Az atomok elektronhéjának szerkezete. Az atomok elektronhéjának szerkezete Kulcsszavak és kifejezések

  • 1.7. Az elektromos töltés energiája elektromos térben
  • 1.8. Az elektromos tér potenciál- és potenciálkülönbsége. Az elektromos térerő kapcsolata potenciáljával
  • 1.8.1. Az elektromos tér potenciál- és potenciálkülönbsége
  • 1.8.2. Az elektromos térerő kapcsolata potenciáljával
  • 1.9. Potenciális felületek
  • 1.10. Az elektrosztatika alapegyenletei vákuumban
  • 1.11.2. Egy végtelenül kiterjedt, egyenletes töltésű sík tere
  • 1.11.3. Két végtelenül kiterjedt, egyenletes töltésű sík mezője
  • 1.11.4. Egy töltött gömbfelület mezője
  • 1.11.5. Térfogatlagos töltésű gömb tere
  • 2. előadás. Vezetők elektromos térben
  • 2.1. Karmesterek és osztályozásuk
  • 2.2. Elektrosztatikus tér az ideális vezető üregében és a felület közelében. Elektrosztatikus védelem. A töltések eloszlása ​​a vezető térfogatában és felületén
  • 2.3. A magányos vezető elektromos kapacitása és fizikai jelentése
  • 2.4. Kondenzátorok és kapacitásuk
  • 2.4.1. Lapos kondenzátor kapacitás
  • 2.4.2. Egy hengeres kondenzátor kapacitása
  • 2.4.3. Egy gömbkondenzátor kapacitása
  • 2.5. Kondenzátor csatlakozások
  • 2.5.1. Kondenzátorok soros csatlakoztatása
  • 2.5.2. Kondenzátorok párhuzamos és vegyes csatlakoztatása
  • 2.6. A kondenzátorok osztályozása
  • 3. előadás Statikus elektromos tér anyagban
  • 3.1. Dielektrikumok. Poláris és nem poláris molekulák. Dipólus homogén és inhomogén elektromos térben
  • 3.1.1. Dipólus egyenletes elektromos térben
  • 3.1.2. Dipólus inhomogén külső elektromos térben
  • 3.2. Szabad és kötött (polarizációs) töltések dielektrikumban. Dielektrikumok polarizációja. Polarizációs vektor (polarizáció)
  • 3.4. Feltételek két dielektrikum közötti határfelületen
  • 3.5. Elektrostrikció. Piezoelektromos hatás. Ferroelektromos anyagok, tulajdonságaik és alkalmazásaik. Elektrokalorikus hatás
  • 3.6. Dielektrikumok elektrosztatikai alapegyenletei
  • 4. előadás Elektromos térenergia
  • 4.1. Elektromos töltések kölcsönhatási energiája
  • 4.2. Töltött vezetők energiája külső elektromos térben dipólus, külső elektromos térben dielektromos test, töltött kondenzátor
  • 4.3. Elektromos mező energia. Az elektromos tér térfogati energiasűrűsége
  • 4.4. Elektromos térbe helyezett makroszkopikus töltött testekre ható erők
  • 5. előadás Egyenáram
  • 5.1. Állandó elektromos áram. Az egyenáram létezésének alapvető műveletei és feltételei
  • 5.2. Az egyenáram fő jellemzői: az áramerősség /erő/érték, áramsűrűség. Harmadik fél erői
  • 5.3. Elektromotoros erő (emf), feszültség és potenciálkülönbség. fizikai jelentésüket. Az emf, a feszültség és a potenciálkülönbség kapcsolata
  • 6. előadás. Fémek vezetőképességének klasszikus elektronikai elmélete. DC törvények
  • 6.1. A fémek elektromos vezetőképességének klasszikus elektronikai elmélete és kísérleti indoklása. Ohm törvénye differenciál és integrál alakban
  • 6.2. Vezetők elektromos ellenállása. A vezetékek ellenállásának változása a hőmérséklettől és a nyomástól. Szupravezetés
  • 6.3. Ellenállás csatlakozások: soros, párhuzamos, vegyes. Villamos mérőműszerek tolatása. További ellenállások az elektromos mérőműszerekkel szemben
  • 6.3.1. Ellenállások soros csatlakozása
  • 6.3.2. Ellenállások párhuzamos kapcsolása
  • 6.3.3. Villamos mérőműszerek tolatása. További ellenállások az elektromos mérőműszerekkel szemben
  • 6.4. Kirchhoff szabályai (törvényei) és alkalmazásuk a legegyszerűbb elektromos áramkörök kiszámítására
  • 6.5. Joule-Lenz törvény differenciál és integrál alakban
  • 7. előadás Elektromos áram vákuumban, gázokban és folyadékokban
  • 7.1. Elektromos áram vákuumban. Termionikus emisszió
  • 7.2. Másodlagos és terepi kibocsátás
  • 7.3. Elektromos áram a gázban. Ionizációs és rekombinációs folyamatok
  • 7.3.1. A gázok nem önfenntartó és önvezető képessége
  • 7.3.2. Paschen törvénye
  • 7.3.3. A gázok kibocsátásának típusai
  • 7.3.3.1. izzó kisülés
  • 7.3.3.2. szikrakisülés
  • 7.3.3.3. koronakisülés
  • 7.3.3.4. ívkisülés
  • 7.4. A plazma fogalma. Plazma frekvencia. Debye hossza. Plazma elektromos vezetőképesség
  • 7.5. elektrolitok. Elektrolízis. Az elektrolízis törvényei
  • 7.6. Elektrokémiai potenciálok
  • 7.7. Elektromos áram az elektrolitokon keresztül. Ohm törvénye az elektrolitokra
  • 7.7.1. Az elektrolízis alkalmazása a technikában
  • 8. előadás Elektronok kristályokban
  • 8.1. Fémek elektromos vezetőképességének kvantumelmélete. Fermi szint. A kristályok sávelméletének elemei
  • 8.2. A szupravezetés jelensége a Fermi-Dirac elmélet szemszögéből
  • 8.3. Félvezetők elektromos vezetőképessége. A furatvezetőképesség fogalma. Belső és külső félvezetők. A p-n - átmenet fogalma
  • 8.3.1. Félvezetők belső vezetőképessége
  • 8.3.2. Szennyező félvezetők
  • 8.4. Elektromágneses jelenségek a közegek határfelületén
  • 8.4.1. P-n - átmenet
  • 8.4.2. Félvezetők fényvezető képessége
  • 8.4.3. Egy anyag lumineszcenciája
  • 8.4.4. Termoelektromos jelenségek. Volta törvénye
  • 8.4.5. Peltier hatás
  • 8.4.6. Seebeck jelenség
  • 8.4.7. Thomson-jelenség
  • Következtetés
  • Bibliográfiai lista Fő
  • További
  • 8. előadás Elektronok kristályokban

    Fémek elektromos vezetőképességének kvantumelmélete. Fermi szint. A kristályok zónaelméletének elemei. A szupravezetés jelensége a Fermi-Dirac elmélet szemszögéből. Félvezetők elektromos vezetőképessége. A furatvezetőképesség fogalma. Belső és külső félvezetők. A koncepció pn csomópont. Félvezetők belső vezetőképessége. Szennyező félvezetők. Elektromágneses jelenségek a közegek határfelületén. p-n-elágazás.Félvezetők fényvezető képessége. Egy anyag lumineszcenciája. Termoelektromos jelenségek. Seebeck jelenség. Peltier hatás. Thomson-jelenség.

    8.1. Fémek elektromos vezetőképességének kvantumelmélete. Fermi szint. A kristályok sávelméletének elemei

    A fémek vezetőképességének klasszikus elektronikai elmélete kielégítő minőségi egyezést ad a kísérlettel. Ez azonban jelentős eltérésekhez vezet számos fontos törvény és jelenség magyarázatában szerzett tapasztalatok között, mint például:

    a) az elektromos ellenállás hőmérséklettől való függésének törvénye;

    b) Dulong és Petit törvénye;

    c) a fémek és ötvözetek hőkapacitásának hőmérséklettől való függésének törvénye;

    d) a szupravezetés jelenségei.

    Tehát például a fémek klasszikus elektronikai vezetőképesség-elmélete szerint a szabad vezetési elektronok csak ütközéskor cserélnek energiát a kristályrácstal, így a fém C m atomi hőkapacitása a hőkapacitások összege kell, hogy legyen. kristályrács C mk és a C me elektrongáz hőkapacitása, azaz.

    A kristályrács hőkapacitása

    . (8.2)

    Az elektrongáz hőkapacitására vonatkozóan megvan

    . (8.3)

    Így a fémek vezetőképességének klasszikus elektronikai elmélete szerint a fémek és ötvözetek atomi hőkapacitására a

    . (8.4)

    A Dulong és Petit törvény szerint a szabad vezetési elektronokkal nem rendelkező fémek és dielektrikumok atomi hőkapacitása nem tér el jelentősen, és egyenlő

    . (8.5)

    A Dulong és Petit törvény kísérletileg megerősítést nyert.

    A fémek vezetőképességének klasszikus elméletének korláta annak a következménye, hogy a szabad elektronok halmazát ideális klasszikus elektrongáznak tekinti, amelyre egy bizonyos függvény (Boltzmann-eloszlás) vonatkozik, amely jellemzi egységnyi térfogatban való tartózkodásuk valószínűségét. bizonyos energiával és adott hőmérsékleten:

    , (8.6)

    ahol W az elektron energiája;

    T az abszolút hőmérséklet;

    k a Boltzmann-állandó;

    Az A együttható, amely az elektronok egészének állapotát jellemzi.

    A (8.6) képletből látható, hogy T0 és W0 esetén a függvény
    . Ez azt jelenti, hogy a vezetési elektronok összenergiája bármilyen értéket felvehet. Minden elektron különbözik a többitől. Ő egyéni. Ebben az esetben az összes elektronnak nulla szinten kell lennie, és adott energiájú állapotban korlátlan számú lehet belőlük. Ez ellentmond a kísérleti adatoknak. Következésképpen a (8.6) eloszlásfüggvény nem alkalmas a szilárd testben lévő elektronok állapotának leírására.

    Az ellentmondások kiküszöbölésére Sommerfeld német fizikus és Ya. I. Frenkel szovjet elméleti fizikus a korábban az atomokban lévő elektronokra megfogalmazott Pauli-elv alkalmazását javasolta a fémekben lévő elektronok állapotának leírására. Egy fémben, mint bármely kvantumrendszerben, minden energiaszinten legfeljebb két elektron lehet ellentétes spinekkel - mechanikai és mágneses momentumokkal.

    A szabad vezetési elektronok mozgásának leírása kvantum elmélet Fermi-Dirac statisztikája végezte el, amely figyelembe veszi azok kvantum- és korpuszkuláris-hullám-tulajdonságait.

    Ezen elmélet szerint a fémekben a vezetési elektronok lendülete (impulzusa) és energiája csak diszkrét értéktartományt vehet fel. Más szavakkal, az elektron sebességének és energiaszintjének vannak bizonyos diszkrét értékei.

    E Ezek a diszkrét értékek alkotják az úgynevezett engedélyezett zónákat, amelyeket tiltott zónák választanak el egymástól (8.1. ábra). Az ábrán az egyenes vízszintes vonalak energiaszintek;
    a sávköz; A, B, C - engedélyezett zónák.

    Pauli elve ez az eset a következőképpen valósul meg: minden energiaszinten legfeljebb 2 elektron lehet ellentétes spinekkel.

    Az energiaszintek elektronokkal való feltöltése nem véletlenszerű, hanem a Fermi-Dirac eloszlásnak engedelmeskedik. Az eloszlást a szintű populációk valószínűségi sűrűsége határozza meg
    :

    (8.7),

    ahol
    a Fermi-Dirac függvény;

    W F a Fermi szint.

    A Fermi-szint a legmagasabb lakott szint T=0-nál.

    Grafikusan a Fermi-Dirac függvényt az ábrán látható módon ábrázolhatjuk. 8.2.

    A Fermi-szint értéke a kristályrács típusától függ, ill kémiai összetétel. Ha egy
    , akkor az adott energiának megfelelő szinteket benépesítjük. Ha egy
    , akkor a szintek ingyenesek. Ha egy
    , akkor az ilyen szintek lehetnek szabadok és lakottak is.

    Nál nél
    a Fermi-Dirac függvény nem folytonos függvény lesz, és a görbe
    - lépés. A több , annál enyhébb a görbe lejtése
    . Valós hőmérsékleten azonban a Fermi-Dirac függvény elmosódási tartománya több kT.

    P hőfok
    , ha
    , akkor
    , ami azt jelenti, hogy minden ilyen energiájú szint le van foglalva. Ha egy
    , akkor
    , azaz Több és több magas szintek nem lakott (8.3. ábra).

    A Fermi szint nagymértékben meghaladja az energiát hőmozgás, azaz W F >>kT. Nagyon fontos a fémekben lévő elektrongáz energiája a Pauli-elvnek köszönhető, i.e. nem termikus eredetű. A hőmérséklet csökkentésével nem lehet elvenni.

    Nál nél
    a Fermi-Dirac funkció folyamatossá válik. Ha egy
    több kT-val a nevezőben szereplő mértékegység elhanyagolható, majd

    Így a Fermi-Dirac eloszlásból Boltzmann eloszlás lesz.

    Fémekben T0 K-en az f(W) függvény az első közelítésben gyakorlatilag nem változtatja meg az értékét.

    A sávban lévő energiaszintek elektronok általi elfoglalásának mértékét a megfelelő atomi szint elfoglalása határozza meg. Például, ha egy atom bizonyos szintje a Pauli-elv szerint teljesen tele van elektronokkal, akkor a belőle kialakult zóna is teljesen kitöltődik. Ebben az esetben beszélhetünk a vegyértéksávról, amely teljesen elektronokkal van kitöltve, és a szabad atomok belső elektronjainak energiaszintjéből alakul ki, valamint a vezetési sávról (szabad zóna), amely vagy részben elektronokkal van kitöltve, vagy szabad és a külső kollektivizált elektronok izolált atomjainak energiaszintjeiből jön létre (8.4. ábra).

    NÁL NÉL A sávok elektronokkal való kitöltésének mértékétől és a sávréstől függően a következő esetek lehetségesek. A 8.5. ábrán az elektronokat tartalmazó legfelső zóna csak részben van kitöltve, pl. üres szintjei vannak. Ebben az esetben az elektron tetszőlegesen kis energiát kapott (például hőhatás miatt vagy elektromos mező), képes lesz ugyanabban a zónában magasabb energiaszintre lépni, pl. szabaddá válni és részt venni a vezetésben. A sávon belüli átmenet akkor lehetséges, ha a hőmozgás energiája sokkal nagyobb, mint a sáv szomszédos szintjei közötti energiakülönbség. Így ha egy szilárd testben van egy elektronokkal részben feltöltött zóna, akkor ez a test mindig vezető lesz. elektromos áram. Ez jellemző a fémekre és ötvözeteikre.

    P elektromos áram vezető szilárd akkor is előfordulhat, ha a vegyértéksávot átfedi a szabad sáv. Megjelenik egy nem teljesen kitöltött zóna (8.6. ábra), amelyet néha hibridnek is neveznek. A Hibrid sáv csak részben van kitöltve vegyértékelektronokkal. Az alkáliföldfém-elemeknél a zónák átfedése figyelhető meg.

    A Fermi-Dirac elmélet szempontjából a sávok elektronokkal való feltöltése a következőképpen történik. Ha az elektron energiája W>W F , akkor T=0-nál az eloszlásfüggvény f(W)=0, ami azt jelenti, hogy a Fermi-szinten túli szinteken nincsenek elektronok.

    Ha az elektronenergia W

    T0-nál kT hőenergia kerül az elektronokhoz, és ennek következtében az alacsonyabb szintek elektronjai a Fermi-szint feletti szintre kerülhetnek. A vezetési elektronok termikus gerjesztése következik be.

    NÁL NÉL A vegyértéksáv minden szintje ki van töltve. Az energiaugráshoz azonban nem minden elektron képes többletenergiát fogadni. A Fermi-Dirac függvény több kT nagyságrendű "elmosódási" tartományát benépesítő elektronoknak csak egy kis része képes elhagyni szintjeit és magasabbra jutni (8.7. ábra). Következésképpen a vezetési sávban található szabad elektronoknak csak egy kis része vesz részt az áram létrehozásában, és hozzájárulhat a fém hőkapacitásához. Az elektrongáz hozzájárulása a hőkapacitáshoz jelentéktelen, ami összhangban van a Dulong és Petit törvényével.

    A vezetési elektronok energiájának növekedése nemcsak "termikus" hatások miatt következhet be, hanem elektromos tér (potenciálkülönbség) hatására is, aminek következtében rendezett mozgásra tesznek szert.

    Ha egy kristály sávköze több elektronvolt nagyságrendű, akkor a hőmozgás nem tudja átvinni az elektronokat a vegyértéksávból a vezetési sávba, és a kristály dielektrikum, amely minden valós hőmérsékleten az is marad.

    Ha a kristály sávköze körülbelül 1 eV, azaz. elég keskeny, akkor lehetséges az elektronok átmenete a vegyértéksávból a vezetési sávba. Ez történhet termikus gerjesztés vagy elektromos mező megjelenése miatt. Ebben az esetben a szilárd test egy félvezető.

    A fémek és a dielektrikumok közötti különbség a sávelmélet szempontjából az, hogy 0 K-en a fémek vezetési sávjában vannak elektronok, de a dielektrikumok vezetési sávjában nincsenek. A dielektrikumok és a félvezetők közötti különbséget a sávszélesség határozza meg: dielektrikumoknál ez elég széles (NaCl esetében pl. W = 6 eV), félvezetőknél meglehetősen szűk (germániumnál W = 0,72 eV). 0 K-hez közeli hőmérsékleten a félvezetők szigetelőként viselkednek, mivel az elektronok nem lépnek át a vezetési sávba. A félvezetők hőmérsékletének növekedésével megnövekszik az elektronok száma, amelyek a hőgerjesztés következtében átmennek a vezetési sávba, azaz. a félvezetők elektromos vezetőképessége ilyenkor megnő.

    A kvantumelméletben a vezetési elektronokat hullámtulajdonságokkal rendelkező részecskéknek, a fémekben való mozgásukat pedig az elektronhullámok terjedési folyamatának tekintik, amelyek hosszát a de Broglie-reláció határozza meg:

    , (8.9)

    ahol h Planck-állandó;

    p az elektron impulzusa.

    Egy tökéletes kristályban, amelynek kristályrácsának csomópontjaiban mozdulatlan részecskék (ionok) vannak, a vezetési elektronok (elektronhullámok) nem tapasztalnak kölcsönhatást (szóródást), és az ilyen kristály, így a fém sem ellenáll elektromos áram áthaladása. Egy ilyen kristály vezetőképessége a végtelenbe hajlik, az elektromos ellenállás pedig nullára.

    A valódi kristályokban (fémekben és ötvözetek) az elektronok különböző szóródási központjai, inhomogenitásai (torzulásai) vannak, amelyek nagyobbak, mint az elektronhullámok hossza. Ilyen centrumok a rácstorzítási sűrűség ingadozásai, amelyek csomópontjainak hőmozgásából (termikus rezgéséből) származnak; különböző szerkezeti hibák, intersticiális és helyettesítő atomok, szennyező atomok és mások.

    Az elektronok véletlenszerű mozgásával a kristályrács csomópontjai között vannak olyanok, amelyek éppen egymás felé haladnak. A köztük lévő távolság ebben az időpillanatban kisebb, mint a rögzített rácsban lévő távolságuk. Ez az ezeket az atomokat lefedő mikrotérfogatban az anyag sűrűségének növekedéséhez vezet (az anyag átlagos sűrűsége felett). A szomszédos területeken olyan mikrotérfogatok keletkeznek, amelyekben az anyag sűrűsége kisebb, mint az átlagos érték. Az anyag sűrűségének az átlagtól való eltérései a sűrűség ingadozásait jelentik. Ennek eredményeként a fém (szilárd anyag) bármely adott időpontban mikroszkopikusan inhomogén. Ez a heterogenitás annál jelentősebb, minél kisebbek a mikrotérfogatok (a csomópontok minél kevesebb atomja fedi le a mikrotérfogatokat).

    Az ilyen mikrotérfogatok mérete általában nagyobb, mint az elektronhullámok hossza, aminek eredményeként ezek a hullámok hatékony szóródási központjai. A szabad elektronok áramlása egy fémben ugyanazt a szóródást tapasztalja rajtuk, mint a fényhullámok egy zavaros közeg lebegő részecskéin. Ez az oka az abszolút tiszta fémek elektromos ellenállásának.

    A fémek szórási erejét a sűrűségingadozások miatt a  T szórási együttható jellemzi.

    A szabad elektronok esetében a szórási együttható

    , (8.10)

    ahol<>az elektron átlagos szabad útja.

    A szórási együttható értéke a kristályrács csomópontjainak hőmozgásának jellemzői és rugalmassági állandói révén egyenlő:

    , (8.11)

    ahol n az atomok (csomópontok) száma egységnyi térfogatra (1 m 3 -ben);

    E a rugalmassági modulus;

    d a rácsparaméter;

    T az abszolút hőmérséklet;

    k a Boltzmann-állandó.

    Következésképpen,

    . (8.12)

    A (8.12) egyenlet figyelembevételével a fém elektromos vezetőképessége

    . (8.13)

    A (8.13) kifejezésből látható, hogy a fémek elektromos vezetőképessége fordítottan arányos az abszolút hőmérséklettel. Ezért a fémek ellenállásának egyenesen arányosnak kell lennie az abszolút hőmérséklettel, ami jól illeszkedik a kísérlethez. A (8.17) kifejezést Sommerfeld kapta a Fermi-Dirac kvantumelmélet alapján.

    A (8.13) kifejezés és a képlet közötti különbség
    az, hogy a < m > a Sommerfeld-képletben a Fermi-energiával rendelkező elektron átlagos szabad útja; egy ilyen elektron sebessége. A fémek klasszikus elektronikus vezetőképességének képletében<>a hőmérséklettől független átlagos szabad út, amely számszerűen egyenlő a rácsparaméterrel; átlagsebesség a vezetési elektron hőmozgása. Ahol nem a hőmérséklettől függ, hanem - attól függ.

    A rácshelyek termikus rezgései nem az egyedüli torzulási források, amelyek az elektronhullámok szóródásához vezetnek. Ugyanezek a források a különböző szerkezeti torzulások (hibák): szennyeződések, alakváltozások stb. Ezért a szórási együttható két részből áll:

    , (8.14)

    ahol  T a hődisszipációs tényező;

     st =  pr +  d – szerkezeti torzulások miatti szórási együttható;

     pr – szennyeződések miatti szórási együttható;

     d – deformáció miatti szórási együttható.

    Túl alacsony hőmérsékleten  T  T (alacsony hőmérsékleten  T  T 5), deformáció hiányában utca arányos a szennyeződések koncentrációjával, és nem függ a hőmérséklettől, ezért

    . (8.15)

    Ezután az elektromos ellenállás a következőképpen határozható meg:

    T0-nál  T 0 és  st az úgynevezett maradék ellenállásig, amely abszolút nullával egyenlő hőmérsékleten nem tűnik el. Mivel a fémben lévő vezetési elektronok száma nem függ a hőmérséklettől, a fémvezető áram-feszültség jellemzője egyenes vonalú.

    Önálló munka kémiából Az atomok elektronhéjának felépítése 8. osztályos tanulóknak válaszokkal. Az önálló munka 4 lehetőségből áll, mindegyik 3 feladattal.

    1 lehetőség

    1.

    Elem Elektronikus képlet

    2. Írja fel az oxigén és a nátrium elemek elektronikus képleteit! Minden elemhez adja meg:



    3.

    a) bármely elem atomjának külső energiaszintjében az elektronok maximális száma megegyezik a csoportszámmal,
    b) a második energiaszinten az elektronok maximális száma nyolc,
    ban ben) teljes szám bármely elem atomjaiban lévő elektronok száma megegyezik az elem rendszámával.

    2. lehetőség

    1. Töltse ki a táblázatot. Határozza meg az elemet és elektronikus képletét!

    Az elektronok energiaszintek szerinti megoszlása Elem Elektronikus képlet

    Milyen elemekben vannak hasonló tulajdonságokkal rendelkező atomok? Miért?

    2. Írja fel a szén és az argon elemek elektronképleteit! Minden elemhez adja meg:

    a) egy atom energiaszintjének teljes száma,
    b) az atomban lévő töltött energiaszintek száma,
    c) a külső energiaszint elektronjainak száma.

    3. Válassza ki a helyes állításokat:

    a) az elemek atomjaiban lévő energiaszintek száma megegyezik a periódus számával,
    b) egy kémiai elem atomjában az összes elektronszám megegyezik a csoportszámmal,
    c) a fő alcsoport egyik csoportjának elemeinek atomjainak külső szintjén az elektronok száma azonos.

    3 lehetőség

    1. Töltse ki a táblázatot. Határozza meg az elemet és elektronikus képletét!

    Az elektronok energiaszintek szerinti megoszlása Elem Elektronikus képlet

    Milyen elemekben vannak hasonló tulajdonságokkal rendelkező atomok? Miért?

    2. Írja fel a klór és a bór elemek elektronikus képleteit! Minden elemhez adja meg:

    a) egy atom energiaszintjének teljes száma,
    b) az atomban lévő töltött energiaszintek száma,
    c) a külső energiaszint elektronjainak száma.

    3. Válassza ki a helyes állításokat:

    a) az azonos periódusú elemek atomjai ugyanannyi energiaszintet tartalmaznak,
    b) az elektronok maximális száma per s- az orbital egyenlő kettővel,
    c) az atomok hasonló tulajdonságokkal rendelkeznek kémiai elemek azonos számú energiaszinttel.

    4 lehetőség

    1. Töltse ki a táblázatot. Határozza meg az elemet és elektronikus képletét!

    Az elektronok energiaszintek szerinti megoszlása Elem Elektronikus képlet

    Milyen elemekben vannak hasonló tulajdonságokkal rendelkező atomok? Miért?

    2. Írja fel az alumínium és a neon elemek elektronikus képleteit! Minden elemhez adja meg:

    a) egy atom energiaszintjének teljes száma,
    b) az atomban lévő töltött energiaszintek száma,
    c) a külső energiaszint elektronjainak száma.

    3. Válassza ki a helyes állításokat:
    a) minden energiaszint legfeljebb nyolc elektront tartalmazhat,
    b) egy kémiai elem izotópjai azonos elektronikus képletekkel rendelkeznek,
    c) az elektronok maximális száma per R-pálya hat.

    Válaszok önálló munkavégzés kémiában Az atomok elektronhéjának szerkezete
    1 lehetőség
    1.
    1) B - 1s 2 2s 2 2p 1
    2) H - 1s 1
    3) Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    B és Al hasonló tulajdonságokkal rendelkeznek, mivel ezen elemek atomjai három elektronnal rendelkeznek a külső energiaszinten.
    2.
    O - 1s 2 2s 2 2p 4
    a) 2,
    b) 1,
    6-kor;
    Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1 ,
    a) 3,
    b) 2,
    az 1-ben.
    3. b, c.
    2. lehetőség
    1.
    1) F - 1s 2 2s 2 2p 5
    2) Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1
    3) Li - 1s 2 2s 1
    A Na és Li hasonló tulajdonságokkal rendelkeznek, mivel ezeknek az elemeknek egy-egy elektronja van a külső energiaszinten.
    2. C - 1s 2 2s 2 2p 2
    a) 2,
    b) 1,
    4-nél;
    Ar - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6
    a) 3,
    b) 2,
    8-kor.
    3. a, c.
    3 lehetőség
    1.
    1) P - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 3
    2) N - 1s 2 2s 2 2p 3
    3) Nem - 1s 2
    P és N hasonló tulajdonságokkal rendelkeznek, mivel ezeknek az elemeknek öt elektronja van a külső energiaszinten.
    2. Cl - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 5
    a) 3,
    b) 2,
    7-kor;
    B - 1s 2 2s 2 2p 1
    a) 2,
    b) 1,
    3-kor.
    3. a, b.
    4 lehetőség
    1.
    1) Mg - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2
    2) C - 1s 2 2s 2 2p 2
    3) Legyen - 1s 2 2s 2
    A Be és a Mg hasonló tulajdonságokkal rendelkezik, mivel ezeknek az elemeknek két elektronja van a külső energiaszinten.
    2.
    Al - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    a) 3,
    b) 2,
    3-nál;
    Ne - 1s 2 2s 2 2p 6 ,
    a) 2,
    b) 2,
    8-kor.
    3. b, c.

    A kiváló dán fizikus, Niels Bohr (1. ábra) azt javasolta, hogy az atomban lévő elektronok nem bármelyik, hanem szigorúan meghatározott pályán mozoghatnak.

    Az atomban lévő elektronok energiájukban különböznek. Amint a kísérletek azt mutatják, egyesek erősebben vonzódnak a maghoz, mások gyengébbek. Ennek fő oka az elektronok eltérő eltávolítása az atommagból. Minél közelebb vannak az elektronok az atommaghoz, annál erősebben kötődnek hozzá, és annál nehezebb kihúzni őket az elektronhéjból. Így az atommagtól való távolság növekedésével az elektron energiája nő.

    Az atommag közelében mozgó elektronok mintegy blokkolják (leárnyékolják) az atommagot más elektronoktól, amelyek gyengébbek az atommaghoz, és nagyobb távolságra mozognak tőle. Így keletkeznek az elektronrétegek.

    Mindegyik elektronréteg közeli energiaértékű elektronokból áll; Ezért az elektronikus rétegeket energiaszinteknek is nevezik.

    Az atommag minden elem atomjának középpontjában helyezkedik el, és az elektronhéjat alkotó elektronok rétegenként helyezkednek el az atommag körül.

    Egy elem atomjában az elektronrétegek száma megegyezik annak a periódusnak a számával, amelyben az elem elhelyezkedik.

    Például a nátrium-Na a 3. periódus eleme, ami azt jelenti, hogy elektronhéja 3 energiaszintet tartalmaz. A Br bróm atomban 4 energiaszint található, mivel a bróm a 4. periódusban helyezkedik el (2. ábra).

    Nátrium atom modell: Bróm atom modell:

    Az energiaszintben lévő elektronok maximális számát a következő képlettel számítjuk ki: 2n 2, ahol n az energiaszint száma.

    Így az elektronok maximális száma per:

    3. réteg - 18 stb.

    A fő alcsoportok elemei esetében annak a csoportnak a száma, amelyhez az elem tartozik, megegyezik az atom külső elektronjainak számával.

    A külső elektronokat az utolsó elektronrétegnek nevezzük.

    Például egy nátriumatomban 1 külső elektron található (mivel az IA alcsoport eleme). A bróm atomnak 7 elektronja van az utolsó elektronrétegen (ez a VIIA alcsoport egyik eleme).

    1-3 periódusú elemek elektronhéjának szerkezete

    A hidrogénatomban a mag töltése +1, és ezt a töltést egyetlen elektron semlegesíti (3. ábra).

    A hidrogén után következő elem a hélium, szintén az 1. periódus eleme. Ezért a hélium atomban 1 energiaszint van, amelyen két elektron helyezkedik el (4. ábra). Ez a maximum lehetséges szám elektronok az első energiaszinthez.

    A 3. elem a lítium. A lítium atomban 2 elektronréteg van, mivel ez a 2. periódus eleme. A lítiumatom első rétegében 2 elektron van (ez a réteg elkészült), a 2. rétegben pedig 1 elektron. A berillium atom 1 elektronnal több, mint a lítium atom (5. ábra).

    Hasonlóképpen ábrázolható a második periódus többi elemének atomjainak szerkezeti sémája is (6. ábra).

    A második periódus utolsó elemének atomjában - neonban - az utolsó energiaszint teljes (8 elektronja van, ami megfelel a 2. réteg maximális értékének). A neon inert gáz, amely nem lép be kémiai reakciók ezért az elektronhéja nagyon stabil.

    amerikai vegyész Gilbert Lewis magyarázatot adott és előterjesztett oktett szabály, amely szerint a nyolc elektronból álló réteg stabil(1 réteg kivételével: mivel legfeljebb 2 elektront tartalmazhat, a kételektronos állapot stabil lesz számára).

    A neont a 3. periódus egyik eleme követi - a nátrium. A nátriumatomban 3 elektronréteg található, amelyeken 11 elektron található (7. ábra).

    Rizs. 7. A nátriumatom szerkezetének vázlata

    A nátrium az 1. csoportba tartozik, vegyértéke a vegyületekben I, mint a lítiumé. Ez annak köszönhető, hogy a nátrium- és lítiumatomok külső elektronrétegén 1 elektron található.

    Az elemek tulajdonságai periodikusan ismétlődnek, mert az elemek atomjai periodikusan megismétlik a külső elektronréteg elektronszámát.

    A harmadik periódus többi elemének atomjainak szerkezete a 2. periódus elemeinek atomjainak szerkezetével analógiával ábrázolható.

    Az elemek elektronhéjának szerkezete 4 periódus

    A negyedik periódus 18 elemet tartalmaz, amelyek között a fő (A) és a másodlagos (B) alcsoport elemei egyaránt megtalálhatók. Az oldalsó alcsoportok elemeinek atomjainak szerkezetének sajátossága, hogy szekvenciálisan kitöltik a pre-külső (belső), és nem a külső elektronikus rétegeket.

    A negyedik periódus káliummal kezdődik. A kálium egy alkálifém, amelynek vegyértéke I. Ez teljes összhangban van atomjának következő szerkezetével. A 4. periódus elemeként a káliumatomnak 4 elektronrétege van. A kálium utolsó (negyedik) elektronrétegében 1 elektron van, teljes Az elektronok száma egy káliumatomban 19 (ennek az elemnek a sorszáma) (8. ábra).

    Rizs. 8. A kálium atom szerkezetének vázlata

    A kalcium követi a káliumot. A kalcium atomnak 2 elektronja lesz a külső elektronrétegen, mint a berillium és a magnézium (ők is a II A alcsoport elemei).

    A következő elem a kalcium után a szkandium. Ez a másodlagos (B) alcsoport eleme. A másodlagos alcsoportok minden eleme fém. Atomjaik szerkezetének sajátossága, hogy legfeljebb 2 elektron jelenléte az utolsó elektronrétegen, azaz. sorban elektronokkal megtöltve lesz az utolsó előtti elektronréteg.

    Tehát a szkandium esetében elképzelhetjük az atom szerkezetének következő modelljét (9. ábra):

    Rizs. 9. A szkandium atom szerkezetének vázlata

    Az elektronok ilyen eloszlása ​​azért lehetséges, mert a harmadik rétegen a megengedett legnagyobb elektronszám 18, azaz a 3. rétegen nyolc elektron a réteg stabil, de nem teljes állapota.

    A szkandiumtól a cinkig terjedő 4. periódus másodlagos alcsoportjainak tíz elemében a harmadik elektronréteget egymás után töltik fel.

    A cinkatom szerkezetének sémája a következőképpen ábrázolható: a külső elektronrétegen - két elektron, az előkülső rétegen - 18 (10. ábra).

    Rizs. 10. A cink atom szerkezetének vázlata

    A cinket követő elemek a fő alcsoport elemeihez tartoznak: gallium, germánium stb. a kriptonig. Ezeknek az elemeknek az atomjaiban a 4. (azaz a külső) elektronréteg egymás után töltődik meg. A kripton inert gázának atomjában a külső héjon oktett lesz, azaz stabil állapot.

    Összegezve a tanulságot

    Ebben a leckében megtanulta, hogyan van elrendezve egy atom elektronhéja, és hogyan magyarázhatja meg a periodicitás jelenségét. Megismerkedtünk az atomok elektronhéjának szerkezeti modelljeivel, amelyek segítségével előre jelezhető és magyarázható a kémiai elemek és vegyületeik tulajdonságai.

    Bibliográfia

    1. Orzsekovszkij P.A. Kémia: 8. osztály: általános műveltségi tankönyv. inst. / P.A. Orzsekovszkij, L.M. Mescserjakova, M.M. Shalashova. - M.: Astrel, 2013. (§44)
    2. Rudzitis G.E. Kémia: szervetlen. kémia. Szerv. kémia: tankönyv. 9 cellához. / G.E. Rudzitis, F.G. Feldman. - M .: Oktatás, JSC "Moszkvai tankönyvek", 2009. (37. §)
    3. Khomchenko I.D. Kémiai feladatok és gyakorlatok gyűjteménye Gimnázium. - M.: RIA "Új hullám": Umerenkov kiadó, 2008. (37-38. o.)
    4. Enciklopédia gyerekeknek. 17. kötet Kémia / Fejezet. szerk. V.A. Volodin, vezető. tudományos szerk. I. Leenson. - M.: Avanta +, 2003. (38-41. o.)
    1. Chem.msu.su().
    2. Dic.academic.ru ().
    3. Krugosvet.ru ().

    Házi feladat

    1. Val vel. 250 No. 2-4 tankönyvből P.A. Orzhekovsky "Kémia: 8. osztály" / P.A. Orzsekovszkij, L.M. Mescserjakova, M.M. Shalashova. - M.: Astrel, 2013.
    2. Írja fel az elektronok eloszlását a rétegek között egy argon- és kriptonatomban! Magyarázza meg, miért lépnek nagy nehézségekbe ezen elemek atomjai kémiai kölcsönhatásba!

    Az eredetileg oszthatatlannak tekintett atomok összetett rendszerek.

    Az atom atommagból és elektronhéjból áll

    Elektronhéj - az atommag körül mozgó elektronok halmaza

    Az atommagok pozitív töltésűek, protonokból (pozitív töltésű részecskék) p + és neutronokból (töltés nélküli) állnak

    Az atom egésze elektromosan semleges, az elektronok száma e– megegyezik a protonok számával p+, megegyezik az elem sorszámával a periódusos rendszerben.

    Az ábrán egy atom bolygómodellje látható, amely szerint az elektronok stacionárius körpályákon mozognak. Nagyon szemléletes, de nem tükrözi a lényeget, mert a valóságban a mikrokozmosz törvényei alá vannak vetve. klasszikus mechanika, hanem kvantum, amely figyelembe veszi az elektron hullámtulajdonságait.

    A kvantummechanika szerint az atomban lévő elektron nem mozog bizonyos pályákon, hanem benne lehet. Bármi a nukleáris tér részei azonban valószínűség elhelyezkedése e tér különböző részein nem azonos.

    Az atommag körüli teret, amelyben az elektron megtalálásának valószínűsége elég nagy, orbitálisnak nevezzük. (nem tévesztendő össze egy pályával!) vagy egy elektronfelhőt.

    Azaz az elektronnak nincs meg a "pályapálya" fogalma, az elektronok nem mozognak sem körpályán, sem máson. A kvantummechanika legnagyobb nehézsége abban rejlik, hogy elképzelhetetlen, mindannyian hozzászoktunk a makrokozmosz jelenségeihez, amely engedelmeskedik a klasszikus mechanikának, ahol minden mozgó részecskének megvan a maga pályája.

    Tehát az elektron összetett mozgású, bárhol elhelyezkedhet az atommag közelében a térben, de eltérő valószínűséggel. Tekintsük most a tér azon részeit, ahol elég nagy a valószínűsége az elektron megtalálásának – pályákat – ezek alakját és a pályák elektronokkal való kitöltésének sorrendjét.

    Képzeljünk el egy háromdimenziós koordináta-rendszert, amelynek középpontjában egy atommag található.

    Először az 1s pályát töltik meg, ez található a legközelebb az atommaghoz, és gömb alakú.

    Bármely orbitális jelölés egy számból és egy latin betűből áll. A szám az energiaszintet, a betű pedig a pálya alakját mutatja.

    Az 1s pálya a legalacsonyabb energiájú, és az ezen a pályán lévő elektronok energiája a legalacsonyabb.

    Ez a pálya tartalmazhat nem több két elektronnál. A hidrogén- és héliumatom elektronjai (az első két elem) ezen a pályán vannak.

    A hidrogén elektronikus konfigurációja: 1s 1

    A hélium elektronikus konfigurációja: 1s 2

    A felső index az elektronok számát mutatja az adott pályán.

    A következő elem a lítium, 3 elektronja van, ebből kettő 1s pályán helyezkedik el, de hol található a harmadik elektron?

    A következő legnagyobb energiájú pályát, a 2s pályát foglalja el. Szintén gömb alakú, de nagyobb sugarú (az 1s pálya a 2s pályán belül van).

    Ezen a pályán az elektronok energiája nagyobb, mint az 1s pályán, mivel távolabb helyezkednek el az atommagtól. Ezen a pályán is maximum 2 elektron lehet.
    A lítium elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 1
    A berillium elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 2

    A következő elemnek, a bórnak már 5 elektronja van, és az ötödik elektron tölti ki a pályát, amelynek még több energiája van - a 2p pályát. A P-pályák súlyzó vagy nyolcas formájúak, és az egymásra merőleges koordinátatengelyek mentén helyezkednek el.

    Minden p-pálya legfeljebb két elektront tarthat, tehát három p-pálya legfeljebb hat. A következő hat elem vegyértékelektronjai kitöltik a p-pályákat, ezért p-elemeknek nevezzük őket.

    A bór atom elektronkonfigurációja: 1s 2 2s 2 2p 1
    A szénatom elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 2 2p 2
    A nitrogénatom elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 2 2p 3
    Az oxigénatom elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 2 2p 4
    A fluoratom elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 2 2p 5
    A neonatom elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 2 2p 6

    Grafikusan ezen atomok elektronikus képletei az alábbiakban láthatók:


    A négyzet orbitális vagy kvantumcella, az elektront nyíl jelzi, a nyíl iránya az elektron mozgásának speciális jellemzője - spin (leegyszerűsítve az elektron forgása a tengelye körül az óramutató járásával megegyező és ellentétes irányban ). Tudni kell, hogy ugyanazon a pályán nem lehet két azonos spinű elektron (egy négyzetre nem lehet két azonos irányú nyilat rajzolni!). Az az ami W. Pauli kizárási elv: „Egy atomban nem lehet még két elektron sem, amelyben mind a négy kvantumszám azonos lenne”

    Van még egy szabály Gund szabálya), amely mentén az elektronok egyenlő energiájú pályákon helyezkednek el, először egyenként, és csak akkor, ha már minden ilyen pályán van egy elektron, akkor kezdődik meg ezeknek a pályáknak a feltöltése második elektronokkal. Ha egy pályát két elektron tölt be, ezeket az elektronokat nevezzük párosítva.

    A neonatom nyolc elektronból álló befejezett külső szinttel rendelkezik (2 s-elektron + 6 p-elektron = 8 elektron a második energiaszinten), ez a konfiguráció energetikailag kedvező, és minden más atom ennek megszerzésére törekszik. Ezért a 8A csoport elemei - a nemesgázok - olyan kémiailag közömbösek.

    A következő elem a nátrium, sorszáma 11, a harmadik periódus első eleme, ennek még egy energiaszintje van - a harmadik. A tizenegyedik elektron fogja benépesíteni a következő legnagyobb energiájú -3s pályát.

    A nátriumatom elektronikus konfigurációja: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1

    Ezután a harmadik periódus elemeinek pályáját töltjük fel, először a 3s részszintet két elektronnal, majd a 3p részszintet hat elektronnal (a második periódushoz hasonlóan) az argon nemesgázzal, amely a neonhoz hasonlóan kész nyolcelektronos külső szinttel rendelkezik. Az argonatom elektronikus konfigurációja (18 elektron): 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6

    A negyedik periódus a kálium elemmel (19-es rendszámú) kezdődik, amelynek utolsó külső elektronja a 4s pályán található. A kalcium 20. elektronja is kitölti a 4s pályát.

    A kalciumot 10 d-elemből álló sorozat követi, kezdve a szkandiummal (21-es rendszám) és a cinkkel (30-as rendszám) végződik. Ezen atomok elektronjai háromdimenziós pályákat töltenek ki, amelyek megjelenését az alábbi ábra mutatja.

    Tehát összegezzük:


    © 2022. srcaltufevo.ru. Önfejlesztés. Egészség. Sikertörténetek. Kapcsolatok. Gyermekeink.