Структурата на електронните обвивки на атомите. Структурата на електронните обвивки на атомите Ключови думи и фрази

  • 1.7. Енергията на електрически заряд в електрическо поле
  • 1.8. Потенциал и потенциална разлика на електричното поле. Връзка между напрегнатостта на електричното поле и неговия потенциал
  • 1.8.1. Потенциал и потенциална разлика на електричното поле
  • 1.8.2. Връзка между напрегнатостта на електричното поле и неговия потенциал
  • 1.9. Еквипотенциални повърхности
  • 1.10. Основни уравнения на електростатиката във вакуум
  • 1.11.2. Поле на безкрайно разширена, равномерно заредена равнина
  • 1.11.3. Полето на две безкрайно разширени, равномерно заредени равнини
  • 1.11.4. Полето на заредена сферична повърхност
  • 1.11.5. Полето на обемно заредена сфера
  • Лекция 2. Проводници в електрично поле
  • 2.1. Проводници и тяхната класификация
  • 2.2. Електростатично поле в кухината на идеален проводник и близо до повърхността му. Електростатична защита. Разпределение на зарядите в обема на проводника и по повърхността му
  • 2.3. Електрически капацитет на самотен проводник и неговото физическо значение
  • 2.4. Кондензатори и техния капацитет
  • 2.4.1. Капацитет на плосък кондензатор
  • 2.4.2. Капацитет на цилиндричен кондензатор
  • 2.4.3. Капацитет на сферичен кондензатор
  • 2.5. Кондензаторни връзки
  • 2.5.1. Серийно свързване на кондензатори
  • 2.5.2. Паралелно и смесено свързване на кондензатори
  • 2.6. Класификация на кондензатори
  • Лекция 3. Статично електрическо поле в материята
  • 3.1. Диелектрици. Полярни и неполярни молекули. Дипол в еднородни и нехомогенни електрически полета
  • 3.1.1. Дипол в еднородно електрическо поле
  • 3.1.2. Дипол в нехомогенно външно електрическо поле
  • 3.2. Свободни и свързани (поляризационни) заряди в диелектриците. Поляризация на диелектрици. Поляризационен вектор (поляризация)
  • 3.4. Условия на границата между два диелектрика
  • 3.5. Електрострикция. Пиезоелектричен ефект. Сегнетоелектрици, техните свойства и приложения. Електрокалоричен ефект
  • 3.6. Основни уравнения на електростатиката на диелектриците
  • Лекция 4. Енергия на електрическото поле
  • 4.1. Енергия на взаимодействие на електрически заряди
  • 4.2. Енергията на заредени проводници, дипол във външно електрическо поле, диелектрично тяло във външно електрическо поле, зареден кондензатор
  • 4.3. Енергия на електрическото поле. Обемна енергийна плътност на електрическото поле
  • 4.4. Сили, действащи върху макроскопични заредени тела, поставени в електрическо поле
  • Лекция 5. Постоянен електрически ток
  • 5.1. Постоянен електрически ток. Основни действия и условия за съществуване на постоянен ток
  • 5.2. Основни характеристики на постоянен електрически ток: стойност /сила/ на тока, плътност на тока. Сили на трети страни
  • 5.3. Електродвижеща сила (емс), напрежение и потенциална разлика. тяхното физическо значение. Връзка между ЕДС, напрежение и потенциална разлика
  • Лекция 6. Класическа електронна теория на проводимостта на металите. DC закони
  • 6.1. Класическа електронна теория за електропроводимостта на металите и нейните експериментални обосновки. Законът на Ом в диференциална и интегрална форма
  • 6.2. Електрическо съпротивление на проводниците. Промяна на съпротивлението на проводниците от температура и налягане. Свръхпроводимост
  • 6.3. Съпротивителни връзки: последователни, паралелни, смесени. Маневриране на електроизмервателни уреди. Допълнителни съпротивления на електрически измервателни уреди
  • 6.3.1. Последователно свързване на съпротивления
  • 6.3.2. Паралелно свързване на съпротивления
  • 6.3.3. Маневриране на електроизмервателни уреди. Допълнителни съпротивления на електрически измервателни уреди
  • 6.4. Правила (закони) на Кирхоф и тяхното приложение при изчисляването на най-простите електрически вериги
  • 6.5. Законът на Джаул-Ленц в диференциална и интегрална форма
  • Лекция 7. Електрически ток във вакуум, газове и течности
  • 7.1. Електрически ток във вакуум. Термионна емисия
  • 7.2. Вторична и полева емисия
  • 7.3. Електрически ток в газ. Процеси на йонизация и рекомбинация
  • 7.3.1. Несамостоятелна и самопроводимост на газовете
  • 7.3.2. Законът на Пашен
  • 7.3.3. Видове разряди в газове
  • 7.3.3.1. тлеещ разряд
  • 7.3.3.2. искров разряд
  • 7.3.3.3. коронен разряд
  • 7.3.3.4. дъгов разряд
  • 7.4. Концепцията за плазма. Плазмена честота. Дължина на Дебай. Електрическа проводимост на плазмата
  • 7.5. електролити. Електролиза. Закони на електролизата
  • 7.6. Електрохимични потенциали
  • 7.7. Електрически ток през електролити. Законът на Ом за електролитите
  • 7.7.1. Използването на електролиза в технологиите
  • Лекция 8. Електрони в кристали
  • 8.1. Квантова теория за електропроводимостта на металите. ниво на Ферми. Елементи на лентовата теория на кристалите
  • 8.2. Феноменът на свръхпроводимостта от гледна точка на теорията на Ферми-Дирак
  • 8.3. Електрическа проводимост на полупроводници. Концепцията за дупковата проводимост. Вътрешни и външни полупроводници. Концепцията за p-n - преход
  • 8.3.1. Собствена проводимост на полупроводниците
  • 8.3.2. Примесни полупроводници
  • 8.4. Електромагнитни явления на границата между медиите
  • 8.4.1. P-n - преход
  • 8.4.2. Фотопроводимост на полупроводниците
  • 8.4.3. Луминесценция на вещество
  • 8.4.4. Термоелектрични явления. Законът на Волта
  • 8.4.5. Ефект на Пелтие
  • 8.4.6. Феноменът на Зеебек
  • 8.4.7. Феноменът на Томсън
  • Заключение
  • Библиографски списък Основен
  • Допълнителен
  • Лекция 8. Електрони в кристали

    Квантова теория за електропроводимостта на металите. ниво на Ферми. Елементи на лентовата теория на кристалите. Феноменът на свръхпроводимостта от гледна точка на теорията на Ферми-Дирак. Електрическа проводимост на полупроводници. Концепцията за дупковата проводимост. Вътрешни и външни полупроводници. Концепцията за p-n-преход. Собствена проводимост на полупроводниците. Примесни полупроводници. Електромагнитни явления на границата между медиите. p-n-преход.Фотопроводимост на полупроводниците. Луминесценция на вещество. Термоелектрични явления. Феноменът на Зеебек. Ефект на Пелтие. Феноменът на Томсън.

    8.1. Квантова теория за електропроводимостта на металите. ниво на Ферми. Елементи на лентовата теория на кристалите

    Класическата електронна теория за проводимостта на металите дава задоволително качествено съответствие с експеримента. Това обаче води до значително разминаване с опита в обяснението на редица важни закономерности и явления, като например:

    а) законът за зависимост на електрическото съпротивление от температурата;

    б) законът на Дюлонг и Пети;

    в) законът за зависимостта на топлинния капацитет на металите и сплавите от температурата;

    г) явленията на свръхпроводимостта.

    Така например, според класическата електронна теория за проводимостта на металите, електроните на свободната проводимост обменят енергия с кристалната решетка само по време на сблъсъци, така че атомният топлинен капацитет на метала C m трябва да бъде сумата от топлинните капацитети кристална решетка C mk и топлинен капацитет на електронния газ C me, т.е.

    Топлинен капацитет на кристалната решетка

    . (8.2)

    За топлинния капацитет на електронния газ имаме

    . (8.3)

    Така, според класическата електронна теория за проводимостта на металите, за атомния топлинен капацитет на металите и сплавите имаме

    . (8.4)

    Съгласно закона на Дюлонг и Пети, атомният топлинен капацитет на метали и диелектрици, които нямат свободни електрони на проводимост, не се различава значително и е равен на

    . (8.5)

    Законът на Дюлонг и Пети се потвърждава експериментално.

    Ограничението на класическата теория за проводимостта на металите е следствие от факта, че тя разглежда набор от свободни електрони като идеален класически електронен газ, подчинен на определена функция (разпределение на Болцман), характеризираща вероятността те да бъдат в единица обем с определена енергия и при дадена температура:

    , (8.6)

    където W е енергията на електрона;

    Т е абсолютната температура;

    k е константата на Болцман;

    А е коефициент, характеризиращ състоянието на електроните като цяло.

    От формула (8.6) се вижда, че за T0 и W0 функцията
    . Това означава, че общата енергия на електроните на проводимостта може да приеме произволна стойност. Всеки електрон е различен от останалите. Той е индивидуален. В този случай всички електрони трябва да са на нулево ниво и неограничен брой от тях могат да бъдат във всяко състояние с дадена енергия. Това противоречи на експерименталните данни. Следователно функцията на разпределение (8.6) не е подходяща за описание на състоянието на електроните в твърди тела.

    За да се премахнат противоречията, немският физик Зомерфелд и съветският физик теоретик Я. И. Френкел предложиха да се приложи принципът на Паули, формулиран по-рано за електроните в атомите, за описание на състоянието на електроните в металите. В един метал, както във всяка квантова система, на всяко енергийно ниво не може да има повече от два електрона с противоположни спинове – механични и магнитни моменти.

    Описание на движението на свободните електрони на проводимостта в квантова теорияизвършено от статистиката на Ферми-Дирак, която отчита техните квантови свойства и свойства на корпускулярни вълни.

    Според тази теория импулсът (импулсът) и енергията на електроните на проводимостта в металите могат да приемат само дискретен диапазон от стойности. С други думи, има определени дискретни стойности на скоростта на електроните и енергийните нива.

    д Тези дискретни стойности образуват така наречените разрешени зони, те са разделени една от друга от забранени зони (фиг. 8.1). На фигурата правите хоризонтални линии са енергийни нива;
    е забранената зона; A, B, C - разрешени зони.

    Принципът на Паули този случайсе реализира по следния начин: на всяко енергийно ниво не може да има повече от 2 електрона с противоположни спинове.

    Запълването на енергийните нива с електрони не е произволно, а се подчинява на разпределението на Ферми-Дирак. Разпределението се определя от плътността на вероятността на популациите на нивата
    :

    (8.7),

    където
    е функцията на Ферми-Дирак;

    W F е нивото на Ферми.

    Нивото на Ферми е най-високото населено ниво при T=0.

    Графично функцията на Ферми-Дирак може да бъде представена, както е показано на фиг. 8.2.

    Стойността на нивото на Ферми зависи от вида на кристалната решетка и химичен състав. Ако
    , тогава нивата, съответстващи на дадената енергия, се попълват. Ако
    , тогава нивата са безплатни. Ако
    , тогава такива нива могат да бъдат както безплатни, така и населени.

    При
    функцията на Ферми-Дирак става прекъсната функция и кривата
    - стъпка. Колкото повече , толкова по-нежен е наклонът на кривата
    . Въпреки това, при реални температури, областта на замъгляване на функцията на Ферми-Дирак е няколко kT.

    П температура
    , ако
    , тогава
    , което означава, че всички нива с такива енергии са заети. Ако
    , тогава
    , т.е. Все повече и повече високи ниване е обитаван (фиг. 8.3).

    Нивото на Ферми значително надвишава енергията топлинно движение, т.е. W F >>kT. Голямо значениеенергията на електронния газ в металите се дължи на принципа на Паули, т.е. е с нетермичен произход. Не може да се премахне с понижаване на температурата.

    При
    функцията на Ферми-Дирак става непрекъсната. Ако
    с няколко kT, единицата в знаменателя може да бъде пренебрегната и тогава

    Така разпределението на Ферми-Дирак се превръща в разпределение на Болцман.

    В металите при T0 K функцията f(W) в първо приближение практически не променя стойността си.

    Степента на заетост на енергийните нива в лентата от електрони се определя от заетостта на съответното атомно ниво. Например, ако някое ниво на атом е напълно запълнено с електрони в съответствие с принципа на Паули, тогава образуваната от него зона също е напълно запълнена. В този случай можем да говорим за валентната зона, която е напълно запълнена с електрони и се формира от енергийните нива на вътрешните електрони на свободните атоми, и зоната на проводимост (свободна зона), която е или частично запълнена с електрони, или е свободен и се образува от енергийните нива на външните колективизирани електрони изолирани атоми (фиг. 8.4).

    AT В зависимост от степента на запълване на лентите с електрони и ширината на забранената зона са възможни следните случаи. На фигура 8.5 най-горната зона, съдържаща електрони, е само частично запълнена, т.е. има свободни нива. В този случай електронът, като е получил произволно малка енергия (например поради топлинно действие или електрическо поле), ще може да премине към по-високо енергийно ниво на същата зона, т.е. станете свободни и участвайте в провеждането. Вътрешнолентов преход е напълно възможен, когато енергията на топлинното движение е много по-голяма от енергийната разлика между съседните нива на лентата. Така, ако в твърдо тяло има зона, частично запълнена с електрони, то това тяло винаги ще бъде проводник. електрически ток. Това е характерно за металите и техните сплави.

    П проводник на електрически ток твърдотова може да бъде и в случая, когато валентната лента се припокрива от свободната лента. Появява се непълно запълнена зона (фиг. 8.6), която понякога се нарича хибридна. Hybrid лентата е запълнена с валентни електрони само частично. При алкалоземните елементи се наблюдава припокриване на зони.

    От гледна точка на теорията на Ферми-Дирак запълването на лентите с електрони става по следния начин. Ако енергията на електроните е W>W F , тогава при T=0 функцията на разпределение f(W)=0, което означава, че няма електрони на нивата, разположени извън нивото на Ферми.

    Ако енергията на електрона W

    При T0 топлинната енергия kT се прехвърля към електроните и следователно електроните от по-ниските нива могат да преминат на ниво над нивото на Ферми. Възниква термично възбуждане на електроните на проводимостта.

    AT Всички нива на валентната лента са запълнени. Въпреки това, не всички електрони са в състояние да получат допълнителна енергия за енергийния скок. Само малка част от електроните, които заселват областта на "размиването" на функцията на Ферми-Дирак от порядъка на няколко kT, могат да напуснат своите нива и да преминат към по-високи (фиг. 8.7). Следователно само малка част от свободните електрони, разположени в зоната на проводимост, участват в създаването на ток и могат да допринесат за топлинния капацитет на метала. Приносът на електронния газ към топлинния капацитет е незначителен, което е в съответствие със закона на Дюлонг и Пети.

    Увеличаването на енергията на проводимите електрони може да възникне не само поради "топлинни" ефекти, но и поради действието на електрическо поле (потенциална разлика), в резултат на което те придобиват подредено движение.

    Ако ширината на забранената зона на кристала е от порядъка на няколко електронволта, тогава термичното движение не може да прехвърли електрони от валентната зона към зоната на проводимост и кристалът е диелектрик, оставайки такъв при всички реални температури.

    Ако ширината на забранената зона на кристала е около 1 eV, т.е. достатъчно тесен, тогава е възможен преходът на електрони от валентната зона към зоната на проводимост. Може да се извърши или поради термично възбуждане, или поради появата на електрическо поле. В този случай твърдото тяло е полупроводник.

    Разликата между металите и диелектриците от гледна точка на лентовата теория е, че при 0 К има електрони в проводимата зона на металите, но те не са в проводимата зона на диелектриците. Разликата между диелектриците и полупроводниците се определя от ширината на забранената зона: за диелектриците тя е доста широка (за NaCl, например, W = 6 eV), за полупроводниците е доста тясна (за германий W = 0,72 eV). При температури, близки до 0 K, полупроводниците се държат като изолатори, тъй като няма преход на електрони към зоната на проводимост. С повишаване на температурата в полупроводниците се увеличава броят на електроните, които поради термично възбуждане преминават в зоната на проводимост, т.е. електрическата проводимост на полупроводниците в този случай се увеличава.

    В квантовата теория електроните на проводимостта се разглеждат като частици с вълнови свойства, а движението им в металите се разглежда като процес на разпространение на електронни вълни, чиято дължина се определя от връзката на де Бройл:

    , (8.9)

    където h е константата на Планк;

    p е импулсът на електрона.

    В перфектния кристал, във възлите на кристалната решетка, на която има неподвижни частици (йони), електроните на проводимостта (електронните вълни) не изпитват взаимодействия (разсейване) и такъв кристал, а оттам и металът, не се съпротивлява на преминаване на електрически ток. Проводимостта на такъв кристал клони към безкрайност, а електрическото съпротивление клони към нула.

    В реалните кристали (метали и сплави) има различни центрове на разсейване на електрони, нехомогенности (изкривявания), които са по-големи от дължината на електронните вълни. Такива центрове са флуктуации в плътността на изкривяване на решетката, произтичащи от топлинното движение (топлинна вибрация) на нейните възли; различни структурни дефекти, интерстициални и заместващи атоми, примесни атоми и др.

    С произволното движение на електрони, сред възлите на кристалната решетка има такива, които в момента се движат един към друг. Разстоянието между тях в този момент е по-малко от разстоянието им в неподвижната решетка. Това води до увеличаване на плътността на веществото в микрообема, покриващ тези атоми (над средната плътност на веществото). В съседни области възникват микрообеми, в които плътността на веществото е по-малка от средната му стойност. Тези отклонения на плътността на материята от средната стойност представляват колебания в плътността. В резултат на това във всеки един момент металът (твърдото вещество) е микроскопично нехомогенен. Тази хетерогенност е толкова по-значителна, колкото по-малки са микрообемите (колкото по-малко атоми на възлите покриват микрообемите).

    По правило размерът на такива микрообеми е по-голям от дължината на електронните вълни, в резултат на което те са ефективни центрове на разсейване на тези вълни. Потокът от свободни електрони в метал изпитва същото разсейване върху тях, както светлинните вълни изпитват върху суспендирани частици на мътна среда. Това е причината за електрическото съпротивление на абсолютно чистите метали.

    Силата на разсейване на металите, дължаща се на флуктуации на плътността, се характеризира с коефициента на разсейване  T .

    За свободните електрони коефициентът на разсейване

    , (8.10)

    където<>е средният свободен път на един електрон.

    Стойността на коефициента на разсейване чрез характеристиките на топлинното движение на възлите на кристалната решетка и нейните еластични константи се оказва равна на:

    , (8.11)

    където n е броят на атомите (възлите) на единица обем (в 1 m 3);

    E е модулът на еластичност;

    d е параметърът на решетката;

    Т е абсолютната температура;

    k е константата на Болцман.

    Следователно,

    . (8.12)

    Като се вземе предвид уравнението (8.12), електрическата проводимост на метала

    . (8.13)

    От израза (8.13) се вижда, че електропроводимостта на металите е обратно пропорционална на абсолютната температура. Следователно, съпротивлението на металите трябва да бъде право пропорционално на абсолютната температура, което е в съответствие с експеримента. Изразът (8.17) е получен от Зомерфелд въз основа на квантовата теория на Ферми-Дирак.

    Разликата между израза (8.13) и формулата
    е това < м > във формулата на Зомерфелд средният свободен път на електрон с енергия на Ферми; е скоростта на такъв електрон. Във формулата за класическата електронна проводимост на металите<>е средният свободен път, независим от температурата, числено равен на параметъра на решетката; Средната скоросттоплинно движение на проводимия електрон. При което не зависи от температурата, но - Зависи.

    Топлинните вибрации на местата на решетката не са единствените източници на изкривяване, водещо до разсейване на електронни вълни. Същите източници са различни структурни изкривявания (дефекти): примеси, деформация и др. Следователно коефициентът на разсейване се състои от две части:

    , (8.14)

    където  T е коефициентът на топлинно разсейване;

     st =  pr +  d – коефициент на разсейване поради структурни изкривявания;

     pr – коефициент на разсейване от примеси;

     d – коефициент на разсейване поради деформация.

    За твърде ниски температури  T  T (при ниски температури  T  T 5), при липса на деформация уле пропорционална на концентрацията на примеси и не зависи от температурата, следователно,

    . (8.15)

    Тогава електрическото съпротивление може да се определи, както следва:

    При T0,  T 0 и  st до така нареченото остатъчно съпротивление, което не изчезва при температура, равна на абсолютната нула. Тъй като броят на проводимите електрони в метала не зависи от температурата, характеристиката ток-напрежение на металния проводник има формата на права линия.

    Самостоятелна работа по химия Структурата на електронните обвивки на атомите за ученици в 8 клас с отговори. Самостоятелната работа се състои от 4 варианта, всеки с по 3 задачи.

    1 вариант

    1.

    елемент Електронна формула

    2. Напишете електронните формули на елементите кислород и натрий. Посочете за всеки елемент:



    3.

    а) максималният брой електрони във външното енергийно ниво на атомите на всеки елемент е равен на номера на групата,
    б) максималният брой електрони във второто енергийно ниво е осем,
    в) общ бройелектроните в атомите на всеки елемент е равен на атомния номер на елемента.

    Вариант 2

    1. Попълнете таблицата. Определете елемента и неговата електронна формула.

    Разпределение на електроните по енергийни нива елемент Електронна формула

    Какви елементи имат атоми, които имат подобни свойства? Защо?

    2. Напишете електронните формули на елементите въглерод и аргон. Посочете за всеки елемент:

    а) общият брой на енергийните нива в атома,
    б) броя на запълнените енергийни нива в атома,
    в) броя на електроните във външното енергийно ниво.

    3. Изберете правилните твърдения:

    а) броят на енергийните нива в атомите на елементите е равен на броя на периода,
    б) общият брой електрони в атом на химичен елемент е равен на номера на групата,
    в) броят на електроните на външното ниво на атомите на елементите от една група на основната подгрупа е еднакъв.

    3 вариант

    1. Попълнете таблицата. Определете елемента и неговата електронна формула.

    Разпределение на електроните по енергийни нива елемент Електронна формула

    Какви елементи имат атоми, които имат подобни свойства? Защо?

    2. Напишете електронните формули на елементите хлор и бор. Посочете за всеки елемент:

    а) общият брой на енергийните нива в атома,
    б) броя на запълнените енергийни нива в атома,
    в) броя на електроните във външното енергийно ниво.

    3. Изберете правилните твърдения:

    а) атомите на елементи от един и същи период съдържат еднакъв брой енергийни нива,
    б) максималният брой електрони на с-орбитала е равна на две,
    в) атомите имат подобни свойства химически елементисъс същия брой енергийни нива.

    4 вариант

    1. Попълнете таблицата. Определете елемента и неговата електронна формула.

    Разпределение на електроните по енергийни нива елемент Електронна формула

    Какви елементи имат атоми, които имат подобни свойства? Защо?

    2. Напишете електронните формули за елементите алуминий и неон. Посочете за всеки елемент:

    а) общият брой на енергийните нива в атома,
    б) броя на запълнените енергийни нива в атома,
    в) броя на електроните във външното енергийно ниво.

    3. Изберете правилните твърдения:
    а) всички енергийни нива могат да съдържат до осем електрона,
    б) изотопите на един химичен елемент имат еднакви електронни формули,
    в) максималният брой електрони на Р-орбитала е шест.

    Отговори самостоятелна работапо химия Структурата на електронните обвивки на атомите
    1 вариант
    1.
    1) B - 1s 2 2s 2 2p 1
    2) H - 1s 1
    3) Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    B и Al имат подобни свойства, тъй като атомите на тези елементи имат три електрона на външно енергийно ниво.
    2.
    O - 1s 2 2s 2 2p 4
    а) 2,
    б) 1,
    на 6;
    Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1,
    а) 3,
    б) 2,
    в 1.
    3. b, c.
    Вариант 2
    1.
    1) F - 1s 2 2s 2 2p 5
    2) Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1
    3) Li - 1s 2 2s 1
    Na и Li имат подобни свойства, тъй като тези елементи имат по един електрон на външно енергийно ниво.
    2. C - 1s 2 2s 2 2p 2
    а) 2,
    б) 1,
    на 4;
    Ar - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6
    а) 3,
    б) 2,
    на 8.
    3. а, в.
    3 вариант
    1.
    1) P - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 3
    2) N - 1s 2 2s 2 2p 3
    3) Не - 1s 2
    P и N имат подобни свойства, тъй като тези елементи имат пет електрона на външно енергийно ниво.
    2. Cl - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 5
    а) 3,
    б) 2,
    на 7;
    B - 1s 2 2s 2 2p 1
    а) 2,
    б) 1,
    на 3.
    3. а, б.
    4 вариант
    1.
    1) Mg - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2
    2) C - 1s 2 2s 2 2p 2
    3) Be - 1s 2 2s 2
    Be и Mg имат подобни свойства, тъй като тези елементи имат два електрона на външно енергийно ниво.
    2.
    Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    а) 3,
    б) 2,
    на 3;
    Ne - 1s 2 2s 2 2p 6 ,
    а) 2,
    б) 2,
    на 8.
    3. b, c.

    Изключителният датски физик Нилс Бор (фиг. 1) предполага, че електроните в атома могат да се движат не по произволни, а по строго определени орбити.

    Електроните в атома се различават по своята енергия. Както показват експериментите, някои от тях се привличат към ядрото по-силно, други - по-слабо. Основната причина за това е различното отстраняване на електрони от ядрото на атома. Колкото по-близо са електроните до ядрото, толкова по-силно са свързани с него и толкова по-трудно е да бъдат извадени от електронната обвивка. Така, с увеличаване на разстоянието от ядрото на атома, енергията на електрона се увеличава.

    Електроните, движещи се в близост до ядрото, сякаш блокират (екранират) ядрото от други електрони, които се привличат към ядрото по-слабо и се движат на по-голямо разстояние от него. Така се формират електронните слоеве.

    Всеки електронен слой се състои от електрони с близки енергийни стойности; Следователно електронните слоеве се наричат ​​още енергийни нива.

    Ядрото е разположено в центъра на атома на всеки елемент, а електроните, които образуват електронната обвивка, са разположени около ядрото на слоеве.

    Броят на електронните слоеве в един атом на даден елемент е равен на номера на периода, в който се намира елементът.

    Например, натрият Na е елемент от 3-ти период, което означава, че неговата електронна обвивка включва 3 енергийни нива. В атома на брома Br има 4 енергийни нива, тъй като бромът се намира в 4-ия период (фиг. 2).

    Модел на натриев атом: Модел на атом на бром:

    Максималният брой електрони в едно енергийно ниво се изчислява по формулата: 2n 2 , където n е номерът на енергийното ниво.

    По този начин максималният брой електрони на:

    3-ти слой - 18 и т.н.

    За елементите от основните подгрупи номерът на групата, към която принадлежи елементът, е равен на броя на външните електрони на атома.

    Външните електрони се наричат ​​последен електронен слой.

    Например в атом на натрий има 1 външен електрон (тъй като е елемент от IA подгрупа). Бромният атом има 7 електрона в последния електронен слой (това е елемент от VIIA подгрупа).

    Структурата на електронните обвивки на елементи от 1-3 периода

    Във водородния атом ядреният заряд е +1 и този заряд се неутрализира от един електрон (фиг. 3).

    Следващият елемент след водорода е хелият, също елемент от 1-ви период. Следователно в атома на хелия има 1 енергийно ниво, на което са разположени два електрона (фиг. 4). Това е максимумът възможен бройелектрони за първо енергийно ниво.

    Елемент #3 е литий. В атома на лития има 2 електронни слоя, тъй като това е елемент от 2-ри период. На 1-ви слой в атома на лития има 2 електрона (този слой е завършен), а на 2-ри слой - 1 електрон. Атомът на берилия има 1 електрон повече от атома на лития (фиг. 5).

    По същия начин е възможно да се изобразят схемите на структурата на атомите на останалите елементи от втория период (фиг. 6).

    В атома на последния елемент от втория период - неон - последното енергийно ниво е завършено (има 8 електрона, което съответства на максималната стойност за 2-ри слой). Неонът е инертен газ, който не влиза в химична реакцияследователно неговата електронна обвивка е много стабилна.

    американски химик Гилбърт Луисе дал обяснение и е изложил октетно правило, според което осемелектронният слой е стабилен(с изключение на 1 слой: тъй като може да съдържа не повече от 2 електрона, двуелектронното състояние ще бъде стабилно за него).

    Неонът е последван от елемент от 3-ти период - натрий. В натриевия атом има 3 електронни слоя, върху които са разположени 11 електрона (фиг. 7).

    Ориз. 7. Схема на структурата на натриевия атом

    Натрият е в група 1, неговата валентност в съединенията е I, като тази на лития. Това се дължи на факта, че има 1 електрон на външния електронен слой на натриевите и литиевите атоми.

    Свойствата на елементите периодично се повтарят, тъй като атомите на елементите периодично повтарят броя на електроните във външния електронен слой.

    Структурата на атомите на останалите елементи от третия период може да бъде представена по аналогия със структурата на атомите на елементите от 2-ри период.

    Структурата на електронните обвивки на елементите 4 периода

    Четвъртият период включва 18 елемента, сред които има елементи както от главната (А), така и от второстепенните (В) подгрупи. Характеристика на структурата на атомите на елементите на страничните подгрупи е, че те последователно запълват пред-външните (вътрешни), а не външните електронни слоеве.

    Четвъртият период започва с калий. Калият е алкален метал, който проявява в съединения валентност I. Това е в пълно съответствие със следната структура на неговия атом. Като елемент от 4-ти период калиевият атом има 4 електронни слоя. Последният (четвърти) електронен слой на калий има 1 електрон, обща сумаелектроните в един калиев атом е 19 (серийният номер на този елемент) (фиг. 8).

    Ориз. 8. Схема на структурата на калиевия атом

    Калцият следва калия. Калциевият атом ще има 2 електрона на външния електронен слой, като берилий и магнезий (те също са елементи от II A подгрупа).

    Следващият елемент след калция е скандият. Това е елемент от вторичната (B) подгрупа. Всички елементи от второстепенните подгрупи са метали. Характеристика на структурата на техните атоми е наличието на не повече от 2 електрона на последния електронен слой, т.е. последователно запълнен с електрони ще бъде предпоследният електронен слой.

    И така, за скандий можем да си представим следния модел на структурата на атома (фиг. 9):

    Ориз. 9. Схема на структурата на атома на скандия

    Такова разпределение на електроните е възможно, тъй като максимално допустимият брой електрони на третия слой е 18, т.е. осем електрона на третия слой е стабилно, но не пълно състояние на слоя.

    В десет елемента от вторичните подгрупи на 4-ия период от скандий до цинк последователно се запълва третият електронен слой.

    Схемата на структурата на цинковия атом може да бъде представена по следния начин: на външния електронен слой - два електрона, на предвъншния слой - 18 (фиг. 10).

    Ориз. 10. Схема на структурата на цинковия атом

    Елементите след цинка принадлежат към елементите на основната подгрупа: галий, германий и др. до криптон. В атомите на тези елементи последователно се запълва 4-ти (т.е. външен) електронен слой. В атом на инертен газ криптон ще има октет на външната обвивка, т.е. стабилно състояние.

    Обобщаване на урока

    В този урок научихте как е устроена електронната обвивка на атома и как да обясните явлението периодичност. Запознахме се с модели на структурата на електронните обвивки на атомите, с помощта на които е възможно да се предскажат и обяснят свойствата на химичните елементи и техните съединения.

    Библиография

    1. Оржековски П.А. Химия: 8. клас: учебник за общообразовател. инст. / П.А. Оржековски, Л.М. Мещерякова, М.М. Шалашова. - М.: Астрел, 2013. (§44)
    2. Рудзитис Г.Е. Химия: неорган. химия. Орган. химия: учебник. за 9 клетки. / Г.Е. Рудзитис, Ф.Г. Фелдман. - М .: Просвещение, АО "Московски учебници", 2009 г. (§37)
    3. Хомченко И.Д. Сборник от задачи и упражнения по химия за гимназия. - М.: РИА "Нова вълна": Издател Умеренков, 2008. (стр. 37-38)
    4. Енциклопедия за деца. Том 17. Химия / Глава. изд. В.А. Володин, водещ. научен изд. И. Леенсън. - М.: Аванта +, 2003. (стр. 38-41)
    1. Chem.msu.su().
    2. Dic.academic.ru ().
    3. Krugosvet.ru ().

    Домашна работа

    1. с. 250 No 2-4от учебника P.A. Оржековски "Химия: 8 клас" / P.A. Оржековски, Л.М. Мещерякова, М.М. Шалашова. - М.: Астрел, 2013.
    2. Запишете разпределението на електроните по слоевете в атом на аргон и криптон. Обяснете защо атомите на тези елементи влизат в химично взаимодействие много трудно.

    Атомите, първоначално смятани за неделими, са сложни системи.

    Атомът се състои от ядро ​​и електронна обвивка

    Електронна обвивка - набор от електрони, движещи се около ядрото

    Ядрата на атомите са положително заредени, те се състоят от протони (положително заредени частици) p + и неутрони (без заряд) не

    Атомът като цяло е електрически неутрален, броят на електроните e– е равен на броя на протоните p+, равен на поредния номер на елемента в периодичната система.

    Фигурата показва планетарен модел на атом, според който електроните се движат по стационарни кръгови орбити. Много е илюстративно, но не отразява същността, защото в действителност законите на микрокосмоса са подчинени на класическа механика, но квантово, което отчита вълновите свойства на електрона.

    Според квантовата механика електронът в атома не се движи по определени траектории, но може да бъде в всякаквичасти от ядреното пространство обаче вероятностместоположението му в различните части на това пространство не е еднакво.

    Пространството около ядрото, в което вероятността да се намери електрон е достатъчно голяма, се нарича орбитала. (да не се бърка с орбита!) или електронен облак.

    Тоест електронът няма понятието "траектория", електроните не се движат нито по кръгови орбити, нито по други. Най-голямата трудност на квантовата механика се крие във факта, че е невъзможно да си представим, всички сме свикнали с феномените на макрокосмоса, който се подчинява на класическата механика, където всяка движеща се частица има своя собствена траектория.

    И така, електронът има сложно движение, той може да се намира навсякъде в пространството близо до ядрото, но с различни вероятности. Нека сега разгледаме онези части от пространството, където вероятността за намиране на електрон е достатъчно висока - орбиталите - техните форми и последователността на запълване на орбиталите с електрони.

    Представете си триизмерна координатна система, в центъра на която е ядрото на атома.

    Първо се запълва 1s орбитала, тя се намира най-близо до ядрото и има формата на сфера.

    Обозначението на всяка орбитала се състои от число и латинска буква. Числото показва енергийното ниво, а буквата показва формата на орбиталата.

    Орбиталата 1s има най-ниската енергия и електроните в тази орбитала имат най-ниската енергия.

    Тази орбитала може да съдържа не повече от два електрона. Електроните на водородните и хелиевите атоми (първите два елемента) са в тази орбитала.

    Електронна конфигурация на водород: 1s 1

    Електронна конфигурация на хелий: 1s 2

    Горният индекс показва броя на електроните в тази орбитала.

    Следващият елемент е литий, той има 3 електрона, два от които са разположени в 1s орбитали, но къде се намира третият електрон?

    Той заема следващата най-енергична орбитала, 2s орбитала. Тя също има формата на сфера, но с по-голям радиус (1s орбитала е вътре в 2s орбитала).

    Електроните в тази орбитала имат повече енергия в сравнение с орбиталата 1s, тъй като са разположени по-далеч от ядрото. В тази орбитала също може да има максимум 2 електрона.
    Електронна конфигурация на литий: 1s 2 2s 1
    Електронна конфигурация на берилий: 1s 2 2s 2

    Следващият елемент, борът, вече има 5 електрона, а петият електрон ще запълни орбиталата, която има още повече енергия - 2p орбиталата. P-орбиталите имат формата на дъмбел или осем и са разположени по координатните оси, перпендикулярни една на друга.

    Всяка p-орбитала може да побере не повече от два електрона, така че три p-орбитали могат да поберат не повече от шест. Валентните електрони на следващите шест елемента запълват р-орбиталите, така че те се наричат ​​р-елементи.

    Електронната конфигурация на борния атом: 1s 2 2s 2 2p 1
    Електронната конфигурация на въглеродния атом: 1s 2 2s 2 2p 2
    Електронната конфигурация на азотния атом: 1s 2 2s 2 2p 3
    Електронна конфигурация на кислородния атом: 1s 2 2s 2 2p 4
    Електронната конфигурация на флуорния атом: 1s 2 2s 2 2p 5
    Електронна конфигурация на неоновия атом: 1s 2 2s 2 2p 6

    Графично, електронните формули на тези атоми са показани по-долу:


    Квадратът е орбитална или квантова клетка, електронът е обозначен със стрелка, посоката на стрелката е специална характеристика на движението на електрона - спин (може да се опрости като въртене на електрона около оста му по посока на часовниковата стрелка и обратно на часовниковата стрелка ). Трябва да знаете, че в една орбитала не може да има два електрона с еднакви спинове (не можете да нарисувате две стрелки в една и съща посока в един квадрат!). Това е, което е Принцип на изключване на W. Pauli: „Не може дори да има два електрона в атом, в който всичките четири квантови числа биха били еднакви“

    Има още едно правило Правилото на Гунд), по които електроните се настаняват в орбитали с една и съща енергия, първо един по един, и едва когато всяка такава орбитала вече съдържа един електрон, започва запълването на тези орбитали с втори електрони. Когато една орбитала е заселена от два електрона, тези електрони се наричат сдвоени.

    Неоновият атом има завършено външно ниво от осем електрона (2 s-електрона + 6 p-електрона = 8 електрона във второто енергийно ниво), тази конфигурация е енергийно благоприятна и всички останали атоми се стремят да я придобият. Ето защо елементите от група 8 А – благородните газове – са толкова химически инертни.

    Следващият елемент е натрий, пореден номер 11, първият елемент от третия период, има още едно енергийно ниво - третото. Единадесетият електрон ще запълни следващата орбитала с най-висока енергия - 3s орбитала.

    Електронната конфигурация на натриевия атом: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1

    След това се запълват орбиталите на елементите от третия период, като първо се запълва поднивото 3s с два електрона, а след това поднивото 3p с шест електрона (подобно на втория период) до благородния газ аргон, който, подобно на неона, има завършено осемелектронно външно ниво. Електронна конфигурация на аргоновия атом (18 електрона): 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6

    Четвъртият период започва с елемента калий (атомен номер 19), чийто последен външен електрон се намира в 4s орбитала. 20-ият електрон на калций също запълва 4s орбитала.

    Калцият е последван от серия от 10 d-елемента, започвайки със скандий (атомен номер 21) и завършвайки с цинк (атомен номер 30). Електроните на тези атоми запълват 3d орбитали, чийто вид е показан на фигурата по-долу.

    И така, нека обобщим:


    © 2022. srceltufevo.ru. Саморазвитие. Здраве. Истории на успеха. Връзки. Нашите деца.