metalelor, datorită fluctuațiilor de densitate, se caracterizează prin coeficientul de împrăștiere  T .

    Pentru electronii liberi, coeficientul de dispersie

    , (8.10)

    Unde<>este calea liberă medie a unui electron.

    Valoarea coeficientului de împrăștiere prin caracteristicile mișcării termice a nodurilor rețelei cristaline și constantele sale elastice se dovedește a fi egală cu:

    , (8.11)

    unde n este numărul de atomi (noduri) pe unitate de volum (în 1 m 3);

    E este modulul de elasticitate;

    d este parametrul rețelei;

    T este temperatura absolută;

    k este constanta Boltzmann.

    Prin urmare,

    . (8.12)

    Ținând cont de ecuația (8.12), conductivitatea electrică a metalului

    . (8.13)

    Din expresia (8.13) se poate observa că conductivitatea electrică a metalelor este invers proporțională cu temperatura absolută. Prin urmare, rezistivitatea metalelor ar trebui să fie direct proporțională cu temperatura absolută, ceea ce este de acord cu experimentul. Expresia (8.17) a fost obținută de Sommerfeld pe baza teoriei cuantice Fermi-Dirac.

    Diferența dintre expresia (8.13) și formulă
    este asta < m > în formula Sommerfeld, calea liberă medie a unui electron cu energia Fermi; este viteza unui astfel de electron. În formula pentru conductibilitatea electronică clasică a metalelor<>este calea liberă medie, independentă de temperatură, egală numeric cu parametrul rețelei; viteza medie mișcarea termică a electronului de conducere. în care nu depinde de temperatură, dar - depinde.

    Vibrațiile termice ale zonelor de rețea nu sunt singurele surse de distorsiune care duc la împrăștierea undelor de electroni. Aceleași surse sunt diverse distorsiuni structurale (defecte): impurități, deformații etc. Prin urmare, coeficientul de împrăștiere este format din două părți:

    , (8.14)

    unde  T este factorul de disipare termică;

     st =  pr +  d – coeficient de împrăștiere datorat distorsiunilor structurale;

     pr – coeficient de împrăştiere datorat impurităţilor;

     d – coeficientul de împrăștiere datorat deformării.

    Pentru temperaturi prea scăzute  T  T (la temperaturi scăzute  T  T 5), în absența deformării Sf este proporțională cu concentrația de impurități și nu depinde de temperatură, prin urmare,

    . (8.15)

    Apoi rezistivitatea electrică poate fi determinată după cum urmează:

    La T0,  T 0 și  st până la așa-numita rezistență reziduală, care nu dispare la o temperatură egală cu zero absolut. Deoarece numărul de electroni de conducție dintr-un metal nu depinde de temperatură, caracteristica curent-tensiune a unui conductor metalic are forma unei linii drepte.

    Lucrări independente la chimie Structura învelișurilor de electroni ale atomilor pentru elevii din clasa a VIII-a cu răspunsuri. Munca independentă constă din 4 opțiuni, fiecare cu 3 sarcini.

    1 opțiune

    1.

    Element Formula electronica

    2. Scrieți formulele electronice ale elementelor oxigen și sodiu. Specificați pentru fiecare element:



    3.

    a) numărul maxim de electroni din nivelul energetic exterior al atomilor oricărui element este egal cu numărul grupului,
    b) numărul maxim de electroni în al doilea nivel de energie este de opt,
    în) numărul total electronii din atomii oricărui element este egal cu numărul atomic al elementului.

    Opțiunea 2

    1. Umple tabelul. Determinați elementul și formula sa electronică.

    Distribuția electronilor după niveluri de energie Element Formula electronica

    Ce elemente au atomi care au proprietăți similare? De ce?

    2. Scrieți formulele electronice ale elementelor carbon și argon. Specificați pentru fiecare element:

    a) numărul total de niveluri de energie dintr-un atom,
    b) numărul de niveluri de energie umplute dintr-un atom,
    c) numărul de electroni din nivelul energetic exterior.

    3. Alegeți afirmațiile corecte:

    a) numărul de niveluri de energie din atomii elementelor este egal cu numărul perioadei,
    b) numărul total de electroni dintr-un atom al unui element chimic este egal cu numărul grupului,
    c) numărul de electroni la nivelul exterior al atomilor elementelor unui grup al subgrupului principal este același.

    3 optiune

    1. Umple tabelul. Determinați elementul și formula sa electronică.

    Distribuția electronilor după niveluri de energie Element Formula electronica

    Ce elemente au atomi care au proprietăți similare? De ce?

    2. Scrieți formulele electronice pentru elementele clor și bor. Specificați pentru fiecare element:

    a) numărul total de niveluri de energie dintr-un atom,
    b) numărul de niveluri de energie umplute dintr-un atom,
    c) numărul de electroni din nivelul energetic exterior.

    3. Alegeți afirmațiile corecte:

    a) atomii de elemente din aceeași perioadă conțin același număr de niveluri de energie,
    b) numărul maxim de electroni pe s-orbital este egal cu doi,
    c) atomii au proprietăți similare elemente chimice cu același număr de niveluri de energie.

    4 optiune

    1. Umple tabelul. Determinați elementul și formula sa electronică.

    Distribuția electronilor după niveluri de energie Element Formula electronica

    Ce elemente au atomi care au proprietăți similare? De ce?

    2. Scrieți formulele electronice pentru elementele aluminiu și neon. Specificați pentru fiecare element:

    a) numărul total de niveluri de energie dintr-un atom,
    b) numărul de niveluri de energie umplute dintr-un atom,
    c) numărul de electroni din nivelul energetic exterior.

    3. Alegeți afirmațiile corecte:
    a) toate nivelurile de energie pot conține până la opt electroni,
    b) izotopii unui element chimic au aceleași formule electronice,
    c) numărul maxim de electroni pe R-orbital este de șase.

    Răspunsuri muncă independentăîn chimie Structura învelișurilor electronice ale atomilor
    1 opțiune
    1.
    1) B - 1s 2 2s 2 2p 1
    2) H - 1s 1
    3) Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    B și Al au proprietăți similare, deoarece atomii acestor elemente au trei electroni la nivelul energiei externe.
    2.
    O - 1s 2 2s 2 2p 4
    a) 2,
    b) 1,
    la 6;
    Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1 ,
    a) 3,
    b) 2,
    în 1.
    3. b, c.
    Opțiunea 2
    1.
    1) F - 1s 2 2s 2 2p 5
    2) Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1
    3) Li - 1s 2 2s 1
    Na și Li au proprietăți similare, deoarece aceste elemente au câte un electron la nivelul energiei externe.
    2. C - 1s 2 2s 2 2p 2
    a) 2,
    b) 1,
    la 4;
    Ar - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6
    a) 3,
    b) 2,
    la 8.
    3. a, c.
    3 optiune
    1.
    1) P - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 3
    2) N - 1s 2 2s 2 2p 3
    3) Nu - 1s 2
    P și N au proprietăți similare, deoarece aceste elemente au cinci electroni la nivelul energiei externe.
    2. Cl - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 5
    a) 3,
    b) 2,
    la 7;
    B - 1s 2 2s 2 2p 1
    a) 2,
    b) 1,
    la 3.
    3. a, b.
    4 optiune
    1.
    1) Mg - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2
    2) C - 1s 2 2s 2 2p 2
    3) Fii - 1s 2 2s 2
    Be și Mg au proprietăți similare, deoarece aceste elemente au doi electroni la nivelul energiei externe.
    2.
    Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    a) 3,
    b) 2,
    la 3;
    Ne - 1s 2 2s 2 2p 6 ,
    a) 2,
    b) 2,
    la 8.
    3. b, c.

    Remarcabilul fizician danez Niels Bohr (Fig. 1) a sugerat că electronii dintr-un atom se pot mișca nu de-a lungul oricărei orbite, ci de-a lungul orbitelor strict definite.

    Electronii dintr-un atom diferă prin energia lor. După cum arată experimentele, unii dintre ei sunt atrași de nucleu mai puternic, alții - mai slab. Motivul principal pentru aceasta este îndepărtarea diferită a electronilor din nucleul unui atom. Cu cât electronii sunt mai aproape de nucleu, cu atât sunt mai puternici legați de acesta și cu atât este mai dificil să îi scoți din învelișul de electroni. Astfel, pe măsură ce distanța față de nucleul atomului crește, energia electronului crește.

    Electronii care se deplasează în apropierea nucleului, parcă, blochează (protejează) nucleul de alți electroni, care sunt atrași de nucleu mai slab și se deplasează la o distanță mai mare de acesta. Așa se formează straturile electronice.

    Fiecare strat de electroni este format din electroni cu valori energetice apropiate; Prin urmare, straturile electronice sunt numite și niveluri de energie.

    Nucleul este situat în centrul atomului fiecărui element, iar electronii care formează învelișul de electroni sunt plasați în jurul nucleului în straturi.

    Numărul de straturi de electroni dintr-un atom al unui element este egal cu numărul perioadei în care se află elementul.

    De exemplu, sodiu Na este un element din perioada a 3-a, ceea ce înseamnă că învelișul său de electroni include 3 niveluri de energie. Există 4 niveluri de energie în atomul de brom Br, deoarece bromul este situat în a 4-a perioadă (Fig. 2).

    Modelul atomului de sodiu: Modelul atomului de brom:

    Numărul maxim de electroni dintr-un nivel de energie se calculează prin formula: 2n 2 , unde n este numărul nivelului de energie.

    Astfel, numărul maxim de electroni pe:

    Al 3-lea strat - 18 etc.

    Pentru elementele subgrupelor principale, numărul grupului căruia îi aparține elementul este egal cu numărul de electroni externi ai atomului.

    Electronii exteriori se numesc ultimul strat de electroni.

    De exemplu, într-un atom de sodiu există 1 electron extern (deoarece este un element al subgrupului IA). Atomul de brom are 7 electroni pe ultimul strat de electroni (acesta este un element al subgrupului VIIA).

    Structura învelișurilor electronice ale elementelor de 1-3 perioade

    În atomul de hidrogen, sarcina nucleară este +1, iar această sarcină este neutralizată de un singur electron (Fig. 3).

    Următorul element după hidrogen este heliul, tot un element din prima perioadă. Prin urmare, există 1 nivel de energie în atomul de heliu, pe care se află doi electroni (Fig. 4). Acesta este maximul număr posibil electroni pentru primul nivel de energie.

    Elementul #3 este litiu. Există 2 straturi de electroni în atomul de litiu, deoarece acesta este un element al perioadei a 2-a. Pe primul strat din atomul de litiu sunt 2 electroni (acest strat este completat), iar pe al 2-lea strat - 1 electron. Atomul de beriliu are cu 1 electron mai mult decât atomul de litiu (Fig. 5).

    În mod similar, este posibil să se descrie schemele structurii atomilor elementelor rămase din a doua perioadă (Fig. 6).

    În atomul ultimului element din a doua perioadă - neonul - ultimul nivel de energie este complet (are 8 electroni, ceea ce corespunde valorii maxime pentru stratul 2). Neonul este un gaz inert care nu intră reacții chimice prin urmare, învelișul său de electroni este foarte stabil.

    chimist american Gilbert Lewis a dat o explicație și a prezentat regula octetului, conform căreia stratul de opt electroni este stabil(cu excepția unui strat: deoarece nu poate conține mai mult de 2 electroni, o stare de doi electroni va fi stabilă pentru acesta).

    Neonul este urmat de un element din perioada a 3-a - sodiu. Există 3 straturi de electroni în atomul de sodiu, pe care se află 11 electroni (Fig. 7).

    Orez. 7. Schema structurii atomului de sodiu

    Sodiul este în grupa 1, valența sa în compuși este I, ca și cea a litiului. Acest lucru se datorează faptului că există 1 electron pe stratul exterior de electroni al atomilor de sodiu și litiu.

    Proprietățile elementelor se repetă periodic deoarece atomii elementelor repetă periodic numărul de electroni din stratul exterior de electroni.

    Structura atomilor elementelor rămase din perioada a treia poate fi reprezentată prin analogie cu structura atomilor elementelor din perioada a II-a.

    Structura învelișurilor electronice ale elementelor 4 perioade

    A patra perioadă include 18 elemente, printre acestea se numără atât elementele principale (A) cât și cele secundare (B). O caracteristică a structurii atomilor elementelor subgrupurilor laterale este că aceștia umplu secvențial straturile electronice pre-externe (interne) și nu externe.

    A patra perioadă începe cu potasiu. Potasiul este un metal alcalin care prezintă în compuși valența I. Aceasta este în total acord cu următoarea structură a atomului său. Ca element al perioadei a 4-a, atomul de potasiu are 4 straturi de electroni. Ultimul (al patrulea) strat de electroni de potasiu are 1 electron, total electroni într-un atom de potasiu este 19 (numărul de serie al acestui element) (Fig. 8).

    Orez. 8. Schema structurii atomului de potasiu

    Calciul urmează potasiului. Atomul de calciu va avea 2 electroni pe stratul exterior de electroni, precum beriliul și magneziul (sunt și elemente ale subgrupului II A).

    Următorul element după calciu este scandiul. Acesta este un element al subgrupului secundar (B). Toate elementele subgrupurilor secundare sunt metale. O caracteristică a structurii atomilor lor este prezența a cel mult 2 electroni pe ultimul strat de electroni, adică. umplut secvenţial cu electroni va fi penultimul strat de electroni.

    Deci, pentru scandiu, ne putem imagina următorul model al structurii atomului (Fig. 9):

    Orez. 9. Schema structurii atomului de scandiu

    O astfel de distribuție a electronilor este posibilă, deoarece numărul maxim admis de electroni pe al treilea strat este 18, adică opt electroni pe al treilea strat este o stare stabilă, dar nu completă a stratului.

    În zece elemente ale subgrupelor secundare ale perioadei a 4-a de la scandiu la zinc, al treilea strat de electroni este umplut succesiv.

    Schema structurii atomului de zinc poate fi reprezentată astfel: pe stratul exterior de electroni - doi electroni, pe stratul pre-exterior - 18 (Fig. 10).

    Orez. 10. Schema structurii atomului de zinc

    Elementele care urmează zincului aparțin elementelor subgrupului principal: galiu, germaniu etc. până la cripton. În atomii acestor elemente, al 4-lea strat de electroni (adică exterior) este umplut succesiv. Într-un atom al unui gaz inert de cripton va exista un octet pe învelișul exterior, adică o stare stabilă.

    Rezumând lecția

    În această lecție, ați învățat cum este aranjată învelișul de electroni a unui atom și cum să explicați fenomenul de periodicitate. Ne-am familiarizat cu modele ale structurii învelișurilor de electroni ale atomilor, cu ajutorul cărora este posibil să prezicem și să explicăm proprietățile elementelor chimice și ale compușilor acestora.

    Bibliografie

    1. Orjekovski P.A. Chimie: clasa a VIII-a: manual pentru învăţământul general. inst. / P.A. Orjekovski, L.M. Meshcheryakova, M.M. Shalashova. - M.: Astrel, 2013. (§44)
    2. Rudzitis G.E. Chimie: anorganice. chimie. Organ. chimie: manual. pentru 9 celule. / GE. Rudzitis, F.G. Feldman. - M.: Iluminismul, SA „Manuale de la Moscova”, 2009. (§37)
    3. Hhomcenko I.D. Culegere de sarcini și exerciții de chimie pt liceu. - M.: RIA „New Wave”: Editura Umerenkov, 2008. (p. 37-38)
    4. Enciclopedie pentru copii. Volumul 17. Chimie / Capitolul. ed. V.A. Volodin, conducător. științific ed. I. Leenson. - M.: Avanta +, 2003. (p. 38-41)
    1. Chem.msu.su().
    2. Dic.academic.ru ().
    3. Krugosvet.ru ().

    Teme pentru acasă

    1. Cu. 250 nr. 2-4 din manualul P.A. Orzhekovsky „Chimie: clasa a VIII-a” / P.A. Orjekovski, L.M. Meshcheryakova, M.M. Shalashova. - M.: Astrel, 2013.
    2. Notați distribuția electronilor pe straturi dintr-un atom de argon și cripton. Explicați de ce atomii acestor elemente intră cu mare dificultate în interacțiune chimică.

    Atomii, considerați inițial indivizibili, sunt sisteme complexe.

    Un atom este format dintr-un nucleu și un înveliș de electroni

    Învelișul de electroni - un set de electroni care se mișcă în jurul nucleului

    Nucleele atomilor sunt încărcate pozitiv, sunt formate din protoni (particule încărcate pozitiv) p + și neutroni (fără sarcină) nu

    Atomul în ansamblu este neutru din punct de vedere electric, numărul de electroni e– este egal cu numărul de protoni p+, egal cu numărul ordinal al elementului din tabelul periodic.

    Figura prezintă un model planetar al unui atom, conform căruia electronii se mișcă pe orbite circulare staționare. Este foarte ilustrativ, dar nu reflectă esența, deoarece în realitate legile microcosmosului sunt supuse mecanica clasica, ci cuantică, care ține cont de proprietățile undei ale electronului.

    Potrivit mecanicii cuantice, un electron dintr-un atom nu se deplasează de-a lungul anumitor traiectorii, dar poate fi în el orice părți ale spațiului nuclear, totuși probabilitate locația sa în diferite părți ale acestui spațiu nu este aceeași.

    Spațiul din jurul nucleului, în care probabilitatea de a găsi un electron este suficient de mare, se numește orbital. (a nu se confunda cu o orbită!) sau cu un nor de electroni.

    Adică electronul nu are conceptul de „traiectorie”, electronii nu se mișcă nici pe orbite circulare, nici pe oricare alta. Cea mai mare dificultate a mecanicii cuantice constă în faptul că este imposibil de imaginat, toți suntem obișnuiți cu fenomenele macrocosmosului, care se supune mecanicii clasice, unde orice particulă în mișcare are propria sa traiectorie.

    Deci, electronul are o mișcare complexă, poate fi localizat oriunde în spațiu în apropierea nucleului, dar cu probabilități diferite. Să luăm acum în considerare acele părți ale spațiului în care probabilitatea de a găsi un electron este suficient de mare - orbitali - formele lor și succesiunea de umplere a orbitalilor cu electroni.

    Imaginează-ți un sistem de coordonate tridimensional, în centrul căruia se află nucleul unui atom.

    În primul rând, orbitalul 1s este umplut, este situat cel mai aproape de nucleu și are forma unei sfere.

    Denumirea oricărui orbital constă dintr-un număr și o literă latină. Numărul arată nivelul de energie, iar litera arată forma orbitalului.

    Orbitalul 1s are cea mai mică energie, iar electronii din acest orbital au cea mai mică energie.

    Acest orbital poate conține nu mai mult de doi electroni. Electronii atomilor de hidrogen și heliu (primele două elemente) se află în acest orbital.

    Configurația electronică a hidrogenului: 1s 1

    Configurația electronică a heliului: 1s 2

    Superscriptul arată numărul de electroni din acel orbital.

    Următorul element este litiu, are 3 electroni, dintre care doi sunt localizați în orbitalii 1s, dar unde este situat al treilea electron?

    Ocupă următorul orbital cel mai energetic, orbitalul 2s. Are si forma unei sfere, dar cu o raza mai mare (orbitalul 1s este in interiorul orbitalului 2s).

    Electronii din acest orbital au mai multă energie în comparație cu orbitalul 1s, deoarece sunt localizați mai departe de nucleu. În acest orbital pot exista și maximum 2 electroni.
    Configurația electronică a litiului: 1s 2 2s 1
    Configurația electronică a beriliului: 1s 2 2s 2

    Următorul element, borul, are deja 5 electroni, iar al cincilea electron va umple orbital, care are și mai multă energie - orbitalul 2p. Orbitalii P au forma unei gantere sau a unei figuri de opt și sunt localizați de-a lungul axelor de coordonate perpendiculare între ele.

    Fiecare p-orbital nu poate conține mai mult de doi electroni, deci trei p-orbitali nu pot conține mai mult de șase. Electronii de valență ai următoarelor șase elemente umplu orbitalii p, deci sunt denumiți elemente p.

    Configurația electronică a atomului de bor: 1s 2 2s 2 2p 1
    Configurația electronică a atomului de carbon: 1s 2 2s 2 2p 2
    Configurația electronică a atomului de azot: 1s 2 2s 2 2p 3
    Configurația electronică a atomului de oxigen: 1s 2 2s 2 2p 4
    Configurația electronică a atomului de fluor: 1s 2 2s 2 2p 5
    Configurația electronică a atomului de neon: 1s 2 2s 2 2p 6

    Grafic, formulele electronice ale acestor atomi sunt prezentate mai jos:


    Un pătrat este un orbital sau o celulă cuantică, un electron este indicat printr-o săgeată, direcția săgeții este o caracteristică specială a mișcării electronului - spin (poate fi simplificată ca rotația unui electron în jurul axei sale în sensul acelor de ceasornic și în sens invers acelor de ceasornic ). Trebuie să știți că nu pot exista doi electroni cu aceleași spini pe același orbital (nu puteți trage două săgeți în aceeași direcție într-un pătrat!). Asta e Principiul excluderii W. Pauli: „Într-un atom nu pot exista nici măcar doi electroni în care toate cele patru numere cuantice ar fi la fel”

    Mai este o regulă regula lui Gund), de-a lungul cărora electronii sunt așezați în orbitali de aceeași energie, mai întâi unul câte unul, și numai atunci când fiecare astfel de orbital conține deja un electron, începe umplerea acestor orbitali cu al doilea electroni. Când un orbital este populat de doi electroni, acești electroni sunt numiți pereche.

    Atomul de neon are un nivel exterior complet de opt electroni (2 electroni s + 6 electroni p = 8 electroni în al doilea nivel de energie), această configurație este favorabilă din punct de vedere energetic și toți ceilalți atomi se străduiesc să o dobândească. De aceea, elementele grupei 8 A - gazele nobile - sunt atât de inerte din punct de vedere chimic.

    Următorul element este sodiul, numărul de serie 11, primul element al celei de-a treia perioade, are încă un nivel de energie - al treilea. Al unsprezecelea electron va popula următorul orbital cu cea mai mare energie -3s.

    Configurația electronică a atomului de sodiu: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1

    În continuare, orbitalii elementelor din a treia perioadă sunt umpluți, mai întâi este umplut subnivelul 3s cu doi electroni și apoi subnivelul 3p cu șase electroni (similar cu cea de-a doua perioadă) cu gazul nobil argon, care, ca neonul, are un nivel extern complet de opt electroni. Configurația electronică a atomului de argon (18 electroni): 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6

    A patra perioadă începe cu elementul potasiu (numărul atomic 19), al cărui ultimul electron exterior este situat în orbitalul 4s. Al 20-lea electron de calciu umple și orbitalul 4s.

    Calciul este urmat de o serie de 10 d-elemente, începând cu scandiu (numărul atomic 21) și terminând cu zinc (numărul atomic 30). Electronii acestor atomi umplu orbitalii 3d, al căror aspect este prezentat în figura de mai jos.

    Deci, să rezumam:


    © 2022. srcaltufevo.ru. Dezvoltare de sine. Sănătate. Povesti de succes. Relaţii. Copiii nostri.