Dispoziții generale

Dispersia unei fibre optice este împrăștierea în timp a componentelor spectrale sau de mod ale unui semnal optic. Motivul principal al dispersiei este vitezele diferite de propagare a componentelor individuale ale semnalului optic. Dispersia se manifestă ca o lărgire, o creștere a duratei de propagare prin fibră

impulsuri optice.

În cazul general, valoarea specificată a lărgirii impulsului optic ∆δ este determinată direct de valorile duratei pătrate medii la δin și, respectiv, δout de transmisie:

La rândul său, dispersia creează diafonie, duce la interferențe intersimbol și, în consecință, erori în recepția semnalului, ceea ce limitează rata de transmisie în linie sau, cu alte cuvinte, lungimea secțiunii de regenerare (RU).

Dispersia intermodală

Dispersia intermodală este caracteristică numai fibrelor optice multimodale. Apare în fibre multimodale datorită prezenței Mai mult mod c timpuri diferite propagarea și diferitele lungimi de cale pe care modurile individuale le parcurg în miezul fibrei (Fig. 1.10 - 1.11).

Lățimea de bandă a fibrelor optice cu gradient multimod tipic este caracterizată de factorul de bandă largă ∆F, MHz-km, a cărui valoare este indicată în datele pașaportului la lungimi de undă corespunzătoare primei și celei de-a doua ferestre de transparență. Lățimile de bandă tipice ale fibrelor optice multimode tipice sunt 400...2000 MHz-km.

Implementarea FOL multimod de mare viteză necesită utilizarea laserelor monomode ca surse de radiație pentru modulele optoelectronice ale OSB, oferind o rată de transfer de date de peste 622 Mbps (STM-4). La rândul său, principalul factor în distorsiunea semnalelor optice ale OSB-urilor monomode care se propagă prin fibrele FOL-urilor multimode nu mai este dispersia multimodală, ci întârzierea modului diferențial (DMD). DMD este de natură aleatorie și depinde direct de parametrii unei anumite perechi sursă-fibră, precum și de condițiile de introducere a radiației de la ieșirea laser în calea liniară a unui FOL multimod. Prin urmare, în datele pașapoartelor privind tip nou fibre optice multimodale - fibre optimizate pentru funcționarea cu lasere - pe lângă valorile coeficientului de bandă largă, care permite estimarea cantității de dispersie intermodală la transmiterea semnalelor de SOS multimod peste FOL multimod, informații suplimentare obținute ca urmare a DMD măsurătorile în timpul procesului de fabricare a fibrei sunt, de asemenea, indicate, de exemplu, lungimea ECU limită a SOS Gigabit Ethernet monomod.

Evident, dispersia intermodală nu apare în fibrele optice cu un singur mod. Unul dintre principalii factori de distorsiune a semnalelor care se propagă prin fibrele optice monomode sunt dispersia cromatică și modul de polarizare.

Dispersia cromatică

Dispersia cromatică Dch se datorează lățimii finite a spectrului de emisie laser și diferenței de viteze propagate de componentele spectrale individuale ale semnalului optic. Dispersia cromatică este suma materialului și a dispersiei ghidului de undă și apare atât în ​​modul unic, cât și în multimod. fibre optice:

Dispersia materialului

Dispersia materialului Dmat este determinată de caracteristicile de dispersie ale materialelor din care este realizat miezul fibrei optice - cuarț și dopanți. Dependența spectrală a indicelui de refracție al miezului și al materialului de placare (Figura 1.24) provoacă modificări ale lungimii de undă și ale vitezei de propagare.

Destul de des, această dependență este descrisă de binecunoscuta ecuație Sellmeier, care are următoarea formă:

(1.28)

Unde Aj și Bj sunt coeficienții Sellmeir corespunzători unui anumit tip de material, dopant și concentrația acestuia.

Orez. 1.24. Dependența spectrală a indicelui de refracție al cuarțului pur (curbă solidă) și al cuarțului dopat cu 13,5% germaniu (curbă întreruptă)

Evident, această caracteristică pentru fibrele de cuarț poate fi considerată neschimbată. Dispersia materialului este caracterizată de coeficientul Dmat ps/(nmkm), care este determinat din relația cunoscută:

De exemplu, în fig. 1.25 prezintă caracteristicile spectrale ale coeficienților de dispersie a materialului de cuarț pur și cuarț dopat cu 13,5% germaniu.

În mod evident, natura manifestării dispersiei materialelor depinde nu numai de lățimea spectrului de radiații al sursei, ci și de lungimea de undă centrală a acesteia. Deci, de exemplu, în regiunea celei de-a treia ferestre de transparență λ=1550 nm, undele mai scurte se propagă mai repede decât cele mai lungi, iar dispersia materialului este mai mare decât zero (Dmat>0). Acest interval se numește zona de dispersie normală sau pozitivă (Fig. 1.26 (b)).

În zona primei ferestre de transparență λ=850 nm, dimpotrivă, undele mai lungi se propagă mai repede decât cele mai scurte, iar dispersia materialului corespunde unei valori negative (Dmat<0) Данный диапазон называется областью аномальной или отрицательной дисперсии (рис. 1.26 (в)).

Orez. 1.26. Dispersia cromatică: (a) impuls la intrarea FOL; (b) normal

dispersie; (c) dispersie anormală; (d) regiunea cu dispersie zero.

Într-un anumit punct al spectrului, numit punctul de dispersie a materialului zero λ0, apare o coincidență, în timp ce atât undele scurte, cât și cele lungi se propagă cu aceeași viteză (Fig. 1.26 (d)). Deci, de exemplu, pentru SiO2 cuarț pur, punctul de dispersie a materialului zero corespunde unei lungimi de undă de 1280 nm (Fig. 1.25).

Dispersia modului de distincție, care este cauzată de un număr mare de moduri în fibra optică și dispersia cromatică asociată cu incoerența surselor de lumină care funcționează efectiv într-un anumit interval de lungimi de undă.

Luați în considerare propagarea fasciculului de lumină de-a lungul fibrei multimodale. În acest caz există două moduri, cele două fascicule. Prima se extinde de-a lungul axei longitudinale a fibrei, în timp ce cealaltă este reflectată de interfețele mediilor. Astfel, calea celui de-al doilea fascicul de lumină este mai mare decât primul. Ca rezultat, atunci când cele două fascicule care transportă energia electromagnetică sunt adunate împreună, fasciculul oblic comparat cu un fascicul axial este întârzierea de timp, care este calculată prin următoarea formulă:

c- viteza luminii
l- lungimea fibrei
n 1 , n 2– indici de refracție ai miezului și învelișului

Dispersia în modul gradient a fibrelor optice, de obicei cu două ordine de mărime mai mică decât acele fibre cu un profil de indice de refracție în trepte. Datorită schimbării netede a indicelui de refracție al miezului unei fibre optice, scade calea celui de-al doilea fascicul de-a lungul fibrei. Astfel, se reduce întârzierea a doua în raport cu primul fascicul.

Dispersia modului de fibră optică unică și nicio creștere a duratei impulsului este determinată de dispersia cromatică, care, la rândul său, este împărțită în material și ghid de undă.

Fenomenul de dispersie a materialului se numește dependența absolută a indicelui de refracție n lungimea de undă a luminii materialului ( n =ϕλ()). Coeficientul de dispersie a ghidului de undă este determinat de dependența fazei β și a frecvenței ( β=ϕ ω() ).

Lărgirea pulsului datorită dispersiei cromatice se calculează folosind formula:

m– lărgirea pulsului datorită dispersiei materialelor, ps;
τ B– lărgirea pulsului datorită dispersiei ghidului de undă, ps;
∆λ – lățimea spectrală a sursei de radiație, nm;
M(λ) este coeficientul de dispersie specifică a materialului, ps / nm km;
B(λ)– un coeficient de dispersie a ghidului de undă, ps / nm km.

Luați în considerare efectul dispersiei materialului și ghidului de undă în fibra monomod. După cum se vede din grafic, o creștere a dispersiei de lungime de undă a materialului scade, iar la o lungime de undă de 1,31 m devine egală cu zero. Lungimea de undă în acest caz este considerată o lungime de undă cu dispersie zero. În același timp, o dispersie mai mare de 1,31 microni devine negativă. Dispersia ghidului de undă imparțial a fibrelor este o valoare relativ mică și se află în intervalul de numere pozitive. În dezvoltarea fibrei optice dispersia-deplasată, care se bazează pe componenta ghidului de undă, încearcă să compenseze dispersia materialului la lungimi de undă mai mari, adică o a treia fereastră transparentă (λ = 1,55 m). Această deplasare se realizează prin reducerea diametrului miezului, crescând Δ și utilizând forma triunghiulară a profilului indicelui de refracție al miezului.

În propagarea undei de lumină polarizată de-a lungul fibrei optice are loc dispersia polarizării. Unda luminoasă din punctul de vedere al teoriei undelor este un vector de câmp magnetic și electric în continuă schimbare, care este perpendicular pe propagarea undelor electromagnetice (luminoase). Un exemplu de undă luminoasă poate fi lumina naturală a cărei direcție a vectorului electric variază aleatoriu. Dacă radiația este monocromatică și vectorii oscilează cu o frecvență constantă, ei pot fi reprezentați ca suma a două componente perpendiculare reciproce ale lui x și y. Fibra optică ideală este un mediu izotrop în care proprietățile electromagnetice sunt aceleași în toate direcțiile, de exemplu indici de refracție. Mediile cu indici diferiți de refracție în două axe ortogonale x și y se numesc birefringente. Astfel, în acest caz, fibra rămâne un singur mod deoarece două moduri polarizate ortogonal au aceeași constantă de propagare. Dar acest lucru este valabil numai pentru fibra optică ideală.

Într-o fibră optică reală două moduri polarizate ortogonal au constante de propagare neidentice, astfel încât apare o întârziere în timp și lărgirea impulsului optic.

Lărgirea impulsului datorită dispersiei modului de polarizare (PMD) se calculează după cum urmează:

Prin urmare, dispersia modului de polarizare se manifestă numai în fibrele optice monomode cu miez netsirkulyarnoy (eliptice) și, în anumite condiții, devine comparabilă cu cromatica. Prin urmare, fibra optică monomod de dispersie rezultată este determinată de următoarea formulă:

Dispersia limitează semnificativ lățimea de bandă a fibrelor optice. Lățimea de bandă maximă pe linia optică 1 km calculată prin formula aproximativă:

τ - lărgirea pulsului, ps/km.

2.1 Cauze și tipuri de dispersie

Principalul motiv pentru apariția dispersiei în fibră este incoerența sursei de radiație (laser). O sursă ideală radiază toată puterea la o lungime de undă dată λ 0 , cu toate acestea, în realitate, radiația are loc în spectrul λ 0 ± Δλ (Fig. 2.1), deoarece nu toți electronii excitați revin la aceeași stare din care au fost îndepărtați. in timpul pomparii.

Fig.2.1. Radiație laser reală

Indicele de refracție este o mărime dependentă de frecvență, adică n este o funcție a lui λ: n = f (λ), vezi Fig. 2.2.

Fig.2.2. Dependența indicelui de refracție de lungimea de undă

Prin urmare, atunci când un semnal constând dintr-un amestec de lungimi de undă λ 0 ± Δλ se propagă, părți ale semnalului se deplasează la viteze diferite și are loc dispersia:

λ ± Δλ → n ± Δn → c /(n ± Δn) → v ± Δv → Δτ.

Acest tip de dispersie se numește dispersie materială.

Constanta de propagare transversală a undei (de-a lungul razei fibrei) depinde, de asemenea, de lungimea de undă, adică de zona modului și aria acelei părți a placajului care este capturată de zona modului care depășește limitele miezului depind. pe lungimea de undă. Propagarea luminii de-a lungul părții limită a carcasei cu miezul are o viteză mai mare decât de-a lungul miezului, ceea ce contribuie la modificarea dispersiei. Această dispersie se numește dispersie ghid de undă. Ambele aceste dispersii, materialul și ghidul de undă, sunt denumite în mod colectiv dispersie cromatică. Se adună aritmetic. Figura 2.3 arată dependența materialului și a dispersiei ghidului de undă și suma lor de lungimea de undă. Pentru o fibră standard monomod la λ = 1300 nm, aceste dispersii sunt egale și opuse ca semn, iar dispersia totală este zero.

Fig.2.3. Dependența de lungime de undă a materialului și dispersia ghidului de undă într-o fibră standard monomod (nm)

În fibra multimodală, pe lângă dispersia cromatică, există și dispersia intermodală. Dacă există mai multe moduri, atunci fiecare se propagă de-a lungul fibrei cu propria sa viteză, care poate diferi semnificativ unele de altele. Figura 2.4 prezintă graficele vitezelor de fază ale unor moduri.

Orez. 2.4. Graficul vitezelor de fază ale unor moduri în funcție de frecvență.

Dacă parametrii fibrei se modifică, de exemplu, diametrul miezului se modifică întâmplător, modurile se schimbă și modurile schimbă energie. Dispersia intermodală este un ordin de mărime mai mare decât dispersia cromatică, ceea ce a condus la dezvoltarea cablurilor cu un singur mod în care nu există dispersie intermodală. Tabelul 2.1 prezintă un raport aproximativ al tipurilor de dispersie pentru diferite tipuri de fibre.

Tabelul 2.1. Relația dintre diferitele tipuri de dispersie

Dispersia totală este definită ca rădăcina pătrată a sumei pătratelor dispersiilor cromatice și intermodale:

(2.1)

Materialul și dispersiile ghidurilor de undă sunt calculate prin formule

τ mat = ∆λ∙ М(λ)∙ L (2.2),

τ vv = ∆λ∙ В(λ)∙ L (2.3),

unde ∆λ este lățimea de bandă a radiației laser, nm;

М(λ) și В(λ) – material specific și dispersii de ghid de undă, ps/(nm·km);

L este lungimea liniei, km.

Valorile M(λ) și B(λ) sunt date în cărțile de referință.

τ Σ \u003d [τ mm 2 + (τ mat + τ vv) 2] 1/2

Varianta de tabel. 2.1. Valori aproximative de dispersie pentru diferite tipuri de fibre

2.2. Dispersia modului de polarizare (PMD)

Lumina este o oscilație transversală pe direcția de propagare a luminii (Fig. 2.5). Dacă capătul vectorului câmp descrie o linie dreaptă, atunci o astfel de polarizare se numește liniară, dacă este un cerc sau o elipsă, atunci circulară sau eliptică. Majoritatea oamenilor, cu rare excepții, nu simt polarizarea luminii, doar câțiva (de exemplu, Lev Tolstoi) disting clar între lumina polarizată și nepolarizată. Un receptor de lumină integrat convențional (diodă) răspunde, de asemenea, doar la intensitatea undei, și nu la polarizarea acesteia. Cu toate acestea, unele dispozitive optice, cum ar fi anumite tipuri de amplificatoare, au un câștig dependent de polarizare.

Orez. 2.5. Tipuri de polarizare liniară

În plus, polarizarea vectorială este de mare importanță în procesele de reflexie și refracție, întrucât coeficienții Fresnel care caracterizează amplitudinile undelor reflectate și refractate depind în general de direcția vectorului de polarizare (Fig. 2.6). Figura 2.6 arată cum se reflectă un amestec de raze de polarizare paralelă (liniuță) și perpendiculară (punct) în raport cu planul de propagare la trecerea prin planul de separare orizontal. Din figură se poate observa că la un anumit unghi (unghi Brewster) toate undele reflectate au polarizare perpendiculară, iar undele refractate au polarizare paralelă.

Orez. 2.6. Reflectarea undelor de polarizare diferită.

În fibra clasică monomod, singurul mod este unda HE 11. Cu toate acestea, dacă se ia în considerare polarizarea, atunci fibra conține două moduri reciproc ortogonale corespunzătoare axelor orizontale și verticale x și y. Într-o situație reală, fibra nu este întotdeauna un cerc ideal în secțiune transversală, dar reprezintă adesea o mică elipsă datorită anumitor caracteristici ale tehnologiei. În plus, în timpul înfășurării cablului și în timpul așezării acestuia, apar solicitări mecanice asimetrice și deformații ale fibrei, ceea ce duce la birefringență. Indicele de refracție se va modifica din cauza tensiunii suplimentare, iar vitezele de propagare a modurilor ortogonale în zone diferite vor diferi unele de altele, ceea ce va introduce diferite întârzieri de timp în propagarea modurilor ortogonale. Pulsul în ansamblu va experimenta o lărgire statistică în timp, care se numește dispersie în modul de polarizare (PMD). Deoarece PMD în diferite secțiuni ale liniei este diferit și se supune legilor statistice, se utilizează de obicei suma pătratică medie, iar PMD se calculează folosind formula

Informațiile despre OF sunt transmise sub formă de impulsuri optice scurte. Energia pulsului este distribuită între toate modurile ghidate. Vitezele tuturor modurilor de-a lungul traiectoriei lor într-un OF treptat sunt aceleași. Cu toate acestea, timpul necesar pentru a parcurge 1 km de SV va varia. La ieșirea OF se adaugă impulsurile modurilor individuale, sosite în momente diferite, formând un impuls optic mai larg comparativ cu cel de intrare (Fig. 2.1).

Orez. 2.1. Traiectorii razelor meridionale în OF cu profil de indice de refracție în trepte.

Fenomenul de lărgire a impulsului într-o fibră optică multimodală se numește dispersie intermodală, care se caracterizează prin valoarea D m , măsurată în ns/km. Dacă valoarea dispersiei este cunoscută, atunci lărgirea impulsului Δt în OF de lungime L în prima aproximare este determinată de expresia:

Estimarea superioară a valorii dispersiei intermodale: cea mai mică traiectorie și cel mai mic timp de propagare t min are un fascicul care se propagă de-a lungul axei OF.

Cea mai mare traiectorie și cel mai lung timp de propagare t max are un fascicul care se propagă de-a lungul fibrei optice, reflectând de la interfața dintre miez și înveliș la un unghi de reflexie internă totală.

Apoi . (2,4)

Dispersia limitează rata de transfer de informații peste OF.

Orez. 2.2. Dependența dispersiei intermodale de diferența relativă dintre indicii de refracție ai miezului și ai placajului.

Valoarea dispersiei intermodale [ns/km] este legată de conceptul de bandă largă de fibră sau de lățimea de bandă specifică B[MHz km]

Valoarea lățimii de bandă pentru fibrele de silice multimode în trepte este limitată la 20-50 MHz km.

Pentru fibrele multimode cu gradient, lățimea de bandă este în intervalul 200 - 2000 MHz km.

O modalitate radicală de a reduce dispersia este trecerea de la transmisia multimodă la modul unic.

Pentru prima dată, transmisia monomod în fibra index în trepte a fost realizată prin reducerea razei miezului la 5 µm. Astfel de fibre sunt numite fibre standard monomod.

Un parametru normalizat important pentru fibrele monomode este diametrul w sau raza r nm a spotului (câmpului) de mod, care caracterizează pierderea atunci când lumina pătrunde în fibră și este utilizat pentru calcule în locul razei sau diametrului miezului, acesta valoarea depinde de tipul de fibră și de lungimea de undă de funcționare și se află în intervalul 8...10 microni (de fapt, este cu 10-12% mai mare decât diametrul miezului).

Pentru un OF cu un singur mod, distribuția intensității câmpului de mod poate fi aproximată printr-o curbă Gaussiană:

Orez. 2.3. Determinarea diametrului câmpului de mod.

Pe fig. 2.4. Sunt prezentate distribuțiile de câmp modal calculate prin expresie pentru o fibră standard la lungimi de undă care sunt utilizate în mod obișnuit pentru comunicații.

Orez. 2.4. Distribuția câmpului de mod a modului fundamental într-o fibră standard.

Deoarece viteza de propagare a luminii în OF depinde de lungimea de undă a radiației λ, diferite componente spectrale ale semnalului se propagă la viteze diferite.

Orez. 2.5. Spectrul de radiații al sursei.

Dispersia cromatică constă din două componente: material și ghid de undă:

Ca mărime fizică, se măsoară în ps / (nm km) și înseamnă lărgirea pulsului într-o fibră lungă de 1 km cu o lățime a spectrului de semnal de 1 nm (ținând cont de rata de transmisie și lățimea spectrului sursei de radiație).

Dispersia materialului se datorează dependenței indicelui de refracție al cuarțului n (atât de fază, cât și de grup) sau vitezei de propagare a luminii în cuarț de lungimea de undă (Fig. 1.10) și este proporțională cu derivata a doua a indicelui de refracție față de la lungimea de unda:

Orez. 2.6. Apariția dispersiei materiale.

Pe fig. 2.7 arată dependența dispersiei materialului de lungimea de undă. Se poate observa că dispersia materialului are un semn și la o lungime de undă nulă dispersia materialului λ = λ 0 mat trece prin 0.

Dispersia ghidului de undă Dv nu este legată de proprietățile materialului, ci depinde de proiectarea și dimensiunile ghidului de undă. Apariția sa se datorează faptului că o undă într-un OF monomod se propagă parțial în miez, parțial în placare, iar indicele de refracție pentru aceasta ia valoarea medie între indicii de refracție ai miezului și ai învelișului. Când lungimea de undă se modifică, adâncimea de penetrare a câmpului în învelișul de cuarț se modifică și, în consecință, valoarea medie a indicelui de refracție se modifică.

Orez. 2.7. Dispersia cromatică în modul unic standard
fibră.

Orez. 2.8. Apariția dispersiei ghidurilor de undă.

Dispersia ghidului de undă este negativă și scade odată cu creșterea λ. Acest lucru face posibil, prin modificarea dimensiunii și designului OF, să se controleze dependența lui Dv și, în consecință, dependența lui D xp de λ.

Există o astfel de lungime de undă la care dispersiile de material și ghidul de undă sunt egale în valoare absolută și au semne opuse, adică dispersia cromatică este zero. Această lungime de undă se numește lungimea de undă a dispersiei cromatice zero sau pur și simplu lungimea de undă a dispersiei zero λ 0 D .

În majoritatea OF-urilor cu un singur mod, locația axelor celei mai mari și cele mai mici viteze este aleatorie, iar expansiunea pulsului care trece prin OF crește odată cu creșterea lungimii L proporțional cu rădăcina pătrată a lungimii OF:

unde D p este dispersia în modul de polarizare.

Pentru majoritatea fibrelor optice monomod, dispersia modului de polarizare este în intervalul 0,02 – 0,2 ps/km 0,5.

Înainte de a lua în considerare conceptul de analizor de dispersie cromatică, să menționăm ce tipuri de dispersii există într-o fibră optică, ce este dispersia cromatică (CD), din ce componente constă, ce metode există pentru măsurarea acesteia.

Tipuri de dispersii

Există următoarele tipuri de dispersii într-un ghid de lumină:

modal sau intermodal;

cromatic (material, ghid de undă);

polarizante.

Suma lor formează dispersia totală în fibră.

Dispersia cromatică

Dispersia cromatică are un impact asupra performanței sistemului. Fenomenul de dispersie cromatică apare datorită faptului că propagarea lungimilor de undă într-o fibră optică are loc la o viteză ușor diferită una de cealaltă. Ca urmare, există un impuls prelungit și, prin urmare, ineficient. Când valoarea CD-ului este prea mare, au loc modulația încrucișată și pierderea semnalului. În același timp, sunt necesare valori mici controlate ale dispersiei cromatice pentru a elimina efectele neliniare nedorite, cum ar fi amestecarea cu patru unde.

Pentru sticla, care este utilizată la fabricarea fibrei optice, o caracteristică importantă este dispersia indicelui de refracție (dispersia materialului). Se manifestă prin dependența vitezei de propagare a semnalului optic de lungimea de undă. În plus, în momentul producției, la extragerea unui filament de cuarț dintr-o preformă de sticlă, apar diverse grade de abatere atât în ​​geometria fibrei, cât și în profilul indicelui de refracție radial. Geometria + abaterile de la profilul ideal contribuie în mod semnificativ la dependența menționată mai sus a vitezei de propagare a unui semnal optic de lungimea de undă - aceasta se numește deja dispersie ghid de undă.

Dispersia cromatică este efectul combinat al dispersiei materialului și ghidului de undă.

HD este observată în timpul propagării unui semnal luminos atât în ​​fibre monomode, cât și în fibre multimodale. Dar se manifestă cel mai clar într-un singur mod datorită absenței dispersiei intermodale în acesta.

Metode de măsurare a HD

Standardul GOST R IEC 60793-1-42-2013 definește următoarele metode:

schimbare de fază;

întârzierea grupului spectral în domeniul timpului;

defazare diferenţială;

interferometrie.

Analizor de dispersie cromatică

Analizoarele HD pot fi împărțite condiționat în staționari și pe teren.

Măsurarea dispersiei cromatice devine acum din ce în ce mai critică pentru companiile de telecomunicații și furnizorii de servicii care doresc să-și îmbunătățească sistemele prin îmbunătățirea ratelor de biți. Analizoarele moderne de dispersie cromatică se caracterizează prin performanțe ridicate, permițându-vă să efectuați toate tipurile de măsurători CD, inclusiv în teren.

De exemplu, analizorul de dispersie cromatică FTB-5800 de la EXFO pentru testarea completă pe teren a CD-ului îl determină folosind metoda schimbare de fază. De la o sursă situată pe o parte a liniei de comunicație, un semnal luminos modulat este trimis în fibra optică. Pe cealaltă parte a acestei linii de comunicație, diferite lungimi de undă vin cu diferite schimbări de fază. Prin măsurarea acestor deplasări, se calculează întârzierile corespunzătoare și se determină valoarea HD.

Alte metode de măsurare a HD

Există și o metodă precum măsurarea timpului de zbor(FOTR-168). De exemplu, pe acesta se bazează sistemul de măsurare CD-OTDR, care permite evaluarea dispersiei cromatice a fibrelor individuale. Testul folosește o singură fibră și mai multe lungimi de undă, ceea ce duce la o precizie crescută a măsurării și la reducerea timpului de testare.

O alta metoda - impuls, reglementat de standardul ITUT G650. Metoda pulsului se caracterizează prin măsurarea directă a întârzierii impulsurilor de lumină cu lungimi de undă diferite la trecerea printr-o fibră optică de o lungime dată.