Atomų elektronų apvalkalų sandara. Atomų elektronų apvalkalų sandara Raktažodžiai ir frazės

  • 1.7. Elektros krūvio energija elektriniame lauke
  • 1.8. Elektrinio lauko potencialų ir potencialų skirtumas. Elektrinio lauko stiprumo ryšys su jo potencialu
  • 1.8.1. Elektrinio lauko potencialų ir potencialų skirtumas
  • 1.8.2. Elektrinio lauko stiprumo ryšys su jo potencialu
  • 1.9. Ekvipotencialūs paviršiai
  • 1.10. Pagrindinės elektrostatikos lygtys vakuume
  • 1.11.2. Be galo išplėstos, tolygiai įkrautos plokštumos laukas
  • 1.11.3. Dviejų be galo išplėstų, vienodai įkrautų plokštumų laukas
  • 1.11.4. Įkrauto sferinio paviršiaus laukas
  • 1.11.5. Tūriniu krūviu įkrautos sferos laukas
  • Paskaita 2. Laidininkai elektriniame lauke
  • 2.1. Dirigentai ir jų klasifikacija
  • 2.2. Elektrostatinis laukas idealaus laidininko ertmėje ir šalia jo paviršiaus. Elektrostatinė apsauga. Krūvių pasiskirstymas laidininko tūryje ir jo paviršiuje
  • 2.3. Atskiro laidininko elektrinė talpa ir jos fizikinė reikšmė
  • 2.4. Kondensatoriai ir jų talpa
  • 2.4.1. Plokščioji kondensatoriaus talpa
  • 2.4.2. Cilindrinio kondensatoriaus talpa
  • 2.4.3. Sferinio kondensatoriaus talpa
  • 2.5. Kondensatorių jungtys
  • 2.5.1. Kondensatorių nuoseklus jungimas
  • 2.5.2. Lygiagretusis ir mišrus kondensatorių jungimas
  • 2.6. Kondensatorių klasifikacija
  • 3 paskaita. Statinis elektrinis laukas medžiagoje
  • 3.1. Dielektrikai. Polinės ir nepolinės molekulės. Dipolis vienarūšiuose ir nehomogeniniuose elektriniuose laukuose
  • 3.1.1. Dipolis vienodame elektriniame lauke
  • 3.1.2. Dipolis nehomogeniškame išoriniame elektriniame lauke
  • 3.2. Laisvieji ir surištieji (poliarizacijos) krūviai dielektrikuose. Dielektrikų poliarizacija. Poliarizacijos vektorius (poliarizacija)
  • 3.4. Dviejų dielektrikų sąsajos sąlygos
  • 3.5. Elektrostrikcija. Pjezoelektrinis efektas. Feroelektrikai, jų savybės ir pritaikymas. Elektrokalorinis efektas
  • 3.6. Pagrindinės dielektrikų elektrostatikos lygtys
  • 4 paskaita. Elektrinio lauko energija
  • 4.1. Elektros krūvių sąveikos energija
  • 4.2. Įkrautų laidininkų, dipolio išoriniame elektriniame lauke, dielektrinio kūno išoriniame elektriniame lauke, įkrauto kondensatoriaus energija
  • 4.3. Elektrinio lauko energija. Elektrinio lauko tūrinis energijos tankis
  • 4.4. Jėgos, veikiančios makroskopinius įkrautus kūnus, esančius elektriniame lauke
  • 5 paskaita. Nuolatinė elektros srovė
  • 5.1. Nuolatinė elektros srovė. Pagrindiniai veiksmai ir sąlygos nuolatinės srovės egzistavimui
  • 5.2. Pagrindinės nuolatinės elektros srovės charakteristikos: srovės stiprumas /stiprumas, srovės tankis. Trečiųjų šalių pajėgos
  • 5.3. Elektrovaros jėga (emf), įtampa ir potencialų skirtumas. jų fizinę reikšmę. Ryšys tarp emf, įtampos ir potencialų skirtumo
  • 6 paskaita. Klasikinė elektroninė metalų laidumo teorija. DC įstatymai
  • 6.1. Klasikinė elektroninė metalų elektrinio laidumo teorija ir jos eksperimentiniai pagrindimai. Omo dėsnis diferencialinėmis ir integralinėmis formomis
  • 6.2. Laidininkų elektrinė varža. Laidininkų varžos pokytis nuo temperatūros ir slėgio. Superlaidumas
  • 6.3. Atsparumo jungtys: serijos, lygiagrečios, mišrios. Elektrinių matavimo priemonių manevravimas. Papildomi varžai elektriniams matavimo prietaisams
  • 6.3.1. Nuoseklus varžų sujungimas
  • 6.3.2. Lygiagretus varžų sujungimas
  • 6.3.3. Elektrinių matavimo priemonių manevravimas. Papildomi varžai elektriniams matavimo prietaisams
  • 6.4. Kirchhoff taisyklės (dėsniai) ir jų taikymas skaičiuojant paprasčiausias elektros grandines
  • 6.5. Džaulio-Lenco dėsnis diferencialinėmis ir integralinėmis formomis
  • 7 paskaita. Elektros srovė vakuume, dujose ir skysčiuose
  • 7.1. Elektros srovė vakuume. Termioninė emisija
  • 7.2. Antrinė ir lauko emisija
  • 7.3. Elektros srovė dujose. Jonizacijos ir rekombinacijos procesai
  • 7.3.1. Neišlaikomas ir savaiminis dujų laidumas
  • 7.3.2. Pascheno dėsnis
  • 7.3.3. Išmetimų dujose tipai
  • 7.3.3.1. švytėjimo iškrova
  • 7.3.3.2. kibirkštinio išlydžio
  • 7.3.3.3. korona iškrova
  • 7.3.3.4. lanko išlydis
  • 7.4. Plazmos samprata. Plazmos dažnis. Debye ilgis. Plazmos elektrinis laidumas
  • 7.5. elektrolitų. Elektrolizė. Elektrolizės dėsniai
  • 7.6. Elektrocheminiai potencialai
  • 7.7. Elektros srovė per elektrolitus. Omo dėsnis elektrolitams
  • 7.7.1. Elektrolizės panaudojimas technologijoje
  • 8 paskaita. Elektronai kristaluose
  • 8.1. Metalų elektrinio laidumo kvantinė teorija. Fermi lygis. Kristalų juostos teorijos elementai
  • 8.2. Superlaidumo fenomenas Fermi-Dirako teorijos požiūriu
  • 8.3. Puslaidininkių elektrinis laidumas. Skylės laidumo samprata. Vidiniai ir išoriniai puslaidininkiai. P-n samprata – perėjimas
  • 8.3.1. Puslaidininkių savitasis laidumas
  • 8.3.2. Priemaišiniai puslaidininkiai
  • 8.4. Elektromagnetiniai reiškiniai terpių sąsajoje
  • 8.4.1. P-n – perėjimas
  • 8.4.2. Puslaidininkių fotolaidumas
  • 8.4.3. Medžiagos liuminescencija
  • 8.4.4. Termoelektriniai reiškiniai. Voltos dėsnis
  • 8.4.5. Peltier efektas
  • 8.4.6. Seebecko fenomenas
  • 8.4.7. Tomsono fenomenas
  • Išvada
  • Bibliografinis sąrašas Pagrindinis
  • Papildomas
  • 8 paskaita. Elektronai kristaluose

    Metalų elektrinio laidumo kvantinė teorija. Fermi lygis. Kristalų zonų teorijos elementai. Superlaidumo fenomenas Fermi-Dirako teorijos požiūriu. Puslaidininkių elektrinis laidumas. Skylės laidumo samprata. Vidiniai ir išoriniai puslaidininkiai. Koncepcija pn sandūra. Puslaidininkių savitasis laidumas. Priemaišiniai puslaidininkiai. Elektromagnetiniai reiškiniai terpių sąsajoje. p-n sandūra.Puslaidininkių fotolaidumas. Medžiagos liuminescencija. Termoelektriniai reiškiniai. Seebecko fenomenas. Peltier efektas. Tomsono fenomenas.

    8.1. Metalų elektrinio laidumo kvantinė teorija. Fermi lygis. Kristalų juostos teorijos elementai

    Klasikinė elektroninė metalų laidumo teorija suteikia patenkinamą kokybinį suderinamumą su eksperimentu. Tačiau tai lemia didelį neatitikimą su patirtimi aiškinant daugybę svarbių dėsnių ir reiškinių, tokių kaip:

    a) elektrinės varžos priklausomybės nuo temperatūros dėsnį;

    b) Dulong ir Petit teisė;

    c) metalų ir lydinių šiluminės talpos priklausomybės nuo temperatūros dėsnį;

    d) superlaidumo reiškiniai.

    Taigi, pavyzdžiui, pagal klasikinę elektroninę metalų laidumo teoriją, laisvojo laidumo elektronai keičiasi energija su kristaline gardele tik susidūrimo metu, todėl metalo atominė šiluminė talpa C m turi būti šiluminių pajėgumų suma. kristalinė gardelė C mk ir elektronų dujų šiluminė talpa C me, t.y.

    Kristalinės gardelės šiluminė talpa

    . (8.2)

    Dėl elektronų dujų šiluminės talpos turime

    . (8.3)

    Taigi, remiantis klasikine elektronine metalų laidumo teorija, metalų ir lydinių atominei šiluminei talpai turime

    . (8.4)

    Pagal Dulongo ir Petit dėsnį metalų ir dielektrikų, neturinčių laisvo laidumo elektronų, atominė šiluminė talpa reikšmingai nesiskiria ir yra lygi

    . (8.5)

    Dulongo ir Petito įstatymas patvirtinamas eksperimentiškai.

    Klasikinės metalų laidumo teorijos apribojimas yra pasekmė to, kad ji laisvųjų elektronų rinkinį laiko idealiomis klasikinėmis elektronų dujomis, kurioms taikoma tam tikra funkcija (Boltzmanno skirstinys), apibūdinanti tikimybę, kad jie bus tūrio vienete. su tam tikra energija ir tam tikra temperatūra:

    , (8.6)

    čia W yra elektrono energija;

    T yra absoliuti temperatūra;

    k yra Boltzmanno konstanta;

    A yra koeficientas, apibūdinantis visų elektronų būseną.

    Iš (8.6) formulės matyti, kad esant T0 ir W0 funkcijai
    . Tai reiškia, kad bendra laidumo elektronų energija gali būti bet kokia. Kiekvienas elektronas skiriasi nuo kitų. Jis yra individualus. Šiuo atveju visi elektronai turi būti nuliniame lygyje, o kiekvienoje būsenoje su tam tikra energija gali būti neribotas jų skaičius. Tai prieštarauja eksperimentiniams duomenims. Vadinasi, pasiskirstymo funkcija (8.6) netinka elektronų būsenai kietose medžiagose apibūdinti.

    Norėdami pašalinti prieštaravimus, vokiečių fizikas Sommerfeldas ir sovietų fizikas teoretikas Ya. I. Frenkelis elektronų būklei metaluose apibūdinti pasiūlė taikyti Pauli principą, anksčiau suformuluotą elektronams atomuose. Metale, kaip ir bet kurioje kvantinėje sistemoje, kiekviename energijos lygyje gali būti ne daugiau kaip du elektronai su priešingais sukiniais – mechaniniais ir magnetiniais momentais.

    Laisvo laidumo elektronų judėjimo aprašymas kvantinė teorija atlieka Fermi-Dirac statistika, kurioje atsižvelgiama į jų kvantines ir korpuskulinės bangos savybes.

    Remiantis šia teorija, impulsas (momentas) ir laidumo elektronų energija metaluose gali įgyti tik atskirą reikšmių diapazoną. Kitaip tariant, yra tam tikros atskiros elektronų greičio ir energijos lygių reikšmės.

    E Šios atskiros reikšmės sudaro vadinamąsias leistinas zonas, kurios viena nuo kitos atskirtos draudžiamomis zonomis (8.1 pav.). Paveiksle tiesios horizontalios linijos yra energijos lygiai;
    yra juostos tarpas; A, B, C – leistinos zonos.

    Pauliaus principas Ši bylaįgyvendinama taip: kiekviename energijos lygyje gali būti ne daugiau kaip 2 elektronai su priešingais sukiniais.

    Energijos lygių užpildymas elektronais nėra atsitiktinis, bet paklūsta Fermi-Dirac skirstiniui. Pasiskirstymas nustatomas pagal lygių populiacijų tikimybių tankį
    :

    (8.7),

    kur
    yra Fermi-Dirac funkcija;

    W F yra Fermio lygis.

    Fermio lygis yra aukščiausias apgyvendintas lygis, kai T = 0.

    Grafiškai Fermi-Dirac funkcija gali būti pavaizduota taip, kaip parodyta Fig. 8.2.

    Fermio lygio reikšmė priklauso nuo kristalinės gardelės tipo ir cheminė sudėtis. Jeigu
    , tada užpildomi lygiai, atitinkantys nurodytą energiją. Jeigu
    , tada lygiai yra nemokami. Jeigu
    , tada tokie lygiai gali būti ir laisvi, ir užpildyti.

    At
    Fermi-Dirac funkcija tampa nepertraukiama funkcija, o kreivė
    - žingsnis. Daugiau , tuo švelnesnis kreivės nuolydis
    . Tačiau esant realiai temperatūrai, Fermi-Dirac funkcijos neryškumo sritis yra keli kT.

    P temperatūros
    , jei
    , tada
    , o tai reiškia, kad visi lygiai su tokiomis energijomis yra užimti. Jeigu
    , tada
    , t.y. Daugiau ir daugiau aukštus lygius negyvenama (8.3 pav.).

    Fermi lygis gerokai viršija energiją terminis judėjimas, t.y. W F >>kT. Didelė svarba elektronų dujų energija metaluose atsiranda dėl Pauli principo, t.y. yra neterminės kilmės. Jo negalima atimti sumažinus temperatūrą.

    At
    Fermi-Dirac funkcija tampa nuolatinė. Jeigu
    keliais kT, vieneto vardiklyje galima nepaisyti ir tada

    Taigi Fermi-Dirac skirstinys tampa Boltzmann skirstiniu.

    Metaluose esant T0 K, funkcija f(W) pirmoje aproksimacijoje praktiškai nekeičia savo reikšmės.

    Energijos lygių juostoje elektronų užimtumo laipsnį lemia atitinkamo atominio lygio užimtumas. Pavyzdžiui, jei pagal Pauli principą koks nors atomo lygis yra visiškai užpildytas elektronais, tada iš jo susidariusi zona taip pat yra visiškai užpildyta. Šiuo atveju galime kalbėti apie valentinę juostą, kuri yra visiškai užpildyta elektronais ir susidaro iš laisvųjų atomų vidinių elektronų energijos lygių, ir laidumo juostą (laisvąją zoną), kuri yra arba iš dalies užpildyta elektronais, arba yra laisvas ir susidaro iš išorinių kolektyvizuotų elektronų izoliuotų atomų energijos lygių (8.4 pav.).

    AT Priklausomai nuo juostų užpildymo elektronais laipsnio ir juostos tarpo, galimi šie atvejai. 8.5 paveiksle viršutinė zona, kurioje yra elektronų, užpildyta tik iš dalies, t.y. jame yra laisvų lygių. Šiuo atveju elektronas, gavęs savavališkai mažą energiją (pavyzdžiui, dėl šiluminio poveikio arba elektrinis laukas), galės pereiti į aukštesnį tos pačios zonos energijos lygį, t.y. tapti laisvu ir dalyvauti dirigavime. Perėjimas juostos viduje yra visiškai įmanomas, kai šiluminio judėjimo energija yra daug didesnė nei energijos skirtumas tarp gretimų juostos lygių. Taigi, jei kietame kūne yra zona, iš dalies užpildyta elektronais, tai šis kūnas visada bus laidininkas. elektros srovė. Tai būdinga metalams ir jų lydiniams.

    P elektros srovės laidininkas kietas taip pat gali būti tuo atveju, kai valentinė juosta perdengia laisvąją juostą. Atsiranda nepilnai užpildyta zona (8.6 pav.), kuri kartais vadinama hibridine. Hibridinė juosta valentiniais elektronais užpildyta tik iš dalies. Šarminių žemių elementuose stebimas zonų sutapimas.

    Fermi-Dirac teorijos požiūriu, juostų užpildymas elektronais vyksta taip. Jei elektronų energija yra W>W F , tai esant T=0 pasiskirstymo funkcija f(W)=0, o tai reiškia, kad lygiuose, esančiuose už Fermio lygio, elektronų nėra.

    Jei elektrono energija W

    Esant T0, šiluminė energija kT perduodama elektronams, todėl elektronai iš žemesnių lygių gali pereiti į lygį, viršijantį Fermio lygį. Vyksta terminis laidumo elektronų sužadinimas.

    AT Visi valentinės juostos lygiai yra užpildyti. Tačiau ne visi elektronai gali gauti papildomos energijos energijos šuoliui. Tik maža dalis elektronų, kurie užpildo kelių kT dydžio Fermi-Dirac funkcijos „neryškų“ sritį, gali palikti savo lygius ir pereiti į aukštesnius (8.7 pav.). Vadinasi, tik nedidelė dalis laisvųjų elektronų, esančių laidumo juostoje, dalyvauja kuriant srovę ir gali prisidėti prie metalo šiluminės talpos. Elektronų dujų indėlis į šilumos talpą yra nereikšmingas, o tai atitinka Dulongo ir Petit įstatymą.

    Laidumo elektronų energijos padidėjimas gali atsirasti ne tik dėl „terminių“ efektų, bet ir dėl elektrinio lauko veikimo (potencialų skirtumo), dėl kurio jie įgauna tvarkingą judėjimą.

    Jei kristalo juostos tarpas yra kelių elektronų voltų eilės, tai šiluminis judėjimas negali perkelti elektronų iš valentinės juostos į laidumo juostą, o kristalas yra dielektrikas, toks išlieka esant visoms realioms temperatūroms.

    Jei kristalo juostos tarpas yra apie 1 eV, t.y. pakankamai siauras, tuomet galimas elektronų perėjimas iš valentinės juostos į laidumo juostą. Tai gali būti atliekama dėl terminio sužadinimo arba dėl elektrinio lauko atsiradimo. Šiuo atveju kietasis kūnas yra puslaidininkis.

    Metalų ir dielektrikų skirtumas juostų teorijos požiūriu yra tas, kad esant 0 K metalų laidumo juostoje yra elektronų, bet jų nėra dielektrikų laidumo juostoje. Skirtumą tarp dielektrikų ir puslaidininkių lemia juostos tarpas: dielektrikams jis gana platus (pavyzdžiui, NaCl W = 6 eV), puslaidininkiams gana siauras (germaniui W = 0,72 eV). Esant 0 K temperatūrai, puslaidininkiai elgiasi kaip izoliatoriai, nes nėra elektronų perėjimo į laidumo juostą. Didėjant temperatūrai puslaidininkiuose, daugėja elektronų, kurie dėl šiluminio sužadinimo pereina į laidumo juostą, t.y. puslaidininkių elektrinis laidumas šiuo atveju didėja.

    Kvantinėje teorijoje laidumo elektronai laikomi banginių savybių turinčiomis dalelėmis, o jų judėjimas metaluose – elektronų bangų sklidimo procesu, kurio ilgį lemia de Broglie santykis:

    , (8.9)

    kur h yra Planko konstanta;

    p yra elektrono impulsas.

    Tobulame kristale, kurio kristalinės gardelės mazguose yra nejudančių dalelių (jonų), laidumo elektronai (elektronų bangos) nepatiria sąveikos (sklaidos), o toks kristalas, taigi ir metalas, nesipriešina elektros srovės pratekėjimas. Tokio kristalo laidumas linkęs į begalybę, o elektrinė varža – iki nulio.

    Realiuose kristaluose (metaluose ir lydiniuose) yra įvairių nehomogeniškumo (iškraipymų) elektronų sklaidos centrai, kurie savo dydžiu viršija elektronų bangų ilgį. Tokie centrai yra gardelės iškraipymo tankio svyravimai, atsirandantys dėl jos mazgų šiluminio judėjimo (terminės vibracijos); įvairūs struktūriniai defektai, intersticiniai ir pakaitiniai atomai, priemaišų atomai ir kt.

    Atsitiktinai judant elektronams, tarp kristalinės gardelės mazgų atsiranda tie, kurie šiuo metu juda vienas kito link. Atstumas tarp jų šiuo laiko momentu yra mažesnis nei jų atstumas fiksuotoje grotelėje. Dėl to padidėja medžiagos tankis mikrotūryje, apimančiame šiuos atomus (viršijant vidutinį medžiagos tankį). Kaimyninėse vietovėse susidaro mikrotūriai, kuriuose medžiagos tankis yra mažesnis už vidutinę vertę. Šie medžiagos tankio nuokrypiai nuo vidutinės vertės rodo tankio svyravimus. Dėl to bet kuriuo metu metalas (kietas) yra mikroskopiškai nevienalytis. Šis heterogeniškumas yra reikšmingesnis, tuo mažesni mikrotūriai (kuo mažiau mazgų atomų dengia mikrotūrius).

    Paprastai tokių mikrotūrių dydis yra didesnis nei elektronų bangų ilgis, todėl jie yra veiksmingi šių bangų sklaidos centrai. Laisvųjų elektronų srautas metale patiria tokį patį sklaidą, kaip šviesos bangos ant drumstos terpės suspenduotų dalelių. Tai yra visiškai grynų metalų elektrinės varžos priežastis.

    Metalų sklaidos galia, dėl tankio svyravimų, apibūdinama sklaidos koeficientu  T .

    Laisviesiems elektronams – sklaidos koeficientas

    , (8.10)

    kur<>yra vidutinis laisvas elektrono kelias.

    Sklaidos koeficiento vertė pagal kristalinės gardelės mazgų šiluminio judėjimo charakteristikas ir jos elastines konstantas yra lygi:

    , (8.11)

    čia n yra atomų (mazgų) skaičius tūrio vienete (1 m 3);

    E yra tamprumo modulis;

    d yra gardelės parametras;

    T yra absoliuti temperatūra;

    k yra Boltzmanno konstanta.

    Vadinasi,

    . (8.12)

    Atsižvelgiant į (8.12) lygtį, metalo elektrinis laidumas

    . (8.13)

    Iš (8.13) išraiškos matyti, kad metalų elektrinis laidumas yra atvirkščiai proporcingas absoliučiai temperatūrai. Todėl metalų savitoji varža turėtų būti tiesiogiai proporcinga absoliučiai temperatūrai, o tai gerai sutampa su eksperimentu. Išraišką (8.17) Sommerfeldas gavo remdamasis Fermi-Dirac kvantine teorija.

    Skirtumas tarp išraiškos (8.13) ir formulės
    ar tai < m > Sommerfeldo formulėje – vidutinis laisvasis elektrono kelias su Fermio energija; yra tokio elektrono greitis. Klasikinio elektroninio metalų laidumo formulėje<>yra vidutinis laisvas kelias, nepriklausomas nuo temperatūros, skaičiais lygus gardelės parametrui; Vidutinis greitis laidumo elektrono šiluminis judėjimas. Kuriame nepriklauso nuo temperatūros, bet - priklauso.

    Šiluminiai gardelės vietų virpesiai nėra vieninteliai iškraipymo šaltiniai, lemiantys elektronų bangų sklaidą. Tie patys šaltiniai – įvairūs struktūriniai iškraipymai (defektai): priemaišos, deformacijos ir kt. Todėl sklaidos koeficientas susideda iš dviejų dalių:

    , (8.14)

    čia  T – šiluminės sklaidos koeficientas;

     st =  pr +  d – sklaidos koeficientas dėl struktūrinių iškraipymų;

     pr – sklaidos koeficientas dėl priemaišų;

     d – sklaidos koeficientas dėl deformacijos.

    Per žemai temperatūrai  T  T (esant žemai temperatūrai  T  T 5), nesant deformacijos Šv yra proporcinga priemaišų koncentracijai ir nepriklauso nuo temperatūros, todėl

    . (8.15)

    Tada elektrinę varžą galima nustatyti taip:

    Esant T0,  T 0 ir  st iki vadinamosios liekamosios varžos, kuri neišnyksta esant absoliučiam nuliui lygiai temperatūrai. Kadangi laidumo elektronų skaičius metale nepriklauso nuo temperatūros, metalo laidininko srovės-įtampos charakteristika turi tiesios linijos formą.

    Savarankiškas chemijos darbas Atomų elektronų apvalkalų sandara 8 klasės mokiniams su atsakymais. Savarankiškas darbas susideda iš 4 variantų, kurių kiekvienas turi 3 užduotis.

    1 variantas

    1.

    Elementas Elektroninė formulė

    2. Parašykite elektronines deguonies ir natrio elementų formules. Kiekvienam elementui nurodykite:



    3.

    a) didžiausias elektronų skaičius bet kurio elemento atomų išoriniame energijos lygyje yra lygus grupės skaičiui,
    b) didžiausias elektronų skaičius antrajame energijos lygyje yra aštuoni,
    in) iš viso elektronų bet kurio elemento atomuose yra lygus elemento atominiam skaičiui.

    2 variantas

    1. Užpildykite lentelę. Nustatykite elementą ir jo elektroninę formulę.

    Elektronų pasiskirstymas pagal energijos lygius Elementas Elektroninė formulė

    Kokie elementai turi panašių savybių turinčius atomus? Kodėl?

    2. Parašykite anglies ir argono elementų elektronines formules. Kiekvienam elementui nurodykite:

    a) bendras energijos lygių skaičius atome,
    b) užpildytų energijos lygių skaičius atome,
    c) elektronų skaičius išoriniame energijos lygyje.

    3. Pasirinkite teisingus teiginius:

    a) energijos lygių skaičius elementų atomuose yra lygus periodo skaičiui,
    b) bendras elektronų skaičius cheminio elemento atome yra lygus grupės skaičiui,
    c) pagrindinio pogrupio vienos grupės elementų išoriniame atomų lygyje elektronų skaičius yra vienodas.

    3 variantas

    1. Užpildykite lentelę. Nustatykite elementą ir jo elektroninę formulę.

    Elektronų pasiskirstymas pagal energijos lygius Elementas Elektroninė formulė

    Kokie elementai turi panašių savybių turinčius atomus? Kodėl?

    2. Parašykite elektronines formules elementams chloras ir boras. Kiekvienam elementui nurodykite:

    a) bendras energijos lygių skaičius atome,
    b) užpildytų energijos lygių skaičius atome,
    c) elektronų skaičius išoriniame energijos lygyje.

    3. Pasirinkite teisingus teiginius:

    a) to paties laikotarpio elementų atomai turi tą patį energijos lygių skaičių,
    b) didžiausias elektronų skaičius per s-orbita lygi dviem,
    c) atomai turi panašias savybes cheminiai elementai su tuo pačiu energijos lygių skaičiumi.

    4 variantas

    1. Užpildykite lentelę. Nustatykite elementą ir jo elektroninę formulę.

    Elektronų pasiskirstymas pagal energijos lygius Elementas Elektroninė formulė

    Kokie elementai turi panašių savybių turinčius atomus? Kodėl?

    2. Parašykite elektronines aliuminio ir neono elementų formules. Kiekvienam elementui nurodykite:

    a) bendras energijos lygių skaičius atome,
    b) užpildytų energijos lygių skaičius atome,
    c) elektronų skaičius išoriniame energijos lygyje.

    3. Pasirinkite teisingus teiginius:
    a) visuose energijos lygiuose gali būti iki aštuonių elektronų,
    b) vieno cheminio elemento izotopai turi tas pačias elektronines formules,
    c) didžiausias elektronų skaičius per R-orbita yra šeši.

    Atsakymai savarankiškas darbas chemijoje Atomų elektronų apvalkalų sandara
    1 variantas
    1.
    1) B – 1s 2 2s 2 2p 1
    2) H – 1s 1
    3) Al – 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    B ir Al turi panašias savybes, nes šių elementų atomai turi tris elektronus išoriniame energijos lygyje.
    2.
    O – 1s 2 2s 2 2p 4
    a) 2,
    b) 1,
    6 val.;
    Na - 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1 ,
    a) 3,
    b) 2,
    1.
    3. b, c.
    2 variantas
    1.
    1) F – 1s 2 2s 2 2p 5
    2) Na – 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1
    3) Li – 1s 2 2s 1
    Na ir Li turi panašias savybes, nes šie elementai turi po vieną elektroną išoriniame energijos lygyje.
    2. C – 1s 2 2s 2 2p 2
    a) 2,
    b) 1,
    4 val.;
    Ar – 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6
    a) 3,
    b) 2,
    8 val.
    3. a, c.
    3 variantas
    1.
    1) P – 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 3
    2) N – 1s 2 2s 2 2p 3
    3) Ne – 1s 2
    P ir N turi panašias savybes, nes šie elementai turi penkis elektronus išoriniame energijos lygyje.
    2. Cl – 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 5
    a) 3,
    b) 2,
    7 val.;
    B – 1s 2 2s 2 2p 1
    a) 2,
    b) 1,
    3 val.
    3. a, b.
    4 variantas
    1.
    1) Mg – 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2
    2) C – 1s 2 2s 2 2p 2
    3) Būk – 1s 2 2s 2
    Be ir Mg turi panašias savybes, nes šie elementai turi du elektronus išoriniame energijos lygyje.
    2.
    Al – 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 1
    a) 3,
    b) 2,
    prie 3;
    Ne - 1s 2 2s 2 2p 6 ,
    a) 2,
    b) 2,
    8 val.
    3. b, c.

    Žymus danų fizikas Nielsas Bohras (1 pav.) pasiūlė, kad elektronai atome gali judėti ne bet kokiomis, o griežtai apibrėžtomis orbitomis.

    Atome esantys elektronai skiriasi savo energija. Kaip rodo eksperimentai, vienus jų branduolys traukia stipriau, kitus – silpniau. Pagrindinė to priežastis – skirtingas elektronų pašalinimas iš atomo branduolio. Kuo arčiau branduolio yra elektronai, tuo stipriau jie yra su juo susieti ir tuo sunkiau juos ištraukti iš elektronų apvalkalo. Taigi, didėjant atstumui nuo atomo branduolio, didėja elektrono energija.

    Elektronai, judantys šalia branduolio, tarsi blokuoja (apsaugo) branduolį nuo kitų elektronų, kurie silpniau traukia prie branduolio ir juda didesniu atstumu nuo jo. Taip susidaro elektronų sluoksniai.

    Kiekvienas elektronų sluoksnis susideda iš elektronų, kurių energijos vertės yra artimos; Todėl elektroniniai sluoksniai dar vadinami energijos lygiais.

    Branduolys yra kiekvieno elemento atomo centre, o elektronai, sudarantys elektronų apvalkalą, yra išdėstyti aplink branduolį sluoksniais.

    Elektronų sluoksnių skaičius elemento atome yra lygus periodo, kuriame elementas yra, skaičiui.

    Pavyzdžiui, natrio Na yra 3-iojo periodo elementas, o tai reiškia, kad jo elektronų apvalkalas apima 3 energijos lygius. Bromo atome Br yra 4 energijos lygiai, nes bromas yra 4-ajame periode (2 pav.).

    Natrio atomo modelis: Bromo atomo modelis:

    Didžiausias elektronų skaičius energijos lygyje apskaičiuojamas pagal formulę: 2n 2 , kur n yra energijos lygio skaičius.

    Taigi didžiausias elektronų skaičius:

    3 sluoksnis - 18 ir kt.

    Pagrindinių pogrupių elementams grupės, kuriai elementas priklauso, skaičius yra lygus išorinių atomo elektronų skaičiui.

    Išoriniai elektronai vadinami paskutiniu elektronų sluoksniu.

    Pavyzdžiui, natrio atome yra 1 išorinis elektronas (nes jis yra IA pogrupio elementas). Paskutiniame elektronų sluoksnyje bromo atomas turi 7 elektronus (tai VIIA pogrupio elementas).

    1-3 periodų elementų elektronų apvalkalų sandara

    Vandenilio atome branduolio krūvis yra +1, o šį krūvį neutralizuoja vienas elektronas (3 pav.).

    Kitas elementas po vandenilio yra helis, taip pat 1-ojo periodo elementas. Todėl helio atome yra 1 energijos lygis, ant kurio išsidėstę du elektronai (4 pav.). Tai yra maksimumas galimas skaičius elektronų pirmajam energijos lygiui.

    3 elementas yra litis. Ličio atome yra 2 elektronų sluoksniai, nes tai yra 2-ojo periodo elementas. Pirmame sluoksnyje ličio atome yra 2 elektronai (šis sluoksnis baigtas), o antrame sluoksnyje - 1 elektronas. Berilio atomas turi 1 elektronu daugiau nei ličio atomas (5 pav.).

    Panašiai galima pavaizduoti likusių antrojo periodo elementų atomų sandaros schemas (6 pav.).

    Paskutinio antrojo periodo elemento atome – neone – baigtas paskutinis energijos lygis (jame yra 8 elektronai, kas atitinka maksimalią 2-ojo sluoksnio reikšmę). Neonas yra inertinės dujos, kurios nepatenka į cheminės reakcijos todėl jo elektroninis apvalkalas yra labai stabilus.

    Amerikos chemikas Gilbertas Lewisas davė paaiškinimą ir pateikė okteto taisyklė, pagal kurią aštuonių elektronų sluoksnis yra stabilus(išskyrus 1 sluoksnį: kadangi jame gali būti ne daugiau kaip 2 elektronai, dviejų elektronų būsena jam bus stabili).

    Po neono seka 3 periodo elementas – natris. Natrio atome yra 3 elektronų sluoksniai, ant kurių išsidėstę 11 elektronų (7 pav.).

    Ryžiai. 7. Natrio atomo sandaros schema

    Natris yra 1 grupėje, jo valentingumas junginiuose yra I, kaip ir ličio. Taip yra dėl to, kad natrio ir ličio atomų išoriniame elektronų sluoksnyje yra 1 elektronas.

    Elementų savybės periodiškai kartojasi, nes elementų atomai periodiškai pakartoja elektronų skaičių išoriniame elektronų sluoksnyje.

    Likusių trečiojo periodo elementų atomų sandarą galima pavaizduoti pagal analogiją su 2 periodo elementų atomų sandara.

    Elementų elektronų apvalkalų sandara 4 periodai

    Ketvirtasis periodas apima 18 elementų, tarp kurių yra ir pagrindinio (A), ir antrinio (B) pogrupio elementų. Šoninių pogrupių elementų atomų struktūros ypatybė yra ta, kad jie nuosekliai užpildo išankstinius išorinius (vidinius), o ne išorinius elektroninius sluoksnius.

    Ketvirtasis laikotarpis prasideda nuo kalio. Kalis yra šarminis metalas, kurio junginiuose yra I valentingumas. Tai visiškai sutampa su tokia jo atomo struktūra. Kaip 4-ojo periodo elementas, kalio atomas turi 4 elektronų sluoksnius. Paskutinis (ketvirtas) kalio elektronų sluoksnis turi 1 elektroną, viso elektronų kalio atome yra 19 (šio elemento eilės numeris) (8 pav.).

    Ryžiai. 8. Kalio atomo sandaros schema

    Po kalio eina kalcis. Kalcio atomas išoriniame elektronų sluoksnyje turės 2 elektronus, tokius kaip berilis ir magnis (jie taip pat yra II A pogrupio elementai).

    Kitas elementas po kalcio yra skandis. Tai yra antrinio (B) pogrupio elementas. Visi antrinių pogrupių elementai yra metalai. Jų atomų sandaros ypatybė – paskutiniame elektronų sluoksnyje yra ne daugiau kaip 2 elektronai, t.y. nuosekliai užpildytas elektronais bus priešpaskutinis elektronų sluoksnis.

    Taigi skandžio atveju galime įsivaizduoti tokį atomo struktūros modelį (9 pav.):

    Ryžiai. 9. Skandio atomo sandaros schema

    Toks elektronų pasiskirstymas galimas, nes didžiausias leistinas elektronų skaičius trečiajame sluoksnyje yra 18, t.y. aštuoni elektronai 3 sluoksnyje yra stabili, bet ne pilna sluoksnio būsena.

    Dešimtyje 4-ojo periodo antrinių pogrupių elementų nuo skandžio iki cinko iš eilės užpildomas trečiasis elektronų sluoksnis.

    Cinko atomo sandaros schemą galima pavaizduoti taip: ant išorinio elektronų sluoksnio - du elektronai, ant priešišorinio sluoksnio - 18 (10 pav.).

    Ryžiai. 10. Cinko atomo sandaros schema

    Elementai, einantys po cinko, priklauso pagrindinio pogrupio elementams: galis, germanis ir kt. iki kriptono. Šių elementų atomuose iš eilės užpildomas 4-asis (t. y. išorinis) elektronų sluoksnis. Kryptono inertinių dujų atomo išoriniame apvalkale bus oktetas, ty stabili būsena.

    Apibendrinant pamoką

    Šioje pamokoje sužinojote, kaip yra išdėstytas atomo elektroninis apvalkalas ir kaip paaiškinti periodiškumo reiškinį. Susipažinome su atomų elektronų apvalkalų sandaros modeliais, kurių pagalba galima numatyti ir paaiškinti cheminių elementų ir jų junginių savybes.

    Bibliografija

    1. Oržekovskis P.A. Chemija: 8 klasė: bendrojo lavinimo vadovėlis. inst. / P.A. Oržekovskis, L.M. Meshcheryakova, M.M. Šalašova. - M.: Astrel, 2013. (§44)
    2. Rudzitis G.E. Chemija: neorganinė. chemija. Vargonai. chemija: vadovėlis. 9 ląstelėms. / G.E. Rudzitis, F.G. Feldmanas. - M .: Švietimas, UAB "Maskvos vadovėliai", 2009. (§ 37)
    3. Khomčenko I.D. Chemijos užduočių ir pratimų rinkinys vidurinė mokykla. - M.: RIA "Naujoji banga": Leidykla Umerenkov, 2008. (p. 37-38)
    4. Enciklopedija vaikams. 17 tomas. Chemija / skyrius. red. V.A. Volodinas, vadovaujantis. mokslinis red. I. Leenson. - M.: Avanta +, 2003. (p. 38-41)
    1. Chem.msu.su().
    2. Dic.academic.ru ().
    3. Krugosvet.ru ().

    Namų darbai

    1. Su. 250 Nr.2-4 iš vadovėlio P.A. Oržekovskis „Chemija: 8 klasė“ / P.A. Oržekovskis, L.M. Meshcheryakova, M.M. Šalašova. - M.: Astrel, 2013 m.
    2. Užrašykite elektronų pasiskirstymą per sluoksnius argono ir kriptono atome. Paaiškinkite, kodėl šių elementų atomai labai sunkiai sąveikauja.

    Atomai, kurie iš pradžių buvo laikomi nedalomais, yra sudėtingos sistemos.

    Atomas susideda iš branduolio ir elektronų apvalkalo

    Elektronų apvalkalas – elektronų rinkinys, judantis aplink branduolį

    Atomų branduoliai yra teigiamai įkrauti, juos sudaro protonai (teigiamai įkrautos dalelės) p + ir neutronai (neturintys krūvio)

    Atomas kaip visuma yra elektriškai neutralus, elektronų skaičius e– lygus protonų skaičiui p+, lygus elemento eilės skaičiui periodinėje lentelėje.

    Paveikslėlyje parodytas planetinis atomo modelis, pagal kurį elektronai juda stacionariomis apskritimo orbitomis. Tai labai iliustratyvus, bet neatspindi esmės, nes iš tikrųjų mikrokosmoso dėsniai yra pavaldūs klasikinė mechanika, bet kvantinis, kuriame atsižvelgiama į elektrono bangines savybes.

    Remiantis kvantine mechanika, elektronas atome nejuda tam tikromis trajektorijomis, bet gali būti bet koks tačiau branduolinės erdvės dalys tikimybė jo vieta skirtingose ​​šios erdvės dalyse nėra vienoda.

    Erdvė aplink branduolį, kurioje tikimybė rasti elektroną yra pakankamai didelė, vadinama orbitale. (nepainioti su orbita!) arba elektronų debesis.

    Tai yra, elektronas neturi „trajektorijos“ sąvokos, elektronai nejuda nei žiedinėmis orbitomis, nei jokiu kitu. Didžiausias kvantinės mechanikos sunkumas slypi tame, kad to neįmanoma įsivaizduoti, visi esame pripratę prie klasikinei mechanikai paklūstančio makrokosmoso reiškinių, kur bet kuri judanti dalelė turi savo trajektoriją.

    Taigi, elektronas turi sudėtingą judėjimą, jis gali būti bet kurioje erdvėje šalia branduolio, bet su skirtingomis tikimybėmis. Dabar panagrinėkime tas erdvės dalis, kuriose tikimybė rasti elektroną yra pakankamai didelė – orbitales – jų formas ir orbitalių užpildymo elektronais seką.

    Įsivaizduokite trimatę koordinačių sistemą, kurios centre yra atomo branduolys.

    Pirmiausia užpildoma 1s orbitalė, ji yra arčiausiai branduolio ir yra rutulio formos.

    Bet kurios orbitos žymėjimas susideda iš skaičiaus ir lotyniškos raidės. Skaičius rodo energijos lygį, o raidė – orbitos formą.

    1s orbita turi mažiausią energiją, o elektronai šioje orbitoje turi mažiausią energiją.

    Šioje orbitoje gali būti ne daugiau kaip du elektronai. Šioje orbitoje yra vandenilio ir helio atomų elektronai (pirmieji du elementai).

    Elektroninė vandenilio konfigūracija: 1s 1

    Elektroninė helio konfigūracija: 1s 2

    Viršutinis indeksas rodo elektronų skaičių toje orbitoje.

    Kitas elementas yra litis, jame yra 3 elektronai, iš kurių du yra 1s orbitose, bet kur yra trečiasis elektronas?

    Jis užima kitą energingiausią orbitą – 2s orbitalę. Jis taip pat yra rutulio formos, bet didesnio spindulio (1s orbitalė yra 2s orbitalės viduje).

    Šios orbitalės elektronai turi daugiau energijos, palyginti su 1s orbita, nes jie yra toliau nuo branduolio. Šioje orbitoje taip pat gali būti daugiausiai 2 elektronai.
    Elektroninė ličio konfigūracija: 1s 2 2s 1
    Elektroninė berilio konfigūracija: 1s 2 2s 2

    Kitas elementas – boras – jau turi 5 elektronus, o penktasis elektronas užpildys orbitą, kuri turi dar daugiau energijos – 2p orbitalę. P-orbitalės turi hantelio arba aštuonių figūrų formą ir yra išilgai koordinačių ašių, statmenų viena kitai.

    Kiekviena p-orbitalė gali talpinti ne daugiau kaip du elektronus, taigi trijose p-orbitalėse telpa ne daugiau kaip šeši. Kitų šešių elementų valentiniai elektronai užpildo p-orbitales, todėl jie vadinami p-elementais.

    Boro atomo elektroninė konfigūracija: 1s 2 2s 2 2p 1
    Anglies atomo elektroninė konfigūracija: 1s 2 2s 2 2p 2
    Azoto atomo elektroninė konfigūracija: 1s 2 2s 2 2p 3
    Elektroninė deguonies atomo konfigūracija: 1s 2 2s 2 2p 4
    Fluoro atomo elektroninė konfigūracija: 1s 2 2s 2 2p 5
    Elektroninė neono atomo konfigūracija: 1s 2 2s 2 2p 6

    Grafiškai šių atomų elektroninės formulės parodytos žemiau:


    Kvadratas yra orbita arba kvantinė ląstelė, elektronas žymimas rodykle, rodyklės kryptis yra ypatinga elektrono judėjimo charakteristika – sukinys (gali būti supaprastinta kaip elektrono sukimasis aplink savo ašį pagal laikrodžio rodyklę ir prieš laikrodžio rodyklę ). Turite žinoti, kad toje pačioje orbitoje negali būti dviejų vienodų sukinių elektronų (viename kvadrate negalima nubrėžti dviejų rodyklių ta pačia kryptimi!). Štai kas yra W. Pauli išskyrimo principas: „Atome negali būti net dviejų elektronų, kuriuose visi keturi kvantiniai skaičiai būtų vienodi“

    Yra dar viena taisyklė Gundo taisyklė), išilgai kurių elektronai nusėda tos pačios energijos orbitalėse, pirmiausia po vieną, ir tik tada, kai kiekvienoje tokioje orbitoje jau yra vienas elektronas, prasideda šių orbitalių užpildymas antraisiais elektronais. Kai orbita yra apgyvendinta dviem elektronais, šie elektronai vadinami suporuotas.

    Neono atomas turi užbaigtą aštuonių elektronų išorinį lygį (2 s-elektronai + 6 p-elektronai = 8 elektronai antrajame energijos lygyje), ši konfigūracija yra energetiškai palanki, o visi kiti atomai stengiasi jį įgyti. Štai kodėl 8 A grupės elementai – tauriosios dujos – yra tokie chemiškai inertiški.

    Kitas elementas yra natris, eilės numeris 11, pirmasis trečiojo periodo elementas, jis turi dar vieną energijos lygį – trečią. Vienuoliktas elektronas užpildys kitą didžiausios energijos orbitalę -3s.

    Natrio atomo elektroninė konfigūracija: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1

    Toliau užpildomos trečiojo periodo elementų orbitos, pirmiausia užpildomas 3s polygis su dviem elektronais, o po to 3p polygis šešiais elektronais (panašus į antrąjį periodą) į tauriųjų dujų argoną, kuris, kaip ir neonas, turi užbaigtą aštuonių elektronų išorinį lygį. Argono atomo elektroninė konfigūracija (18 elektronų): 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6

    Ketvirtasis periodas prasideda elementu kalis (atominis skaičius 19), kurio paskutinis išorinis elektronas yra 4s orbitoje. 20-asis kalcio elektronas taip pat užpildo 4s orbitą.

    Po kalcio seka 10 d elementų, pradedant skandžiu (atominis skaičius 21) ir baigiant cinku (atominis skaičius 30). Šių atomų elektronai užpildo 3d orbitales, kurių išvaizda parodyta paveikslėlyje žemiau.

    Taigi apibendrinkime:


    © 2022 m. srcaltufevo.ru. Savęs ugdymas. Sveikata. Sėkmės istorijos. Santykiai. Mūsų vaikai.