- Daugeliui šių atvejų, be bendros formuluotės, leidžiančios nustatyti vektorinės sandaugos kryptį arba apskritai pagrindo orientaciją, yra specialios taisyklės formuluotės, kurios yra ypač gerai pritaikytos kiekvienai konkrečiai situacijai (bet daug mažiau bendro pobūdžio).
Iš principo, kaip taisyklė, vienos iš dviejų galimų ašinio vektoriaus krypčių pasirinkimas laikomas grynai sąlyginiu, tačiau jis visada turi vykti taip pat, kad galutiniame skaičiavimo rezultate ženklas nebūtų supainiotas. Tam skirtos taisyklės, kurios yra šio straipsnio tema (jos leidžia visada laikytis to paties pasirinkimo).
Bendroji (pagrindinė) taisyklė
Pagrindinė taisyklė, kurią galima naudoti tiek sraigtinės (varžtinės) taisyklės variante, tiek taisyklės variante dešinė ranka yra krypties pasirinkimo taisyklė pagrindams ir kryžminiam sandaugai (arba net vienam iš dviejų, nes vienas tiesiogiai nustatomas per kitą). Jis yra pagrindinis, nes iš principo užtenka jį naudoti visais atvejais vietoj visų kitų taisyklių, jei tik žinome veiksnių eilę atitinkamose formulėse.
Taisyklės, skirtos vektoriaus sandaugos teigiamos krypties nustatymui, pasirinkimas ir už teigiamas pagrindas(koordinačių sistemos) trimatėje erdvėje – yra glaudžiai tarpusavyje susijusios.
Kairėje (paveikslėlyje kairėje) ir dešinėje (dešinėje) Dekarto koordinačių sistemos (kairė ir dešinė bazės). Įprasta tai laikyti teigiamu ir pagal numatytuosius nustatymus naudoti tinkamą (tai yra visuotinai priimtas susitarimas, tačiau jei dėl ypatingų priežasčių jūs verčiatės nuo šios konvencijos nukrypti, tai turėtų būti aiškiai nurodyta).
Abi šios taisyklės iš principo yra tik sąlyginės, tačiau yra priimta (bent jau jei nėra aiškiai nurodyta priešingai) manyti, kad tai yra visuotinai priimtas susitarimas, kad teigiama teisingas pagrindas, o vektoriaus sandauga apibrėžiama taip, kad teigiamam ortonormaliam pagrindui e → x , e → y , e → z (\displaystyle (\vec (e))_(x),(\vec (e))_(y),(\vec (e))_(z))(stačiakampio pagrindo Dekarto koordinatės su vieneto masteliu visose ašyse, sudarytame iš vienetų vektorių visose ašyse), yra teisinga:
e → x × e → y = e → z , (\displaystyle (\vec (e))_(x)\times (\vec (e))_(y)=(\vec (e))_(z ))kur įstrižas kryžius žymi vektorių daugybos operaciją.
Pagal numatytuosius nustatymus įprasta naudoti teigiamus (taigi teisingus) pagrindus. Iš principo įprasta naudoti kairiuosius pagrindus daugiausia tada, kai naudoti dešinįjį yra labai nepatogu arba išvis neįmanoma (pavyzdžiui, jei mūsų dešinysis pagrindas atsispindi veidrodyje, tada atspindys yra kairysis pagrindas ir nieko negalima padaryti apie tai).
Todėl kryžminės sandaugos taisyklė ir teigiamo pagrindo pasirinkimo (konstravimo) taisyklė yra tarpusavyje suderinamos.
Jie gali būti suformuluoti taip:
Dėl vektorinio produkto
Gimlet (sraigtinė) taisyklė vektorinei sandaugai: Jei nubraižysite vektorius taip, kad jų pradžia sutaptų, ir trumpiausiu keliu suksite pirmąjį daugiklio vektorių iki antrojo daugiklio vektoriaus, tai tokiu pačiu būdu besisukantis sraigtas (sraigtas) suksis sandaugos vektoriaus kryptimi.
Vektorinės sandaugos per valandos rodyklę sraigto (sraigto) taisyklės variantas: Jei nubraižysime vektorius taip, kad jų ištakos sutaptų ir pirmąjį daugiklio vektorių trumpiausiu keliu pasuksime į antrąjį daugiklio vektorių ir žiūrėsime iš kitos pusės, kad šis sukimas mums būtų pagal laikrodžio rodyklę, sandaugos vektorius bus nukreiptas nuo mūsų (įsukite giliai į laikrodį).
Dešinės rankos taisyklė kryžminiam produktui (pirmas variantas):
Jei nubraižysite vektorius taip, kad jų ištakos sutaptų, ir trumpiausiu keliu pasukite pirmąjį faktoriaus vektorių iki antrojo faktoriaus vektoriaus, o keturi dešinės rankos pirštai parodytų sukimosi kryptį (tarsi uždengtų besisukantį cilindrą), tada išsikišęs nykštys parodys sandaugos vektoriaus kryptį.
Dešiniosios rankos vektorinio produkto taisyklė (antra parinktis):
A → × b → = c → (\displaystyle (\vec (a))\times (\vec (b))=(\vec (c)))
Jei piešiate vektorius taip, kad jų pradžia sutaptų ir dešinės rankos pirmasis (nykštis) pirštas būtų nukreiptas išilgai pirmojo daugiklio vektoriaus, antrasis (rodyklė) - išilgai antrojo daugiklio vektoriaus, tada trečiasis (vidurinis) bus rodomas (apytiksliai). ) sandaugos vektoriaus kryptis (žr. . pav.).
Kalbant apie elektrodinamiką, srovė (I) nukreipta išilgai nykščio, magnetinės indukcijos vektorius (B) nukreiptas išilgai smiliaus, o jėga (F) bus nukreipta išilgai viduriniojo piršto. Mnemoniškai taisyklę nesunku įsiminti santrumpa FBI (force, induction, current arba Federal Bureau of Investigation (FBI), išvertus iš anglų kalbos) ir pirštų padėtį, primenančią ginklą.
Dėl bazių
Visos šios taisyklės, žinoma, gali būti perrašytos, kad būtų galima nustatyti pagrindų orientaciją. Perrašykime tik du iš jų: Dešinės rankos taisyklė pagrindui:
x, y, z – dešinioji koordinačių sistema.
Jei pagrinde e x , e y , e z (\displaystyle e_(x), e_(y), e_(z))(sudarytas iš vektorių išilgai ašių x, y, z) nukreipkite dešinės rankos pirmąjį (nykštį) pirštą išilgai pirmojo bazinio vektoriaus (ty išilgai ašies x), antrasis (indeksas) - išilgai antrojo (ty išilgai ašies y), o trečiasis (vidurinis) bus nukreiptas (apytiksliai) trečiojo kryptimi (palei z), tai yra tinkamas pagrindas(kaip parodyta paveikslėlyje).
Gimlet (sraigtinė) taisyklė pagrindui: Jei pasukite įvorę ir vektorius taip, kad pirmasis bazinis vektorius trumpiausiu keliu būtų linkęs į antrąjį, tada sraigtas (sraigtas) pasisuks trečiojo pagrindo vektoriaus kryptimi, jei tai tinkamas pagrindas.
- Visa tai, žinoma, atitinka įprastos koordinačių krypties plokštumoje pasirinkimo taisyklės išplėtimą (x – į dešinę, y – aukštyn, z – ant mūsų). Pastaroji gali būti dar viena mnemoninė taisyklė, iš principo galinti pakeisti gimleto, dešinės rankos ir pan. taisyklę (tačiau naudojant ją tikriausiai kartais reikia tam tikros erdvinės fantazijos, nes reikia mintyse sukti įprastu būdu nubrėžtas koordinates kol jie nesutampa su pagrindu , kurio orientaciją norime nustatyti, ir jį galima pasukti bet kokiu būdu).
Sraigto (sraigto) taisyklės arba dešinės rankos taisyklės teiginiai ypatingais atvejais
Aukščiau buvo paminėta, kad visos įvairios sraigtinės taisyklės arba dešinės rankos taisyklės (ir kitos panašios taisyklės), įskaitant visas nurodytas žemiau, nėra būtinos. Nebūtina jų žinoti, jei žinote (bent viename iš variantų) aukščiau aprašytą bendrąją taisyklę ir žinote faktorių tvarką formulėse, kuriose yra vektorinė sandauga.
Tačiau daugelis toliau aprašytų taisyklių yra gerai pritaikytos ypatingiems jų taikymo atvejams, todėl tokiais atvejais gali būti labai patogu ir lengva greitai nustatyti vektorių kryptį.
Dešinioji ranka arba sraigtinė taisyklė mechaniniam sukimosi greičiui
Kampinio greičio dešinės rankos arba antgalio (varžto) taisyklė
Dešinės rankos arba sraigto (varžto) taisyklė jėgų momentui
M → = ∑ i [ r → i × F → i ] (\displaystyle (\vec (M))=\sum _(i)[(\vec (r))_(i)\times (\vec (F) ))_(i)])(kur F → i (\displaystyle (\vec (F))_(i)) yra jėga, kuriai taikoma i-Oi kūno taškas, r → i (\displaystyle (\vec(r))_(i))- spindulio vektorius, × (\displaystyle \times )- vektoriaus daugybos ženklas),
taisyklės taip pat iš esmės panašios, tačiau jas suformuluojame aiškiai.
Gimlet (sraigto) taisyklė: Jei suksite varžtą (įvorę) ta kryptimi, kuria jėgos linkusios pasukti korpusą, varžtas prisukamas (arba atsukamas) ta kryptimi, kuria nukreiptas šių jėgų momentas.
Dešinės rankos taisyklė: Jei įsivaizduosime, kad paėmėme kūną į dešinę ranką ir bandome pasukti į tą pusę, kur rodo keturi pirštai (jėgos, bandančios pasukti kūną, nukreiptos šių pirštų kryptimi), tada atsikišęs nykštys parodys ta kryptimi, kur nukreiptas sukimo momentas (šių jėgų momentas).
Dešinės rankos ir sraigto taisyklė magnetostatikoje ir elektrodinamikoje
Magnetinei indukcijai (Biot-Savarto dėsnis)
Gimlet (sraigtinė) taisyklė: Jei sraigto (sraigto) transliacinio judėjimo kryptis sutampa su srovės kryptimi laidininke, tada antgalio rankenos sukimosi kryptis sutampa su šios srovės sukuriamo lauko magnetinės indukcijos vektoriaus kryptimi..
Dešinės rankos taisyklė: Jei dešine ranka sugriebsite laidininką taip, kad išsikišęs nykštys rodytų srovės kryptį, likę pirštai parodys šios srovės sukuriamo lauko magnetinės indukcijos linijų laidininko gaubtų kryptį, o taigi magnetinės indukcijos vektoriaus kryptis, nukreipta visur liestine į šias linijas.
Dėl solenoidų Jis suformuluotas taip: Jei dešinės rankos delnu sugriebsite solenoidą taip, kad keturi pirštai posūkiuose būtų nukreipti išilgai srovės, tada į šalį padėtas nykštys parodys linijų kryptį magnetinis laukas solenoido viduje.
Srovei laidininke, judančiame magnetiniame lauke
Dešinės rankos taisyklė: Jei dešinės rankos delnas yra išdėstytas taip, kad į jį būtų įtrauktos magnetinio lauko jėgos linijos, o sulenktas nykštys nukreiptas išilgai laidininko judėjimo, keturi ištiesti pirštai parodys indukcinės srovės kryptį.
Tiems, kuriems mokykloje nesisekė fizika, gimleto taisyklė ir šiandien yra tikra „terra incognita“. Ypač jei bandysite rasti gerai žinomo įstatymo apibrėžimą internete: paieškos sistemos iš karto pateiks daug sudėtingų dalykų. mokslinius paaiškinimus su sudėtingais raštais. Tačiau visiškai įmanoma trumpai ir aiškiai paaiškinti, iš ko jis susideda.
Kas yra gimlet taisyklė
Gimlet - įrankis skylėms gręžti
Tai skamba taip: tais atvejais, kai antgalio kryptis sutampa su srovės kryptimi laidininke atliekant transliacinius judesius, tada įvorės rankenos sukimosi kryptis taip pat bus tokia pati.
Ieško krypties
Norėdami suprasti, vis tiek turite atsiminti mokyklos pamokos. Ant jų fizikos mokytojai pasakojo, kad elektros srovė yra judėjimas elementariosios dalelės, kurios šiuo atveju neša savo krūvį išilgai laidžios medžiagos. Dėl šaltinio dalelių judėjimas laidininke yra kryptingas. Judėjimas, kaip žinote, yra gyvybė, todėl aplink laidininką neatsiranda nieko kito, išskyrus magnetinį lauką, jis taip pat sukasi. Bet kaip?
Būtent ši taisyklė duoda atsakymą (nenaudojant jokių specialių įrankių), o rezultatas pasirodo labai vertingas, nes, priklausomai nuo magnetinio lauko krypties, pora laidininkų pradeda veikti pagal visiškai skirtingus scenarijus: arba atstumia vienas kitą, arba, priešingai, veržiasi link.
Naudojimas
Lengviausias būdas nustatyti magnetinio lauko linijų judėjimo kelią yra taikyti gimlet taisyklę
Galite įsivaizduoti taip - naudodami savo dešinės rankos ir paprasčiausios vielos pavyzdį. Mes įdėjome vielą į ranką. Tvirtai suspauskite keturis pirštus į kumštį. Nykštis nukreiptas į viršų, tarsi gestas, kurį naudojame norėdami parodyti, kad mums kažkas patinka. Šiame „išdėstymo“ nykščiu aiškiai bus nurodyta srovės kryptis, o kiti keturi – magnetinio lauko linijų judėjimo kelią.
Taisyklė gana tinkama gyvenime. Fizikams jis reikalingas norint nustatyti srovės magnetinio lauko kryptį, apskaičiuoti mechaninį greičio sukimąsi, magnetinės indukcijos vektorių ir jėgų momentą.
Beje, apie tai, kad taisyklė galioja daugiausiai skirtingos situacijos Taip pat sakoma, kad iš karto yra keletas jo interpretacijų – priklausomai nuo nagrinėjamos bylos.
- tai ypatinga medžiaga, per kurią vyksta judančių elektriškai įkrautų dalelių sąveika.
(STACIONARIOJO) MAGNETINIO LAUKO SAVYBĖS
Nuolatinis (arba stacionarus) Magnetinis laukas yra magnetinis laukas, kuris laikui bėgant nekinta.
1. Magnetinis laukas sukurtas judančios įkrautos dalelės ir kūnai, laidininkai su srove, nuolatiniai magnetai.
2. Magnetinis laukas galioja ant judančių įkrautų dalelių ir kūnų, ant laidininkų su srove, ant nuolatinių magnetų, ant rėmo su srove.
3. Magnetinis laukas sūkurys, t.y. neturi šaltinio.
yra jėgos, kuriomis srovės laidininkai veikia vienas kitą.
. 
yra magnetiniam laukui būdinga jėga.
Magnetinės indukcijos vektorius visada nukreiptas taip pat, kaip laisvai besisukanti magnetinė adata yra nukreipta į magnetinį lauką.
Magnetinės indukcijos matavimo vienetas SI sistemoje:
MAGNETINĖS INDUKCIJOS LINIJAS
- tai linijos, kurių liestinė bet kuriame taške yra magnetinės indukcijos vektorius.
Vienodas magnetinis laukas- tai magnetinis laukas, kuriame bet kuriame jo taške magnetinės indukcijos vektorius nesikeičia pagal dydį ir kryptį; stebimas tarp plokščio kondensatoriaus plokščių, solenoido viduje (jei jo skersmuo daug mažesnis už ilgį) arba strypo magneto viduje.
Tiesiojo laidininko su srove magnetinis laukas:
kur yra srovės kryptis ant mūsų esančio laidininko statmenai lakšto plokštumai,
- srovės kryptis laidininke nuo mūsų yra statmena lakšto plokštumai.
Solenoidinis magnetinis laukas:
Juostos magneto magnetinis laukas:
- panašus į solenoido magnetinį lauką.
MAGNETINĖS INDUKCIJOS LINIJŲ SAVYBĖS
- turi kryptį
- nuolatinis;
-uždaras (t.y. magnetinis laukas yra sūkurys);
- nesikerta;
- pagal jų tankį sprendžiama apie magnetinės indukcijos dydį.
MAGNETINĖS INDUKCIJOS LINIJŲ KRYPTIS
- nustatoma pagal stulpelio taisyklę arba pagal dešinės rankos taisyklę.
Gimleto taisyklė (daugiausia tiesiam laidininkui su srove):
Jei antgalio transliacinio judėjimo kryptis sutampa su srovės kryptimi laidininke, tada antgalio rankenos sukimosi kryptis sutampa su srovės magnetinio lauko linijų kryptimi.
Dešinės rankos taisyklė (daugiausia magnetinių linijų krypčiai nustatyti
solenoido viduje):
Jei dešinės rankos delnu sugriebsite solenoidą taip, kad keturi pirštai posūkiuose būtų nukreipti išilgai srovės, tada į šalį atidėtas nykštys parodys magnetinio lauko linijų kryptį solenoido viduje.
Yra ir kitų galimi variantai taikydami gimleto ir dešinės rankos taisykles.
yra jėga, kuria magnetinis laukas veikia srovės laidininką.
Amperų jėgos modulis yra lygus produktui srovės stipris laidininke ant magnetinės indukcijos vektoriaus modulio, laidininko ilgis ir kampo tarp magnetinės indukcijos vektoriaus ir srovės krypties laidininke sinusas.
Ampero jėga yra didžiausia, jei magnetinės indukcijos vektorius yra statmenas laidininkui.
Jei magnetinės indukcijos vektorius yra lygiagretus laidininkui, tai magnetinis laukas neturi įtakos laidininkui su srove, t.y. Ampero jėga lygi nuliui.
Ampero jėgos kryptis nustatoma pagal kairės rankos taisyklė:
Jei kairioji ranka yra išdėstyta taip, kad magnetinės indukcijos vektoriaus dedamoji, statmena laidininkui, patektų į delną, o 4 ištiesti pirštai nukreipti srovės kryptimi, tai 90 laipsnių sulenktas nykštys parodys veikiančios jėgos kryptį. ant laidininko su srove.
arba 
MAGNETINIO LAUKO VEIKIMAS KILPA SU SROVE
Vienodas magnetinis laukas orientuoja rėmą (t.y. sukuriamas sukimo momentas ir rėmas sukasi į padėtį, kurioje magnetinės indukcijos vektorius yra statmenas rėmo plokštumai).
Nehomogeniškas magnetinis laukas orientuoja + pritraukia arba atstumia rėmą srove.
Taigi nuolatinės srovės laidininko magnetiniame lauke (jis yra netolygus) srovę nešantis rėmas yra orientuotas išilgai magnetinės linijos spindulio ir yra traukiamas arba atstumiamas nuo nuolatinės srovės laidininko, priklausomai nuo srovių kryptis.
Prisiminkite temą „Elektromagnetiniai reiškiniai“ 8 klasei:
class-fizika.narod.ru
Magnetinio lauko poveikis srovei. Kairiosios rankos taisyklė.
Tarp magneto polių pastatykime laidininką, kuriuo teka pastovi srovė. elektros. Iš karto pastebėsime, kad magneto laukas laidininką išstums iš tarppolių erdvės.
Tai galima paaiškinti taip. Aplink laidininką su srove (1 pav.) Sudaro savo magnetinį lauką, kurio jėgos linijos vienoje laidininko pusėje nukreiptos taip pat, kaip ir magneto jėgos linijos, o kitoje laidininko pusėje. laidininkas - priešinga kryptimi. Dėl to vienoje laidininko pusėje (1 pav. aukščiau) magnetinis laukas yra koncentruotas, o kitoje pusėje (1 pav. žemiau) jis yra retas. Todėl laidininkas patiria jį spaudžiančią jėgą. O jei laidininkas nefiksuotas, tai jis judės.
1 pav. Magnetinio lauko poveikis srovei.
kairės rankos taisyklė
Norint greitai nustatyti laidininko judėjimo kryptį su srove magnetiniame lauke, yra vadinamasis kairės rankos taisyklė(2 pav.).
2 pav. Kairiosios rankos taisyklė.
Kairės rankos taisyklė yra tokia: jei įdėsite kairę ranką tarp magneto polių taip, kad magnetinės jėgos linijos patektų į delną, o keturi rankos pirštai sutaptų su srovės kryptimi laidininke. , tada nykštis parodys laidininko judėjimo kryptį.
Taigi laidininką, kuriuo teka elektros srovė, veikia jėga, linkusi ją perkelti statmenai magnetinėms jėgos linijoms. Empiriškai galite nustatyti šios jėgos dydį. Pasirodo, jėga, kuria magnetinis laukas veikia srovę nešantį laidininką, yra tiesiogiai proporcinga srovės stipriui laidininke ir tos laidininko dalies, kuri yra magnetiniame lauke, ilgiui (3 pav., kairėje). .
Ši taisyklė galioja, jei laidininkas yra stačiu kampu magnetinėms jėgos linijoms.
3 pav. Magnetinio lauko ir srovės sąveikos stiprumas.
Jei laidininkas yra ne stačiu kampu magnetinio lauko linijoms, o, pavyzdžiui, kaip parodyta 3 paveiksle dešinėje, tada laidininką veikianti jėga bus proporcinga srovės stiprumui laidininke ir jo ilgiui. laidininko dalies, esančios magnetiniame lauke, projekcija į plokštumą, statmeną magnetinėms jėgos linijoms. Iš to išplaukia, kad jei laidininkas yra lygiagretus magnetinėms jėgos linijoms, tai jį veikianti jėga lygi nuliui. Jei laidininkas yra statmenas magnetinio lauko linijų krypčiai, tai jį veikianti jėga pasiekia didžiausią reikšmę.
Jėga, veikianti laidininką su srove, taip pat priklauso nuo magnetinės indukcijos. Kuo tankesnės magnetinio lauko linijos, tuo didesnė jėga, veikianti srovę nešantį laidininką.
Apibendrinant visa tai, kas išdėstyta pirmiau, magnetinio lauko poveikį laidininkui su srove galime išreikšti šia taisykle:
Jėga, veikianti laidininką su srove, yra tiesiogiai proporcinga magnetinei indukcijai, srovės stipriui laidininke ir laidininko dalies, esančios magnetiniame lauke, projekcijos ilgiui į plokštumą, statmeną magnetiniam srautui.
Pažymėtina, kad magnetinio lauko poveikis srovei nepriklauso nei nuo laidininko medžiagos, nei nuo jo skerspjūvio. Magnetinio lauko poveikis srovei gali būti stebimas net ir nesant laidininko, praleidžiant, pavyzdžiui, greitai judančių elektronų srautą tarp magneto polių.
Magnetinio lauko poveikis srovei plačiai naudojamas moksle ir technikoje. Šio veiksmo panaudojimas pagrįstas elektros variklių, kurie elektros energiją paverčia mechanine energija, įtaisu, magnetoelektrinių prietaisų, skirtų įtampai ir srovės stiprumui matuoti, elektrodinaminiais garsiakalbiais, kurie elektrines vibracijas paverčia garsu, specialiomis radijo lempomis – magnetronais, katodiniais spinduliais. vamzdeliai ir tt Veikiant magnetiniam laukui srovė naudojama elektrono masei ir krūviui matuoti ir net medžiagos sandarai tirti.
Dešinės rankos taisyklė
Kai laidininkas juda magnetiniame lauke, jame sukuriamas nukreiptas elektronų judėjimas, tai yra elektros srovė, kuri atsiranda dėl elektromagnetinės indukcijos reiškinio.
Norėdami nustatyti elektronų judėjimo kryptys Pasinaudokime gerai žinoma kairiosios rankos taisykle.
Jei, pavyzdžiui, laidininkas, esantis statmenai brėžiniui (1 pav.), juda kartu su jame esančiais elektronais iš viršaus į apačią, tai šis elektronų judėjimas bus lygiavertis elektros srovei, nukreiptai iš apačios į viršų. Jei tuo pačiu metu magnetinis laukas, kuriame juda laidininkas, yra nukreiptas iš kairės į dešinę, tada norėdami nustatyti elektronus veikiančios jėgos kryptį, turėsime kairę ranką delnu padėti į kairę, kad magnetinės jėgos linijos patenka į delną, o keturiais pirštais aukštyn (prieš judėjimo laidininko kryptį, t. y. "srovės" kryptimi); tada nykščio kryptis mums parodys, kad elektronus laidininke veiks jėga, nukreipta iš mūsų į piešinį. Vadinasi, elektronų judėjimas vyks palei laidininką, t.y., nuo mūsų iki piešinio, o indukcijos srovė laidininke bus nukreipta iš piešinio į mus.
1 paveikslas. Elektromagnetinės indukcijos mechanizmas. Judindami laidininką kartu su laidininku judame visus jame esančius elektronus, o judėdami magnetiniame lauke elektros krūviai jėga juos veiks pagal kairės rankos taisyklę.
Tačiau kairiosios rankos taisyklė, kurią mes taikome tik elektromagnetinės indukcijos reiškiniui paaiškinti, praktiškai pasirodo nepatogi. Praktikoje nustatoma indukcijos srovės kryptis dešinės rankos taisyklė(2 pav.).
2 pav. Dešinės rankos taisyklė. Dešinė ranka pasukta delnu magnetinių jėgos linijų link, nykštis nukreiptas laidininko judėjimo kryptimi, o keturi pirštai rodo, kuria kryptimi tekės indukcijos srovė.
Dešinės rankos taisyklė ar tai, jei dešinę ranką įdėsite į magnetinį lauką taip, kad magnetinės jėgos linijos patektų į delną, o nykštys nurodys laidininko judėjimo kryptį, likę keturi pirštai parodys indukcijos srovės, kuri atsiranda dirigentas.
www.sxemotehnika.ru
Srovės kryptis ir jos magnetinio lauko linijų kryptis. Kairiosios rankos taisyklė. Fizikos mokytoja: Murnaeva Jekaterina Aleksandrovna. - pristatymas
Pristatymas tema: » Srovės kryptis ir jos magnetinio lauko linijų kryptis. Kairiosios rankos taisyklė. Fizikos mokytoja: Murnaeva Jekaterina Aleksandrovna. - Nuorašas:
1 Srovės kryptis ir jos magnetinio lauko linijų kryptis. Kairiosios rankos taisyklė. Fizikos mokytoja: Murnaeva Jekaterina Aleksandrovna
2 Magnetinės linijos krypties nustatymo metodai Magnetinės linijos krypties nustatymas Magnetinės adatos pagalba Pagal Gimleto taisyklę arba pagal dešinės rankos taisyklę Pagal kairės rankos taisyklę
3 Magnetinių linijų kryptis
4 Dešinės rankos taisyklė Dešinės rankos delnu suimkite solenoidą, keturiais pirštais rodydami srovės kryptį ritėse, tada kairiuoju nykščiu bus parodyta magnetinio lauko linijų kryptis solenoido viduje.
5 Smūgio taisyklė
6 BB B Kuria kryptimi teka srovė laidininke? aukštyn neteisingai į apačią į viršų į apačią neteisingai į kairę neteisingai į dešinę
7 Kaip magnetinės indukcijos vektorius nukreipiamas į apskritimo srovės centrą? + – aukštyn neteisingai žemyn dešinėn + – aukštyn dešinėn žemyn neteisingai + – dešinėn dešinėn kairėn neteisingai _ + dešinėn neteisingai kairėn dešinėn
8 Kairės rankos taisyklė Jei kairioji ranka išdėstyta taip, kad magnetinio lauko linijos į delną patektų statmenai jai, o keturi pirštai nukreipti išilgai srovės, tada 90° kampu atidėtas nykštys parodys veikiančios jėgos kryptį. ant dirigento.
9 Taikymas MP orientuojantis į grandinę su srove naudojamas elektriniuose matavimo prietaisuose: 1) elektros varikliuose 2) elektrodinaminiame garsiakalbyje (garsiakalbyje) 3) magnetoelektrinėje sistemoje - ampermetrai ir voltmetrai.
10 Pagal paveikslėlyje parodytas schemas surenkamos trys įrenginių instaliacijos. Kurioje iš jų: a, b ar c - ar rėmas suksis aplink ašį, jei grandinė bus uždaryta?
11 11 Surenkamos trys įrenginių a, b, c instaliacijos. Kuriame iš jų pajudės laidininkas AB, jei raktas K bus uždarytas?
12 Paveiksle parodytoje situacijoje Ampero jėgos veikimas nukreiptas: A. Aukštyn B. Žemyn C. Kairėn D. Dešinėn
13 Paveikslėlyje parodytoje situacijoje Ampero jėgos veikimas yra nukreiptas: A. Aukštyn B. Žemyn C. Kairėn D. Dešinėn
14 Paveikslėlyje parodytoje situacijoje Ampero jėgos veikimas yra nukreiptas: A. Aukštyn B. Žemyn C. Kairėn D. Dešinėn
15 Pagal paveikslą nustatykite, kaip nukreiptos nuolatinės srovės magnetinio lauko magnetinės linijos A. Pagal laikrodžio rodyklę B. Prieš laikrodžio rodyklę
16 Kokie magnetiniai poliai pavaizduoti paveiksle? A. 1 šiaurę, 2 pietus B. 1 pietus, 2 pietus C. 1 pietus, 2 šiaurę D. 1 šiaurę, 2 šiaurę
17 Plieninis magnetas buvo suskaidytas į tris dalis. Ar galai A ir B bus magnetiniai? A. Jie nebus B. A galas turi šiaurinį magnetinį polių, C turi pietinį C. C galas turi šiaurinį magnetinį polių, A turi pietinį magnetinį polių
18 Pagal paveikslą nustatykite, kaip nukreiptos nuolatinės srovės MP magnetinės linijos. A. Pagal laikrodžio rodyklę B. Prieš laikrodžio rodyklę
19 Kuriame iš paveikslų teisingai pavaizduota magnetinės adatos padėtis nuolatinio magneto magnetiniame lauke? A B C D
20 §§45,46. 35, 36 pratimai. Namų darbai:
Dabartinės kairės rankos taisyklės kryptis
Jei laidininkas, per kurį teka elektros srovė, įvedamas į magnetinį lauką, tada dėl magnetinio lauko ir laidininko sąveikos su srove laidininkas judės viena ar kita kryptimi.
Laidininko judėjimo kryptis priklauso nuo srovės krypties jame ir nuo magnetinio lauko linijų krypties.
Tarkime, kad magneto magnetiniame lauke N
S
yra laidininkas, esantis statmenai figūros plokštumai; srovė teka laidininku kryptimi nuo mūsų už figūros plokštumos.
Srovė, tekanti iš figūros plokštumos į stebėtoją, sutartinai žymima tašku, o srovė, tekanti už figūros plokštumos iš stebėtojo, žymima kryžiumi.
Laidininko judėjimas su srove magnetiniame lauke
1
- polių magnetinis laukas ir laidininko srovė,
2
yra susidaręs magnetinis laukas.
Visada viskas, kas lieka vaizduose, yra pažymėta kryžiumi,
o nukreiptas į žiūrovą – taškas.
Veikiant srovei aplink laidininką susidaro jo paties magnetinis laukas (1 pav.). 1
.
Taikant gimleto taisyklę nesunku įsitikinti, kad nagrinėjamu atveju šio lauko magnetinių linijų kryptis sutampa su judėjimo pagal laikrodžio rodyklę kryptimi.
Kai magneto magnetinis laukas sąveikauja su srovės sukurtu lauku, susidaro magnetinis laukas, parodytas fig. 2
.
Susidariusio lauko magnetinių linijų tankis abiejose laidininko pusėse yra skirtingas. Dešinėje nuo laidininko magnetiniai laukai, turintys tą pačią kryptį, sumuojasi, o kairėje, nukreipti priešingai, jie iš dalies panaikina vienas kitą.
Todėl laidininką veiks jėga, kuri yra didesnė dešinėje ir mažesnė kairėje. Veikiant didesnei jėgai, laidininkas judės jėgos F kryptimi.
Keičiant srovės kryptį laidininke, pasikeis aplink jį esančių magnetinių linijų kryptis, dėl to pasikeis ir laidininko judėjimo kryptis.
Norėdami nustatyti laidininko judėjimo kryptį magnetiniame lauke, galite naudoti kairiosios rankos taisyklę, kuri suformuluota taip:
Jei kairioji ranka išdėstyta taip, kad magnetinės linijos pradurtų delną, o ištiesti keturi pirštai rodo srovės kryptį laidininke, tai sulenktas nykštys parodys laidininko judėjimo kryptį.
Jėga, veikianti srovę nešantį laidininką magnetiniame lauke, priklauso ir nuo srovės laidyje, ir nuo magnetinio lauko intensyvumo.
Pagrindinis dydis, apibūdinantis magnetinio lauko intensyvumą, yra magnetinė indukcija AT . Magnetinės indukcijos matavimo vienetas yra tesla ( Tl=Vs/m2 ).
Magnetinė indukcija gali būti vertinama pagal magnetinio lauko stiprumą, esantį šiame lauke esančiame srovėlaidžiame. Jei laidininkas ilgas 1m ir su srove 1 A , esantis statmenai magnetinėms linijoms vienodame magnetiniame lauke, veikia jėga 1 N (Niutonas), tada tokio lauko magnetinė indukcija lygi 1 T (tesla).
Magnetinė indukcija yra vektorinis dydis, jo kryptis sutampa su magnetinių linijų kryptimi, o kiekviename lauko taške magnetinės indukcijos vektorius nukreiptas tangentiškai į magnetinę liniją.
Stiprumas F
, veikiantis laidininką, kurio srovė yra magnetiniame lauke, yra proporcinga magnetinei indukcijai AT
, srovė laidininke aš
ir laidininko ilgis l
, t.y.
F=BIl
.
Ši formulė teisinga tik tuo atveju, jei srovės laidininkas yra statmenas vienodo magnetinio lauko magnetinėms linijoms.
Jei laidininkas su srove yra magnetiniame lauke bet kokiu kampu a
magnetinių linijų atžvilgiu jėga lygi:
F=BIl sin a
.
Jei laidininkas yra išilgai magnetinių linijų, tada jėga F
tampa nuliu, nes a=0 .
(Išsamiai ir suprantamai vaizdo kurse „Į elektros pasaulį – kaip pirmą kartą!“)
Tai ypatinga medžiaga, per kurią vyksta judančių elektriškai įkrautų dalelių sąveika.
Stacionaraus magnetinio lauko savybės
Nuolatinis (arba stacionarus) Magnetinis laukas yra magnetinis laukas, kuris laikui bėgant nekinta.
1. Magnetinis laukas sukurtas judančios įkrautos dalelės ir kūnai, laidininkai su srove, nuolatiniai magnetai.
2. Magnetinis laukas galioja ant judančių įkrautų dalelių ir kūnų, ant laidininkų su srove, ant nuolatinių magnetų, ant rėmo su srove.
3. Magnetinis laukas sūkurys, t.y. neturi šaltinio.
Magnetinės jėgos
Tai jėgos, kuriomis srovės laidininkai veikia vienas kitą.
..................
Magnetinė indukcija
Tai yra magnetinio lauko galios charakteristika.
Magnetinės indukcijos vektorius visada nukreiptas taip pat, kaip laisvai besisukanti magnetinė adata yra nukreipta į magnetinį lauką.
Magnetinės indukcijos matavimo vienetas SI sistemoje:
Magnetinės indukcijos linijos
Tai linijos, kurių liestinė bet kuriame taške yra magnetinės indukcijos vektorius.
Vienodas magnetinis laukas- tai magnetinis laukas, kuriame bet kuriame jo taške magnetinės indukcijos vektorius nesikeičia pagal dydį ir kryptį; stebimas tarp plokščio kondensatoriaus plokščių, solenoido viduje (jei jo skersmuo daug mažesnis už ilgį) arba strypo magneto viduje.
Tiesiojo laidininko su srove magnetinis laukas:
Srovės kryptis ant mūsų esančio laidininko yra statmena lakšto plokštumai,
Srovės kryptis laidininke nuo mūsų yra statmena lakšto plokštumai.
Solenoidinis magnetinis laukas:
Juostos magneto magnetinis laukas:
Panašus į solenoido magnetinį lauką.
Magnetinės indukcijos linijų savybės
Turėti kryptį;
- nuolatinis;
-uždaras (t.y. magnetinis laukas yra sūkurys);
- nesikerta;
- pagal jų tankį sprendžiama apie magnetinės indukcijos dydį.
Magnetinės indukcijos linijų kryptis
Jis nustatomas pagal gimlet taisyklę arba pagal dešinės rankos taisyklę.
Gimleto taisyklė (daugiausia tiesiam laidininkui su srove):
Jei antgalio transliacinio judėjimo kryptis sutampa su srovės kryptimi laidininke, tada antgalio rankenos sukimosi kryptis sutampa su srovės magnetinio lauko linijų kryptimi.
Dešinės rankos taisyklė
(daugiausia magnetinių linijų krypčiai nustatyti
solenoido viduje):
Jei dešinės rankos delnu sugriebsite solenoidą taip, kad keturi pirštai posūkiuose būtų nukreipti išilgai srovės, tada į šalį atidėtas nykštys parodys magnetinio lauko linijų kryptį solenoido viduje.
Yra ir kitų galimų dėklo ir dešinės rankos taisyklių pritaikymo būdų.
Amp galia
Tai jėga, kuria magnetinis laukas veikia srovės laidininką.
Ampero jėgos modulis yra lygus srovės stiprio laidininke ir magnetinės indukcijos vektoriaus modulio, laidininko ilgio ir kampo tarp magnetinės indukcijos vektoriaus ir srovės krypties laidininke sinuso sandaugai. .
Ampero jėga yra didžiausia, jei magnetinės indukcijos vektorius yra statmenas laidininkui.
Jei magnetinės indukcijos vektorius yra lygiagretus laidininkui, tai magnetinis laukas neturi įtakos laidininkui su srove, t.y. ampero jėga lygi nuliui
Ampero jėgos kryptis nustato kairės rankos taisyklė:
Jei kairioji ranka yra išdėstyta taip, kad magnetinės indukcijos vektoriaus dedamoji, statmena laidininkui, patektų į delną, o 4 ištiesti pirštai nukreipti srovės kryptimi, tai 90 laipsnių sulenktas nykštys parodys veikiančios jėgos kryptį. ant laidininko su srove.
arba 
Magnetinio lauko veikimas kilpoje su srove
Gimleto taisyklė yra supaprastintas viena ranka rodomas teisingas dviejų vektorių dauginimas. Mokyklos kurso geometrija reiškia, kad mokiniai žino skaliarinį sandaugą. Fizikoje vektorius dažnai randamas.
Vektorinė koncepcija
Manome, kad nėra prasmės aiškinti gimlet taisyklę, jei nėra žinių apie vektoriaus apibrėžimą. Būtina atidaryti butelį - žinios apie teisingus veiksmus padės. Vektorius yra matematinė abstrakcija, kuri iš tikrųjų neegzistuoja ir rodo nurodytus ženklus:
- Nukreiptas segmentas, pažymėtas rodykle.
- Pradinis taškas bus vektoriaus aprašytos jėgos veikimo taškas.
- Vektoriaus ilgis lygus jėgos, lauko ir kitų aprašytų dydžių moduliui.
Jie ne visada turi įtakos stiprumui. Laukas aprašomas vektoriais. Paprasčiausias pavyzdys parodyti moksleiviams fizikos mokytojams. Turime omenyje magnetinio lauko stiprumo linijas. Išilgai vektoriai dažniausiai brėžiami išilgai liestinės. Veiksmo laidininkui su srove iliustracijose matysite tiesias linijas.
gimlet taisyklė
Vektoriniai kiekiai dažnai atimama iš taikymo vietos, veikimo centrai parenkami susitarus. Jėgos momentas kyla iš peties ašies. Reikalingas norint supaprastinti papildymą. Tarkime, skirtingo ilgio svirtis veikia nevienodos jėgos, veikiančios bendrą ašį turinčias rankas. Paprastu sudėjimu, atėmus momentus, randame rezultatą.
Vektoriai padeda išspręsti daugelį kasdienių problemų ir, nors ir veikia kaip matematinės abstrakcijos, veikia iš tikrųjų. Remiantis daugybe dėsningumų, galima numatyti būsimą objekto elgesį kartu su skaliarinėmis reikšmėmis: populiacijos dydį, temperatūrą. aplinką. Ekologus domina kryptys, paukščių skrydžio greitis. Poslinkis yra vektorinis dydis.
Kryžminę vektorių sandaugą padeda rasti gimlet taisyklė. Tai nėra tautologija. Tiesiog veiksmo rezultatas taip pat bus vektorius. Smeigtuko taisyklė apibūdina kryptį, kurią rodys rodyklė. Kalbant apie modulį, reikia taikyti formules. Gimleto taisyklė yra supaprastinta grynai kokybinė sudėtingos matematinės operacijos abstrakcija.
Analitinė geometrija erdvėje
Visi žino problemą: stovėdami vienoje upės pusėje, nustatykite vagos plotį. Tai atrodo protu nesuvokiama, ją galima akimirksniu išspręsti naudojant paprasčiausios geometrijos, kurią mokosi moksleiviai, metodais. Atlikime kelis paprastus veiksmus:
- Priešingame krante pažymėkite iškilų orientyrą, įsivaizduojamą tašką: medžio kamieną, upelio, įtekančio į upelį, žiotis.
- Stačiu kampu priešingo kranto linijai padarykite įpjovą šioje kanalo pusėje.
- Raskite vietą, iš kurios orientyras matomas 45 laipsnių kampu į krantą.
- Upės plotis lygus galo taško atstumui nuo įpjovos.
Upės pločio nustatymas trikampio panašumo metodu
Mes naudojame kampo liestinę. Tai neturi būti 45 laipsnių. Reikia didesnio tikslumo – geriau imti aštrų kampą. Tiesiog 45 laipsnių liestinė lygi vienetui, uždavinio sprendimas supaprastinamas.
Panašiai galima rasti atsakymus į degančius klausimus. Netgi elektronų valdomame mikrokosmose. Vienareikšmiškai galima pasakyti vieną dalyką: neišmanančiam gimleto taisyklė, vektorių sandauga, atrodo nuobodoka, nuobodi. Patogus įrankis, padedantis suprasti daugelį procesų. Daugumai bus įdomus elektros variklio veikimo principas (nepriklausomai nuo konstrukcijos). Lengvai paaiškinama naudojant kairiosios rankos taisyklę.
Daugelyje mokslo šakų galioja dvi taisyklės: kairė ranka, dešinė. Vektorinį sandaugą kartais galima apibūdinti vienaip ar kitaip. Skamba neaiškiai, iš karto apsvarstykime pavyzdį:
- Tarkime, kad elektronas juda. Neigiamo krūvio dalelė keliauja nuolatiniu magnetiniu lauku. Akivaizdu, kad dėl Lorenco jėgos trajektorija bus išlenkta. skeptikai ginčys, kad, anot kai kurių mokslininkų, elektronas yra ne dalelė, o veikiau laukų superpozicija. Tačiau Heisenbergo neapibrėžtumo principas bus svarstomas kitą kartą. Taigi elektronas juda:
Dešinę ranką pastačius taip, kad magnetinio lauko vektorius į delną patektų statmenai, ištiesti pirštai rodydavo dalelių skrydžio kryptį, 90 laipsnių į šoną sulenktas nykštys išsitiestų jėgos kryptimi. Dešinės rankos taisyklė, kuri yra dar viena gimlet taisyklės išraiška. Žodžiai-sinonimai. Skamba kitaip, bet iš tikrųjų yra tas pats.
- Čia yra Vikipedijos frazė, kuri dvelkia keistenybe. Kai atsispindi veidrodyje, dešinysis vektorių trigubas tampa kairiuoju, tada reikia taikyti ne dešinės, o kairės rankos taisyklę. Elektronas skriejo viena kryptimi, pagal fizikoje priimtus metodus srovė juda priešinga kryptimi. Tarsi atsispindėtų veidrodyje, todėl Lorenco jėgą jau lemia kairės rankos taisyklė:
Jei kairioji ranka yra išdėstyta taip, kad magnetinio lauko vektorius į delną patektų statmenai, ištiesti pirštai rodo elektros srovės tekėjimo kryptį, 90 laipsnių į šoną sulenktas nykštys išsities, parodydamas jėgos vektorių.
Matai, situacijos panašios, taisyklės paprastos. Kaip atsiminti, kurį naudoti? Pagrindinis fizikos neapibrėžtumo principas. Kryžminis sandauga apskaičiuojamas daugeliu atvejų ir galioja tik viena taisyklė.
Kurią taisyklę taikyti
Sinonimai: ranka, varžtas, antgalis
Pirmiausia, paanalizuokime sinoniminius žodžius, daugelis pradėjo savęs klausti: jei čia pasakojimas turėtų paliesti antgalį, kodėl tekstas nuolat liečia rankas. Pristatykime dešiniojo trigubo sąvoką, teisinga sistema koordinates. Iš viso 5 žodžiai-sinonimai.
Reikėjo išsiaiškinti vektorių kryžminę sandaugą, paaiškėjo: mokykloje jos neišlaiko. Išsiaiškinkime situaciją smalsiems studentams.
Dekarto koordinačių sistema
Ant lentos užrašyti mokyklos tvarkaraščiai Dekarto sistema X-Y koordinatės. Horizontalioji ašis (teigiama dalis) nukreipta į dešinę – tikėkimės, kad vertikali – į viršų. Žengiame vieną žingsnį ir gauname tinkamus tris. Įsivaizduokite: Z ašis žiūri iš pradžios į klasę.Dabar mokiniai žino dešiniojo vektorių trigubo apibrėžimą.
Vikipedija sako: galima imti kairiuosius trigubus, dešiniuosius, skaičiuojant kryžminę sandaugą, nesutikti. Usmanovas šiuo atžvilgiu yra kategoriškas. Aleksandrui Jevgenievičiui leidus, pateikiame tikslų apibrėžimą: vektorių sandauga yra vektorius, atitinkantis tris sąlygas:
- Produkto modulis lygus pradinių vektorių modulių sandaugai kampo tarp jų sinusu.
- Rezultato vektorius yra statmenas pradiniams (kartu jie sudaro plokštumą).
- Dešinėje yra vektorių trijulė (taip, kokia juos paminėjo kontekstas).
Mes žinome tinkamus tris. Taigi, jei x ašis yra pirmasis vektorius, y yra antrasis, rezultatas bus z. Kodėl jis vadinamas dešiniaisiais trimis? Matyt, sujungiama varžtais, antgaliais. Jei sukate įsivaizduojamą žiedą pagal trumpiausią pirmojo vektoriaus antrojo vektoriaus trajektoriją, pjovimo įrankio ašies judesys įvyks gauto vektoriaus kryptimi:
- Gimleto taisyklė taikoma dviejų vektorių sandaugai.
- Gimleto taisyklė kokybiškai nurodo šio veiksmo vektoriaus kryptį. Kiekybiškai ilgis randamas pagal minėtą išraišką (vektorių modulių sandauga iš kampo tarp jų sinuso).
Dabar visi supranta: Lorenco jėga randama pagal sriegio su kairiuoju sriegiu taisyklę. Vektorius surenka kairieji trys, jei jie yra vienas kitą stačiakampiai (statmenai vienas kitam), susidaro kairioji koordinačių sistema. Ant lentos z ašis būtų nukreipta į žiūrėjimo kryptį (toliau nuo auditorijos ir iš sienos).
Paprasti triukai, kaip atsiminti gimlet taisykles
Žmonės pamiršta, kad Lorenzo jėgą lengviau nustatyti taikant kairiarankio įrankio taisyklę. Kiekvienas, norintis suprasti elektros variklio veikimo principą, turi kaip dvi ar dvi spustelėti panašias veržles. Priklausomai nuo konstrukcijos, rotoriaus ritių skaičius yra reikšmingas arba grandinė išsigimsta ir tampa voverės narve. Ieškantiems žinių padeda Lorenco taisyklė, nusakanti magnetinį lauką, kuriame juda variniai laidininkai.
Norėdami prisiminti, įsivaizduokime proceso fiziką. Tarkime, elektronas juda lauke. Jėgos krypčiai nustatyti naudojama dešinės rankos taisyklė. Įrodyta, kad dalelė turi neigiamą krūvį. Jėgos kryptis laidininkui yra kairiosios rankos taisyklė, atminkite: fizikai visiškai iš kairiųjų išteklių suprato, kad elektros srovė teka priešinga kryptimi, nei nuėjo elektronai. Ir tai neteisinga. Taigi reikia taikyti kairiosios rankos taisyklę.
Ne visada reikia eiti taip toli. Atrodytų, taisyklės painesnės, bet ne visai taip. Dešiniosios rankos taisyklė dažnai naudojama apskaičiuojant kampinį greitį, kuris yra pagreičio ir spindulio geometrinė sandauga: V = ω x r. Vaizdinė atmintis labai padės:
- Apskritimo kelio spindulio vektorius nukreiptas iš centro į apskritimą.
- Jei pagreičio vektorius nukreiptas į viršų, kūnas juda prieš laikrodžio rodyklę.
Žiūrėk, čia vėl veikia dešinės rankos taisyklė: jei delną padėsite taip, kad pagreičio vektorius patektų statmenai delnui, ištempkite pirštus spindulio kryptimi, 90 laipsnių sulenktas nykštys parodys objekto kryptį. . Pakanka vieną kartą nupiešti ant popieriaus, prisimenant bent pusę savo gyvenimo. Vaizdas tikrai paprastas. Daugiau fizikos pamokoje jums nereikės galvos dėl paprasto klausimo – kampinio pagreičio vektoriaus krypties.
Jėgos momentas apibrėžiamas taip pat. Išeina statmenai iš peties ašies, sutampa su kampinio pagreičio kryptimi aukščiau aprašytame paveikslėlyje. Daugelis paklaus: kam to reikia? Kodėl jėgos momentas nėra skaliarinis? Kodėl kryptis? AT sudėtingos sistemos sąveiką sunku atsekti. Jei yra daug ašių, jėgų, padeda vektorinis momentų pridėjimas. Skaičiavimai gali būti labai supaprastinti.
