Predavanje 8. Elektroni u kristalima
Kvantna teorija električne provodljivosti metala. Fermi nivo. Elementi pojasne teorije kristala. Fenomen supravodljivosti sa stanovišta Fermi-Diracove teorije. Električna provodljivost poluprovodnika. Koncept provodljivosti rupa. Unutrašnji i ekstrinzični poluprovodnici. Koncept od p-n-spoj. Intrinzična provodljivost poluprovodnika. Nečistoće poluprovodnika. Elektromagnetne pojave na granici između medija. p-n-spoj.Fotoprovodljivost poluprovodnika. Luminescencija supstance. Termoelektrični fenomeni. Seebeck fenomen. Peltierov efekat. Thomsonov fenomen.
8.1. Kvantna teorija električne provodljivosti metala. Fermi nivo. Elementi pojasne teorije kristala
Klasična elektronska teorija provodljivosti metala daje zadovoljavajuće kvalitativno slaganje sa eksperimentom. Međutim, to dovodi do značajnog neslaganja sa iskustvom u objašnjavanju niza važnih zakona i fenomena, kao što su:
a) zakon zavisnosti električne otpornosti od temperature;
b) Dulongov i Petit zakon;
c) zakon zavisnosti toplotnog kapaciteta metala i legura od temperature;
d) fenomeni supravodljivosti.
Tako, na primjer, prema klasičnoj elektronskoj teoriji provodljivosti metala, slobodni elektroni provodljivosti razmjenjuju energiju sa kristalnom rešetkom samo tokom sudara, pa atomski toplinski kapacitet metala C m mora biti zbir toplotnih kapaciteta kristalna rešetka C mk i toplotni kapacitet elektronskog gasa C me, tj.
Toplotni kapacitet kristalne rešetke
. (8.2)
Za toplotni kapacitet elektronskog gasa imamo
. (8.3)
Dakle, prema klasičnoj elektronskoj teoriji provodljivosti metala, za atomski toplotni kapacitet metala i legura imamo
. (8.4)
Prema Dulongovom i Petitovom zakonu, atomski toplotni kapacitet metala i dielektrika, koji nemaju slobodne elektrone provodljivosti, ne razlikuje se značajno i jednak je
. (8.5)
Dulongov i Petitov zakon je eksperimentalno potvrđen.
Ograničenje klasične teorije vodljivosti metala je posledica činjenice da ona smatra skup slobodnih elektrona idealnim klasičnim elektronskim gasom, koji podleže određenoj funkciji (Boltzmannovoj raspodeli) koja karakteriše verovatnoću njihovog postojanja u jediničnoj zapremini. sa određenom energijom i na datoj temperaturi:
, (8.6)
gdje je W energija elektrona;
T je apsolutna temperatura;
k je Boltzmannova konstanta;
A je koeficijent koji karakterizira stanje elektrona u cjelini.
Iz formule (8.6) se može vidjeti da je za T0 i W0 funkcija
. To znači da ukupna energija provodnih elektrona može poprimiti bilo koju vrijednost. Svaki elektron se razlikuje od ostalih. On je individualan. U ovom slučaju, svi elektroni moraju biti na nultom nivou, a neograničen broj njih može biti u svakom stanju sa datom energijom. Ovo je u suprotnosti sa eksperimentalnim podacima. Prema tome, funkcija raspodjele (8.6) nije prikladna za opisivanje stanja elektrona u čvrstim tijelima.
Da bi eliminisali kontradikcije, njemački fizičar Sommerfeld i sovjetski teorijski fizičar Ya. I. Frenkel predložili su primjenu Paulijevog principa, koji je ranije formuliran za elektrone u atomima, za opisivanje stanja elektrona u metalima. U metalu, kao iu svakom kvantnom sistemu, na svakom energetskom nivou ne može biti više od dva elektrona sa suprotnim spinovima - mehaničkim i magnetnim momentima.
Opis kretanja slobodnih elektrona provodljivosti u kvantna teorija koju provodi Fermi-Dirac statistika, koja uzima u obzir njihova kvantna svojstva i svojstva korpuskularnog talasa.
Prema ovoj teoriji, impuls (momentum) i energija provodnih elektrona u metalima mogu poprimiti samo diskretni raspon vrijednosti. Drugim riječima, postoje određene diskretne vrijednosti brzine elektrona i nivoa energije.
E Ove diskretne vrijednosti čine takozvane dozvoljene zone, međusobno su odvojene zabranjenim zonama (slika 8.1). Na slici, ravne horizontalne linije su energetski nivoi;
je pojasni jaz; A, B, C - dozvoljene zone.
Paulijev princip ovaj slučaj implementira se na sljedeći način: na svakom energetskom nivou ne može biti više od 2 elektrona sa suprotnim spinovima.
Ispunjavanje energetskih nivoa elektronima nije slučajno, već se pridržava Fermi-Diracove raspodjele. Distribucija je određena gustinom vjerovatnoće populacija nivoa
:
(8.7),
gdje
je Fermi-Diracova funkcija;
W F je Fermijev nivo.
Fermijev nivo je najviši naseljen nivo na T=0.
Grafički, Fermi-Diracova funkcija se može predstaviti kao što je prikazano na Sl. 8.2.
Vrijednost Fermijevog nivoa ovisi o vrsti kristalne rešetke i hemijski sastav. Ako a
, tada se popunjavaju nivoi koji odgovaraju datoj energiji. Ako a
, tada su nivoi besplatni. Ako a
, onda takvi nivoi mogu biti i slobodni i popunjeni.
At
Fermi-Diracova funkcija postaje diskontinuirana funkcija, a kriva
- korak. Više , što je blaži nagib krivine
. Međutim, na realnim temperaturama, područje zamućenja Fermi-Diracove funkcije je nekoliko kT.
P temperatura
, ako
, onda
, što znači da su svi nivoi sa takvim energijama zauzeti. Ako a
, onda
, tj. Više i više visoki nivoi nije naseljen (slika 8.3).
Fermi nivo znatno premašuje energiju termičko kretanje, tj. W F >>kT. Velika važnost energija elektronskog gasa u metalima je zbog Paulijevog principa, tj. je netermalnog porijekla. Ne može se ukloniti snižavanjem temperature.
At
Fermi-Diracova funkcija postaje kontinuirana. Ako a
za nekoliko kT, jedinica u nazivniku se može zanemariti i tada
Dakle, Fermi-Diracova raspodjela postaje Boltzmannova raspodjela.
U metalima pri T0 K funkcija f(W) u prvoj aproksimaciji praktično ne mijenja svoju vrijednost.
Stepen zauzetosti energetskih nivoa u pojasu elektronima određen je zauzetošću odgovarajućeg atomskog nivoa. Na primjer, ako je neki nivo atoma u potpunosti ispunjen elektronima u skladu s Paulijevim principom, tada je i zona formirana od njega također potpuno ispunjena. U ovom slučaju možemo govoriti o valentnom pojasu, koji je u potpunosti ispunjen elektronima i formiran od energetskih nivoa unutrašnjih elektrona slobodnih atoma, i pojasu provodljivosti (slobodnoj zoni) koji je ili djelomično ispunjen elektronima, ili je slobodan i formiran je od energetskih nivoa izolovanih atoma spoljašnjih kolektivizovanih elektrona (slika 8.4).
AT U zavisnosti od stepena ispunjenosti pojaseva elektronima i pojasa, mogući su sledeći slučajevi. Na slici 8.5, najgornja zona koja sadrži elektrone je samo djelimično ispunjena, tj. ima slobodnih nivoa. U ovom slučaju, elektron, koji je primio proizvoljno malu energiju (na primjer, zbog toplinskog djelovanja ili električno polje), moći će preći na viši energetski nivo iste zone, tj. postati slobodni i učestvovati u vođenju. Unutarpojasni prelaz je sasvim moguć kada je energija toplotnog kretanja mnogo veća od energetske razlike između susednih nivoa pojasa. Dakle, ako postoji zona djelomično ispunjena elektronima u čvrstom tijelu, onda će ovo tijelo uvijek biti provodnik. električna struja. Ovo je tipično za metale i njihove legure.
P provodnik električne struje solidan može biti i u slučaju kada se valentni pojas preklapa slobodnim pojasom. Pojavljuje se nepotpuno popunjena zona (slika 8.6), koja se ponekad naziva hibridna. Hybrid pojas je samo djelimično ispunjen valentnim elektronima. Uočeno je preklapanje zona kod zemnoalkalnih elemenata.
Sa stanovišta Fermi-Diracove teorije, popunjavanje pojaseva elektronima se odvija na sljedeći način. Ako je energija elektrona W>W F , tada je pri T=0 funkcija distribucije f(W)=0, što znači da nema elektrona na nivoima koji se nalaze izvan Fermijevog nivoa.
Ako je energija elektrona W Na T0, toplotna energija kT se prenosi na elektrone i, posljedično, elektroni sa nižih nivoa mogu ići na nivo iznad Fermijevog nivoa. Dolazi do termičke ekscitacije provodnih elektrona. AT Svi nivoi valentnog pojasa su popunjeni. Međutim, svi elektroni nisu u stanju primiti dodatnu energiju za energetski skok. Samo mali dio elektrona koji naseljavaju područje "zamućenosti" Fermi-Diracove funkcije reda nekoliko kT može napustiti svoje nivoe i otići na više (slika 8.7). Posljedično, samo mali dio slobodnih elektrona koji se nalaze u pojasu provodljivosti je uključen u stvaranje struje i može doprinijeti toplinskom kapacitetu metala. Doprinos elektronskog gasa toplotnom kapacitetu je beznačajan, što je u skladu sa Dulongovim i Petitovim zakonom. Povećanje energije provodnih elektrona može nastati ne samo zbog "toplinskih" efekata, već i zbog djelovanja električnog polja (razlika potencijala), uslijed čega oni dobivaju uređeno kretanje. Ako je pojasni razmak kristala reda nekoliko elektron-volti, tada termičko kretanje ne može prenijeti elektrone iz valentnog pojasa u pojas vodljivosti, a kristal je dielektrik, koji ostaje pri svim realnim temperaturama. Ako je pojas pojasa kristala oko 1 eV, tj. dovoljno usko, tada je moguć prijelaz elektrona iz valentnog pojasa u provodni pojas. Može se izvoditi ili zbog toplinske pobude, ili zbog pojave električnog polja. U ovom slučaju, čvrsto tijelo je poluvodič. Razlika između metala i dielektrika, sa stanovišta teorije pojasa, je u tome što na 0 K postoje elektroni u vodljivom pojasu metala, ali oni nisu u vodljivom pojasu dielektrika. Razlika između dielektrika i poluprovodnika određena je pojasnom širinom: za dielektrike je prilično široka (za NaCl, na primjer, W = 6 eV), za poluvodiče je prilično uzak (za germanij W = 0,72 eV). Na temperaturama blizu 0 K, poluprovodnici se ponašaju kao izolatori, jer nema prijelaza elektrona u provodni pojas. Sa povećanjem temperature u poluvodičima raste broj elektrona, koji zbog termičke pobude prelaze u provodni pojas, tj. električna provodljivost poluprovodnika u ovom slučaju se povećava. U kvantnoj teoriji, elektroni provodljivosti se smatraju česticama sa valnim svojstvima, a njihovo kretanje u metalima se smatra procesom širenja elektronskih talasa čija je dužina određena de Broljevom relacijom: ,
(8.9) gdje je h Plankova konstanta; p je impuls elektrona. U savršenom kristalu, u čvorovima kristalne rešetke u čijim se čvorovima nalaze nepokretne čestice (joni), elektroni provodljivosti (elektronski talasi) ne doživljavaju interakcije (rasipanje), pa se takav kristal, a samim tim i metal, ne opire prolaz električne struje. Vodljivost takvog kristala teži beskonačnosti, a električni otpor teži nuli. U stvarnim kristalima (metali i legure) postoje različiti centri rasejanja elektrona, nehomogenosti (izobličenja), koji su veći od dužine elektronskih talasa. Takvi centri su fluktuacije u gustini distorzije rešetke koje proizlaze iz termičkog kretanja (toplotne vibracije) njenih čvorova; razni strukturni defekti, intersticijski i supstitucijski atomi, atomi nečistoća i drugo. Nasumičnim kretanjem elektrona, među čvorovima kristalne rešetke, nalaze se oni koji se trenutno kreću jedan prema drugom. Udaljenost između njih u ovom trenutku je manja od njihove udaljenosti u fiksnoj rešetki. To dovodi do povećanja gustoće tvari u mikrovolumu koji pokriva ove atome (iznad prosječne gustine tvari). U susjednim područjima nastaju mikrovolume u kojima je gustoća tvari manja od njene prosječne vrijednosti. Ova odstupanja gustine materije od srednje vrednosti predstavljaju fluktuacije u gustini. Kao rezultat, u svakom trenutku, metal (čvrsta materija) je mikroskopski nehomogen. Ova heterogenost je značajnija što su mikrovolume manji (što manje atoma čvorova pokriva mikrovolume). Po pravilu, veličina takvih mikrovolumena je veća od dužine elektronskih talasa, zbog čega su oni efektivni centri rasejanja ovih talasa. Protok slobodnih elektrona u metalu doživljava isto raspršivanje na njima kao što svjetlosni valovi doživljavaju na suspendiranim česticama zamućenog medija. To je razlog električnog otpora apsolutno čistih metala. Moć rasejanja metala, usled fluktuacija gustine, karakteriše koeficijent rasejanja T . Za slobodne elektrone, koeficijent raspršenja ,
(8.10) gdje<>je srednja slobodna putanja elektrona. Vrijednost koeficijenta raspršenja kroz karakteristike toplinskog kretanja čvorova kristalne rešetke i njenih elastičnih konstanti ispada da je jednaka: , (8.11) gdje je n broj atoma (čvorova) po jedinici volumena (u 1 m 3); E je modul elastičnosti; d je parametar rešetke; T je apsolutna temperatura; k je Boltzmannova konstanta. shodno tome, .
(8.12) Uzimajući u obzir jednačinu (8.12), električnu provodljivost metala .
(8.13) Iz izraza (8.13) može se vidjeti da je električna provodljivost metala obrnuto proporcionalna apsolutnoj temperaturi. Stoga, otpornost metala treba biti direktno proporcionalna apsolutnoj temperaturi, što se dobro slaže s eksperimentom. Izraz (8.17) je dobio Sommerfeld na osnovu Fermi-Diracove kvantne teorije. Razlika između izraza (8.13) i formule Toplotne vibracije mrežnih mjesta nisu jedini izvori izobličenja koji dovode do raspršivanja elektronskih valova. Isti izvori su razna strukturna izobličenja (defekti): nečistoće, deformacije itd. Stoga se koeficijent raspršenja sastoji od dva dijela: ,
(8.14) gdje je T faktor toplinske disipacije; st = pr + d – koeficijent raspršenja zbog strukturnih izobličenja; pr – koeficijent raspršenja zbog nečistoća; d – koeficijent rasejanja usled deformacije. Za preniske temperature T T (pri niskim temperaturama T T 5), u odsustvu deformacije
st proporcionalan je koncentraciji nečistoća i ne ovisi o temperaturi, dakle, .
(8.15) Tada se električna otpornost može odrediti na sljedeći način: Na T0, T 0 i st do takozvanog preostalog otpora, koji ne nestaje na temperaturi jednakoj apsolutnoj nuli. Pošto broj elektrona provodljivosti u metalu ne zavisi od temperature, strujno-naponska karakteristika metalnog provodnika ima oblik prave linije. Samostalni rad iz hemije Struktura elektronskih omotača atoma za učenike 8. razreda sa odgovorima. Samostalni rad se sastoji od 4 opcije, svaka sa 3 zadatka. 1.
2.
Napišite elektronske formule elemenata kisika i natrijuma. Navedite za svaki element: 3.
a) maksimalni broj elektrona na vanjskom energetskom nivou atoma bilo kojeg elementa jednak je broju grupe, 1.
Popunite tabelu. Odredite element i njegovu elektronsku formulu. Koji elementi imaju atome koji imaju slična svojstva? Zašto? 2.
Napišite elektronske formule elemenata ugljenika i argona. Navedite za svaki element: a) ukupan broj energetskih nivoa u atomu, 3.
Odaberite tačne izjave: a) broj energetskih nivoa u atomima elemenata jednak je broju perioda, 1.
Popunite tabelu. Odredite element i njegovu elektronsku formulu. Koji elementi imaju atome koji imaju slična svojstva? Zašto? 2.
Napišite elektronske formule za elemente klora i bora. Navedite za svaki element: a) ukupan broj energetskih nivoa u atomu, 3.
Odaberite tačne izjave: a) atomi elemenata istog perioda sadrže isti broj energetskih nivoa, 1.
Popunite tabelu. Odredite element i njegovu elektronsku formulu. Koji elementi imaju atome koji imaju slična svojstva? Zašto? 2.
Napišite elektronske formule za elemente aluminijum i neon. Navedite za svaki element: a) ukupan broj energetskih nivoa u atomu, 3.
Odaberite tačne izjave: Odgovori samostalan rad u hemiji Struktura elektronskih omotača atoma Izvanredni danski fizičar Niels Bohr (slika 1) sugerirao je da se elektroni u atomu mogu kretati ne duž bilo koje, već duž strogo određenih orbita. Elektroni u atomu se razlikuju po svojoj energiji. Kao što pokazuju eksperimenti, neke od njih jače privlače jezgro, druge - slabije. Glavni razlog za to je različito uklanjanje elektrona iz jezgra atoma. Što su elektroni bliže jezgru, to su jači vezani za njega i teže ih je izvući iz elektronske ljuske. Dakle, kako se udaljenost od jezgra atoma povećava, energija elektrona raste. Elektroni koji se kreću u blizini jezgre takoreći blokiraju (štite) jezgro od drugih elektrona, koji slabije privlače jezgro i kreću se na većoj udaljenosti od njega. Tako nastaju elektronski slojevi. Svaki elektronski sloj se sastoji od elektrona sa bliskim energetskim vrijednostima; Stoga se elektronski slojevi nazivaju i energetskim nivoima. Jezgro se nalazi u središtu atoma svakog elementa, a elektroni koji formiraju elektronsku ljusku smješteni su oko jezgra u slojevima. Broj elektronskih slojeva u atomu elementa jednak je broju perioda u kojem se element nalazi. Na primjer, natrijum Na je element 3. perioda, što znači da njegova elektronska ljuska uključuje 3 energetska nivoa. Postoje 4 energetska nivoa u atomu broma Br, pošto se brom nalazi u 4. periodu (slika 2). Model atoma natrija: Model atoma broma: Maksimalni broj elektrona u energetskom nivou izračunava se po formuli: 2n 2 , gdje je n broj energetskog nivoa. Dakle, maksimalni broj elektrona po: 3. sloj - 18 itd. Za elemente glavnih podgrupa, broj grupe kojoj element pripada jednak je broju vanjskih elektrona atoma. Vanjski elektroni se nazivaju posljednji sloj elektrona. Na primjer, u atomu natrija postoji 1 vanjski elektron (jer je to element IA podgrupe). Atom broma ima 7 elektrona na zadnjem sloju elektrona (ovo je element VIIA podgrupe). Struktura elektronskih ljuski elemenata od 1-3 perioda U atomu vodika, nuklearni naboj je +1, a ovaj naboj neutralizira jedan elektron (slika 3). Sledeći element posle vodonika je helijum, takođe element 1. perioda. Dakle, u atomu helijuma postoji 1 energetski nivo na kojem se nalaze dva elektrona (slika 4). Ovo je maksimum mogući broj elektrona za prvi energetski nivo. Element #3 je litijum. U atomu litija postoje 2 elektronska sloja, jer je ovo element 2. perioda. Na 1. sloju u atomu litija nalaze se 2 elektrona (ovaj sloj je završen), a na 2. sloju - 1 elektron. Atom berilija ima 1 elektron više od atoma litija (slika 5). Slično, moguće je prikazati šeme strukture atoma preostalih elemenata drugog perioda (slika 6). U atomu posljednjeg elementa drugog perioda - neona - posljednji energetski nivo je potpun (ima 8 elektrona, što odgovara maksimalnoj vrijednosti za 2. sloj). Neon je inertan gas koji ne ulazi u njega hemijske reakcije stoga je njegova elektronska ljuska vrlo stabilna. Američki hemičar Gilbert Lewis dao objašnjenje i izneo pravilo okteta, prema kojem je sloj od osam elektrona stabilan(s izuzetkom 1 sloja: budući da ne može sadržavati više od 2 elektrona, dvoelektronsko stanje će za njega biti stabilno). Nakon neona slijedi element 3. perioda - natrijum. U atomu natrijuma postoje 3 elektronska sloja na kojima se nalazi 11 elektrona (slika 7). Rice. 7. Šema strukture atoma natrijuma Natrijum je u grupi 1, njegova valencija u jedinjenjima je I, kao i litijum. To je zbog činjenice da se na vanjskom elektronskom sloju atoma natrija i litija nalazi 1 elektron. Svojstva elemenata se periodično ponavljaju jer atomi elemenata povremeno ponavljaju broj elektrona u vanjskom elektronskom sloju. Struktura atoma preostalih elemenata trećeg perioda može se predstaviti po analogiji sa strukturom atoma elemenata 2. perioda. Struktura elektronskih ljuski elemenata 4 perioda Četvrti period obuhvata 18 elemenata, među kojima su elementi i glavne (A) i sekundarne (B) podgrupe. Karakteristika strukture atoma elemenata bočnih podgrupa je da oni uzastopno ispunjavaju pred-vanjske (unutrašnje), a ne vanjske elektronske slojeve. Četvrti period počinje sa kalijumom. Kalijum je alkalni metal koji u jedinjenjima pokazuje valenciju I. Ovo je u potpunoj saglasnosti sa sledećom strukturom njegovog atoma. Kao element 4. perioda, atom kalija ima 4 elektronska sloja. Poslednji (četvrti) elektronski sloj kalijuma ima 1 elektron, ukupno elektrona u atomu kalija je 19 (redni broj ovog elementa) (slika 8). Rice. 8. Šema strukture atoma kalija Kalcijum prati kalijum. Atom kalcija će imati 2 elektrona na vanjskom elektronskom sloju, poput berilijuma i magnezija (oni su također elementi II A podgrupe). Sljedeći element nakon kalcija je skandij. Ovo je element sekundarne (B) podgrupe. Svi elementi sekundarnih podgrupa su metali. Karakteristika strukture njihovih atoma je prisustvo ne više od 2 elektrona na posljednjem sloju elektrona, tj. sekvencijalno ispunjen elektronima biće pretposljednji elektronski sloj. Dakle, za skandij možemo zamisliti sljedeći model strukture atoma (slika 9): Rice. 9. Šema strukture atoma skandijuma Takva raspodjela elektrona je moguća, jer je maksimalni dozvoljeni broj elektrona na trećem sloju 18, odnosno osam elektrona na trećem sloju je stabilno, ali ne i potpuno stanje sloja. U deset elemenata sekundarnih podgrupa 4. perioda od skandijuma do cinka, treći elektronski sloj se sukcesivno popunjava. Shema strukture atoma cinka može se predstaviti na sljedeći način: na vanjskom elektronskom sloju - dva elektrona, na predvanjskom sloju - 18 (slika 10). Rice. 10. Šema strukture atoma cinka Elementi nakon cinka pripadaju elementima glavne podgrupe: galijum, germanijum itd. do kriptona. U atomima ovih elemenata 4. (tj. vanjski) elektronski sloj se sukcesivno popunjava. U atomu inertnog plina kriptona postojat će oktet na vanjskoj ljusci, odnosno stabilno stanje. Sumiranje lekcije U ovoj lekciji naučili ste kako je uređena elektronska ljuska atoma i kako objasniti fenomen periodičnosti. Upoznali smo se sa modelima strukture elektronskih omotača atoma, uz pomoć kojih je moguće predvidjeti i objasniti svojstva kemijskih elemenata i njihovih spojeva. Bibliografija Zadaća Atomi, koji su prvobitno smatrani nedjeljivim, složeni su sistemi. Atom se sastoji od jezgra i elektronske ljuske Elektronska ljuska - skup elektrona koji se kreću oko jezgra Jezgra atoma su pozitivno nabijena, sastoje se od protona (pozitivno nabijenih čestica) p+ i neutrona (bez naboja) br. Atom kao cjelina je električno neutralan, broj elektrona e– jednak je broju protona p+, jednak rednom broju elementa u periodnom sistemu. Na slici je prikazan planetarni model atoma, prema kojem se elektroni kreću po stacionarnim kružnim orbitama. To je vrlo ilustrativno, ali ne odražava suštinu, jer su u stvarnosti zakoni mikrokosmosa podložni klasična mehanika, već kvantna, koja uzima u obzir valna svojstva elektrona. Prema kvantnoj mehanici, elektron u atomu se ne kreće duž određenih putanja, ali može biti u bilo koji dijelovi nuklearnog prostora, međutim vjerovatnoća njegova lokacija u različitim dijelovima ovog prostora nije ista. Prostor oko jezgra, u kojem je vjerovatnoća pronalaska elektrona dovoljno velika, naziva se orbitala.
(ne brkati sa orbitom!) ili oblakom elektrona. Odnosno, elektron nema koncept "putanja", elektroni se ne kreću ni u kružnim orbitama ni u bilo kojoj drugoj. Najveća poteškoća kvantne mehanike leži u činjenici da je to nemoguće zamisliti, svi smo navikli na fenomene makrokosmosa, koji se povinuje klasičnoj mehanici, gdje svaka čestica koja se kreće ima svoju putanju. Dakle, elektron ima složeno kretanje, može se nalaziti bilo gdje u prostoru u blizini jezgra, ali s različitim vjerovatnoćama. Razmotrimo sada one dijelove prostora gdje je vjerovatnoća pronalaska elektrona dovoljno velika - orbitale - njihove oblike i redoslijed punjenja orbitala elektronima. Zamislite trodimenzionalni koordinatni sistem u čijem se središtu nalazi jezgro atoma. Prvo, 1s orbitala je ispunjena, nalazi se najbliže jezgru i ima oblik kugle. Oznaka bilo koje orbitale sastoji se od broja i latiničnog slova. Broj pokazuje nivo energije, a slovo oblik orbitale. 1s orbitala ima najnižu energiju, a elektroni u ovoj orbitali imaju najmanju energiju. Ova orbitala može sadržavati ne više od dva elektrona. Elektroni atoma vodika i helijuma (prva dva elementa) su u ovoj orbitali. Elektronska konfiguracija vodonika: 1s 1 Elektronska konfiguracija helijuma: 1s 2 Gornji indeks pokazuje broj elektrona u toj orbitali. Sljedeći element je litijum, ima 3 elektrona, od kojih su dva smještena u 1s orbitalama, ali gdje se nalazi treći elektron? Zauzima sljedeću po energiji orbitalu, 2s orbitalu. Takođe ima oblik kugle, ali većeg poluprečnika (orbitala 1s je unutar orbitale 2s). Elektroni u ovoj orbitali imaju više energije u odnosu na 1s orbitu, jer se nalaze dalje od jezgra. U ovoj orbitali mogu biti i najviše 2 elektrona. Sljedeći element, bor, već ima 5 elektrona, a peti elektron će ispuniti orbitalu, koja ima još više energije - 2p orbitalu. P-orbitale imaju oblik bučice ili osmice i nalaze se duž koordinatnih osa okomitih jedna na drugu. Svaka p-orbitala ne može zadržati više od dva elektrona, tako da tri p-orbitale ne mogu zadržati više od šest. Valentni elektroni sljedećih šest elemenata ispunjavaju p-orbitale, pa se nazivaju p-elementima. Elektronska konfiguracija atoma bora: 1s 2 2s 2 2p 1 Grafički, elektronske formule ovih atoma su prikazane u nastavku: Postoji još jedno pravilo Gundovo pravilo), duž kojih se elektroni smještaju u orbitale iste energije, prvo jedna po jedna, a tek kada svaka takva orbitala već sadrži jedan elektron, počinje punjenje ovih orbitala drugim elektronima. Kada je orbitala naseljena sa dva elektrona, ti elektroni se nazivaju upareno. Atom neona ima završeni vanjski nivo od osam elektrona (2 s-elektrona + 6 p-elektrona = 8 elektrona na drugom energetskom nivou), ova konfiguracija je energetski povoljna, a svi ostali atomi teže da je steknu. Zato su elementi grupe 8 A – plemeniti gasovi – tako hemijski inertni. Sledeći element je natrijum, redni broj 11, prvi element trećeg perioda, ima još jedan energetski nivo - treći. Jedanaesti elektron će popuniti sljedeću orbitalu najveće energije -3s orbitalu. Elektronska konfiguracija atoma natrija: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1 Zatim se popunjavaju orbitale elemenata trećeg perioda, prvo se popunjava 3s podnivo sa dva elektrona, a zatim 3p podnivo sa šest elektrona (slično drugom periodu) do plemenitog gasa argona, koji, kao neon, ima završen eksterni nivo od osam elektrona. Elektronska konfiguracija atoma argona (18 elektrona): 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 Četvrti period počinje elementom kalijum (atomski broj 19), čiji se posljednji vanjski elektron nalazi u 4s orbitali. Dvadeseti elektron kalcijuma takođe ispunjava 4s orbitalu. Kalcijum je praćen nizom od 10 d-elemenata, počevši od skandijuma (atomski broj 21) i završavajući sa cinkom (atomski broj 30). Elektroni ovih atoma ispunjavaju 3d orbitale, čiji je izgled prikazan na slici ispod. Pa da sumiramo:
je li to <
m >
u Sommerfeld formuli, srednji slobodni put elektrona sa Fermijevom energijom;
1 opcija
Element
Elektronska formula
b) maksimalni broj elektrona na drugom energetskom nivou je osam,
u) ukupan broj elektrona u atomima bilo kojeg elementa jednak je atomskom broju elementa.Opcija 2
Distribucija elektrona po energetskim nivoima
Element
Elektronska formula
b) broj ispunjenih energetskih nivoa u atomu,
c) broj elektrona na vanjskom energetskom nivou.
b) ukupan broj elektrona u atomu hemijskog elementa jednak je broju grupe,
c) broj elektrona na vanjskom nivou atoma elemenata jedne grupe glavne podgrupe je isti.3 opcija
Distribucija elektrona po energetskim nivoima
Element
Elektronska formula
b) broj ispunjenih energetskih nivoa u atomu,
c) broj elektrona na vanjskom energetskom nivou.
b) maksimalni broj elektrona po s-orbitala je jednaka dva,
c) atomi imaju slična svojstva hemijski elementi sa istim brojem nivoa energije.4 opcija
Distribucija elektrona po energetskim nivoima
Element
Elektronska formula
b) broj ispunjenih energetskih nivoa u atomu,
c) broj elektrona na vanjskom energetskom nivou.
a) svi energetski nivoi mogu sadržavati do osam elektrona,
b) izotopi jednog hemijskog elementa imaju iste elektronske formule,
c) maksimalni broj elektrona po R-orbitala je šest.
1 opcija
1.
1) B - 1s 2 2s 2 2p 1
2) H - 1s 1
3) Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
B i Al imaju slična svojstva, budući da atomi ovih elemenata imaju tri elektrona na vanjskom energetskom nivou.
2.
O - 1s 2 2s 2 2p 4
a) 2,
b) 1,
u 6;
Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1 ,
a) 3,
b) 2,
u 1.
3. b, c.
Opcija 2
1.
1) Ž - 1s 2 2s 2 2p 5
2) Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1
3) Li - 1s 2 2s 1
Na i Li imaju slična svojstva, jer ovi elementi imaju po jedan elektron na vanjskom energetskom nivou.
2. C - 1s 2 2s 2 2p 2
a) 2,
b) 1,
u 4;
Ar - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6
a) 3,
b) 2,
u 8.
3. a, c.
3 opcija
1.
1) P - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 3
2) N - 1s 2 2s 2 2p 3
3) Ne - 1s 2
P i N imaju slična svojstva, jer ovi elementi imaju pet elektrona na vanjskom energetskom nivou.
2. Cl - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 5
a) 3,
b) 2,
u 7;
B - 1s 2 2s 2 2p 1
a) 2,
b) 1,
u 3.
3. a, b.
4 opcija
1.
1) Mg - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2
2) C - 1s 2 2s 2 2p 2
3) Budite - 1s 2 2s 2
Be i Mg imaju slična svojstva, jer ovi elementi imaju dva elektrona na vanjskom energetskom nivou.
2.
Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
a) 3,
b) 2,
na 3;
Ne - 1s 2 2s 2 2p 6 ,
a) 2,
b) 2,
u 8.
3. b, c.
Elektronska konfiguracija litijuma: 1s 2 2s 1
Elektronska konfiguracija berilija: 1s 2 2s 2
Elektronska konfiguracija atoma ugljika: 1s 2 2s 2 2p 2
Elektronska konfiguracija atoma dušika: 1s 2 2s 2 2p 3
Elektronska konfiguracija atoma kiseonika: 1s 2 2s 2 2p 4
Elektronska konfiguracija atoma fluora: 1s 2 2s 2 2p 5
Elektronska konfiguracija atoma neona: 1s 2 2s 2 2p 6
Kvadrat je orbitala ili kvantna ćelija, elektron je označen strelicom, smjer strelice je posebna karakteristika kretanja elektrona - spin (može se pojednostaviti kao rotacija elektrona oko svoje ose u smjeru kazaljke na satu i suprotno od kazaljke na satu ). Morate znati da u jednoj orbitali ne mogu biti dva elektrona sa istim spinovima (ne možete nacrtati dvije strelice u istom smjeru u jednom kvadratu!). To je ono što je Princip isključenja W. Paulija: “Ne mogu postojati čak ni dva elektrona u atomu, u kojima bi sva četiri kvantna broja bila ista”